水分子OH键振动能谱的计算

假定自陷作用的强度与激发态相关，定性地分析了能量随参数变化的规律，并根据已知低能级的实测数据，拟合出了参数与激发态能级层次序数ｎ之函数关系，并以此计算较高能级的理论值，得到了更好的结果。     

夫兰克—赫兹实验（教与学）

一、导言近代物理实验是物理系学生在大学学习过程中的一个重要环节,对今后无论是着重实验还是着重理论的工作者来说,都起着承上启下的作用,因此实验教学应注重于学生科学研究能力的培养和开发。以此为目标,我们在总体安排或单个实验的设计上都始终要求学生:(1) 注重实验现象,发现并提     

核ANC和激发态中子晕

利用转移反应¹¹B(d,p)¹²B和¹²C(d,p)¹³C抽取¹²B<—>¹¹B+n和¹³C<—>¹²C+n重叠函数的核渐近归一化常数,计算了¹²B和¹³C核中价中子密度分布的均方根半径及其在核外的几率.实验结果表明,¹²B的第二(J^π=2^－),第三(J^π=1^－)激发态和13C的第一(J^π=1/2⁺)激发态为中子晕态,而¹³C的第三(J^π=5/2⁺)激发态是中子皮态.考察了库仑势和角动量对晕形成的阻碍效应.提出了均方根半径对于有效核子分离能的统一的标度定律.     

用杂化CIS-DFT方法研究外电场对乙烯激发态的影响

采用杂化CIS-DFT方法研究了外电场对乙烯分子基态和激发态性质的影响，结果表明外电场对分子几何结构，总能量，偶极矩，极化率，振子强度和激发能有显著影响。CIS-DFT的优点在于它能确定外场下分子的对称性并且给出正确的激发顺序以及分子轨道的电子组态，由此导出乙烯分子的激发态，计算结果与实验一致。首次研究了乙烯分子的外电场效应。与其他从头算方法相比，杂化CIS-DFT方法计算精度和效率相对较高，可用于研究大分子体系。     

SBN晶体中Eu^3＋激光态^5D0的无辐射跃迁

通过测量＾５Ｄ０→７Ｆ２发射带的荧光寿命与晶体温度的依赖关系，研究了Ｅｕ＾３＋激发态＾５Ｄ０的无辐射跃迁。结果表明，＾５Ｄ０→Ｆ２带的温度淬灭效应主要是由于电荷转移态的最低能量太低，＾５Ｄ０态易被热激活至电荷转移，然后通过电荷转移无辐射驰豫至＾７Ｆ０态。     

J/ψ→ppω过程的协变张量分析方法

在相对论协变张量分析的理论框架下,给出了衰变道J/ψ→ppω对应各种可能的中间共振态N*的衰变振幅,通过Monte-Carlo模拟,得到该衰变道中p(p)角分布、pω(pω)不变质量分布及Dalitz图等.     

碰撞诱导钠分子A1Σ+u→X1Σ+g的荧光光谱

用532.0 nm激光激发Na2分子到B1Πu电子态,记录了Na(3P)原子的跃迁和Na2分子的A1Σ+u-Χ1Σ+g的谱带.由Na与Na2激发态发射的光谱及其强度可以认定在Na-Na2系统中的碰撞过程,Na(3P)原子线是Na2(B1Πu)到Na(3P)的碰撞能量转移产生的,预解离过程也可产生原子线.而A1Σ+u-Χ1Σ+g谱带是由B1Πu到21Σ+g的碰撞转移后再由21Σ+g到A1Σ+u的辐射而引起的.在360℃,根据辐射衰变率和荧光强度,得到Na2(B1Πu)到Na2(21Σ+g)碰撞转移率系数为7.1×10-10 cm3s-1,而B1Πu的预解离率为2.3×106 s-1.     

团簇LaO的理论研究

采用密度泛函理论研究LaO团簇体系。中性分子LaO的基态是两重态(2Σ),阴离子LaO-和阳离子LaO 的基态都是单重态(1Σ)。使用不同的方法计算团簇LaO的电子亲和能和电离能。计算结果表明用BLYP方法和弥散极化基组计算结果和实验数据吻合较好。用含时密度泛函理论计算团簇LaO的低能激发态,从理论上归属LaO-的光电子能谱的谱峰和LaO的吸收光谱的谱峰。计算得到与实验一致的结果。     

镜像核13N-13C 和15N-15O中的激发态晕或皮(英文)

用非线性相对论平均场对两对镜像核13N-13C 和15N-15O进行了研究. 发现无论在基态还是激发态， 用两套参数所得的结合能都跟实验值很接近. 计算结果显示13N的第一激发态（2s1/2）和第三激发态（1d5/2）各存在一个非束缚的质子晕， 而13C的第三激发态（1d5/2）存在一个弱束缚的中子皮. 另外研究表明, 在另一对镜像核15N-15O的第二激发态（2s1/2）和第一激发态（2s1/2）分别存在一个中子晕和质子皮. Properties of two pairs of mirror nuclei 13N-13C and15N-15O are investigated by using the nonlinear relativistic mean field theory. It is found that all the calculated binding energies with two different parameter sets are very close to the experimental ones for both the ground states and the excited states. The calculations show that the first excited state (2s1/2) and the third excited state (1d5/2) in 13N are both unbound resonances with proton halo structure, whereas the third excited state (1d5/2) in 13C is weakly bound with a neutron skin. It is also predicted that there has a proton halo in the second excited state (2s1/2) of 15N as well as a neutron skin in the first excited state (2s1/2) of 15O.