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在本文中,我们讨论了非线性常微分方程y"=a0|x|αy3 a1|x|βy2 α2|x|γy α3|x|δ振荡解的渐近表示.在这个方程中将α0,α,α1,β,α2,γ,α3,δ分别换成0,0,6,0,0,0,sgn(x),1就是著名的第一类Painleve方程,而将α0,α,α1,β,α2,γ,α3,δ分别换成2,0,0,0,sgn(x),1,α0,就是著名的第二类Painleve方程.当α0,α,α1,β,α2,γ,α3,δ分别换成-β/3γ,0,0,0,1/γ,1,α,0时,可用于组合KdV方程孤立子解的化简. 相似文献
52.
介绍了掺钛蓝宝石可调谐激光器在实验室中的应用.自行设计了波长690~900 nm之间连续可调谐激光,单脉冲能量为5 mJ,重复频率为20 Hz,激励采用波长532 nm、能量35 mJ的倍频YAG激光器,经过调谐滤波器,输出连续可调谐激光. 相似文献
53.
54.
现行高中物理课本(乙种本)下册第九章介绍了钠的发射和吸收光谱,但利用一般的分光镜,很难观察到该书所附插页图10中所示的明线光谱。因一般分光镜的棱镜色散较小,要显示出反映钠光谱特点的双线(即波长为589.0nm和589.6nm的二条谱线),尤其困难。 相似文献
55.
56.
57.
58.
局部对称共形平坦黎曼流形中具有平行平均曲率向量的子流形 总被引:8,自引:0,他引:8
本文把[1]的结论推广到了环绕空间是局部对称共形平坦的情形,即获得了:设M~是局部对称共形平坦黎曼流形N~+p(p>1)中具有平行平均曲率向量的紧致子流形,如果则M~位于N~+p的全测地子流形N~+1中。其中S,H分别是M~的第二基本形式长度的平方和M~的平均曲率,T_C、t_c分别是N~+p的Ricci曲率的上、下确界,K是N~+p的数量曲率。 相似文献
59.
60.
采用ππ偏振激光,通过两步激发和光电离方法,在0-154V/cm电场范围内,测定了Yb原子n-18附近m=0的斯塔克光谱,首次把包含斯塔克效应的能量矩阵对角化方法推广到Yb原子,所获得的理论斯塔克图与实验结果基本符合,观察到低场中斯塔克簇随电场增加呈现线性结构以及^1P1态与斯塔克簇在抗交叉过程中振子强度发生转移的现象,讨论了结构与量子亏损的关系。 相似文献