全文获取类型
收费全文 | 2313篇 |
免费 | 1236篇 |
国内免费 | 433篇 |
专业分类
化学 | 401篇 |
晶体学 | 53篇 |
力学 | 200篇 |
综合类 | 70篇 |
数学 | 92篇 |
物理学 | 3166篇 |
出版年
2024年 | 20篇 |
2023年 | 65篇 |
2022年 | 72篇 |
2021年 | 83篇 |
2020年 | 49篇 |
2019年 | 74篇 |
2018年 | 60篇 |
2017年 | 109篇 |
2016年 | 88篇 |
2015年 | 94篇 |
2014年 | 200篇 |
2013年 | 148篇 |
2012年 | 154篇 |
2011年 | 190篇 |
2010年 | 237篇 |
2009年 | 211篇 |
2008年 | 218篇 |
2007年 | 194篇 |
2006年 | 193篇 |
2005年 | 171篇 |
2004年 | 176篇 |
2003年 | 164篇 |
2002年 | 136篇 |
2001年 | 135篇 |
2000年 | 108篇 |
1999年 | 72篇 |
1998年 | 67篇 |
1997年 | 68篇 |
1996年 | 73篇 |
1995年 | 61篇 |
1994年 | 58篇 |
1993年 | 50篇 |
1992年 | 41篇 |
1991年 | 39篇 |
1990年 | 40篇 |
1989年 | 29篇 |
1988年 | 20篇 |
1987年 | 11篇 |
1986年 | 2篇 |
1985年 | 2篇 |
排序方式: 共有3982条查询结果,搜索用时 15 毫秒
181.
根据Shafranov电流密度矩理论,给出了用可移动电流丝方法重建HL-2A装置等离子体边界的具体计算方法,研究了用可移动电流丝方法(VCF法)重建边界的可行性.VCF法与固定电流丝方法(FCF法)和有限电流元法(FCE法)相比,最大的优点就是用1—3个可移动电流丝就可以准确地重建位置和小半径快速变化的等离子体位形,这正好弥补了FCF法的不足.将可移动电流丝方法和FCF法相结合,可以实现全程等离子体放电的边界实时显示和等离子体的位形控制.
关键词:
可移动电流丝方法
边界识别 相似文献
182.
采用丝网印刷和涂敷方法制备了两种碳纳米管阴极,并研究了两种阴极的强流脉冲发射特性,表征了阴极表面碳纳米管的形貌及分布.研究结果表明在脉冲宽度为100 ns、电压为1.64×106 V的脉冲电场下,涂敷法制备阴极的场发射电流最高达5.11 kA,最高发射电流密度达260 A/cm2.丝网印刷法制备阴极的场发射稳定性优于涂敷法制备阴极,但其发射电流低.阴极表面发射体的形貌与分布影响了阴极的脉冲发射性能.碳纳米管阴极的脉冲发射机理为爆炸电子发射.碳纳米管阴极可以作为强
关键词:
碳纳米管
阴极
脉冲发射
强电流 相似文献
183.
184.
利用交流阻抗谱技术,研究了有机发光二极管ITO/Alq3(90 nm)/Al的载流子传导机理.根据器件对不同频率的响应曲线及其等效电路模型,该器件可看作是由并联的电阻Rp和电容Cp再与电阻Rs串联而成,并根据实验数据求出了Rp,Cp和Rs的数值.实验结果表明器件的载流子传输机理属于指数分布式的陷阱电荷限制电流,其介电弛豫时间随偏压的增加而逐渐减小.
关键词:
3')" href="#">Alq3
陷阱电荷限制电流
交流阻抗谱
有机发光二极管 相似文献
185.
研究了钝化在抑制电流崩塌的同时,会引起HEMT器件击穿电压的下降.而采用场板结构的AlGaN/GaN场板HEMT器件(FP-HEMT)的击穿电压从46V提高到了148V,表明了场板对提高击穿电压有显著作用(3倍以上).接着,比较了FP-HEMT器件与常规HEMT器件,钝化后HEMT器件在应力前后的电流崩塌程度,得出了采用场板结构比之钝化对器件抑制电流崩塌有更明显作用的结论.从理论上和实验上都表明,采用场板结构能够很好解决提高击穿电压与抑制电流崩塌之间的矛盾.
关键词:
GaN
场板
击穿电压
电流崩塌 相似文献
186.
在电磁学中经常可以看到这样一个例子,两个稳恒电流元I1dl1和I2dl2之间的作用力并不符合牛顿第三定律。对该问题的解释往往是:稳恒电流元不可能单独存在,稳恒电流总是形成闭合回路,可以证明两个载有稳恒电流的闭合回路之间的相互作用是符合作用反作用定律的。那么电流随时间变化的两个闭合回路之间的相互作用是否符合作用反作用定律? 相似文献
187.
188.
189.
190.
High-order harmonic generations from a one-dimensional Coulomb potential atom are calculated with the initial state prepared as a coherent superposition between its ground and first excited states. When the energy difference of the two states is small, we can choose proper laser pulse such that the first excited state can be excited only to other bound states instead of being ionized. We show that only the hyper-Raman lines are observable instead of the harmonics. The energy difference of the ground and the first excited state can be deduced from the highest peak of the hyper-Raman lines. We further show that the similar results can be obtained by using a combination of two laser pulses with different frequencies interacting with the atom initially at the ground state. 相似文献