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841.
Quark-hadron duality of three proton spin structure functions g1, g2 and gT are discussed simultaneously. It is found that the onsets of the quark-hadron dualities of g1^p, g2^p and gT^p. are similar and they are expected to be at about Q2~2 GeV2. In addition, our results show that the elastic peak remarkably breaks local quark-hadron duality. 相似文献
842.
843.
844.
845.
846.
核自旋器动力系统周期轨道的最小周期高占海(西北大学数学系,西安710069)1.引言三维动力系统其中,此方程描述了一个典型的核自旋发生器(nuclearspingenerator)的行为,这种核自旋发生器首先由Sclimelzer[2]于1953年提... 相似文献
847.
Based on the solution of the Bargmann-Wigner equation for an arbitrary integral spin,a direct derivation of the projection operator and propagator for an arbitrayr integral spin is presented.The explicit form for the spin projection operators constructed by Behrends and Fronsdal is confirmed.The commutation rules and a general expression for the Feynman Propagator for a free particle of arbitrary integral spin are deduced. 相似文献
848.
849.
对于一个N电子体系, 正确的交换Hamilton应该由两项组成,为Hex=-2A1ii·sj-2A2ii·sj,而不是以往的铁磁学理论使用的Hex=-2Aii ·sj (其中A为A1与A2的代数和, A1>0, A2<0), 以往的理论使用了一个不合理的交换Hamiltonian量.-2A1ii·sj与-2A2ii< /sub>·sj在数学上是同类项,但是在物理上不是 同类项,它们有不同的本征态和本征值.根据量子力学中的态叠加原理,这个电子系统的本 征态矢为X〉=1A21+A22(A1 1〉+A2‖2〉),其中Dirac符号1〉表示系统所有电子 的自旋平行排列时的态(简称平行自旋态)矢量,2〉表示系统所有电子或最近邻电子的自 旋反平行排列时的态(简称反平行自旋态)矢量,Hex的本征值(即系统的 交换能) 为E=-Nz(A1-A2)-2NzA22A1 +A2=-Nz(A2-A1)-2NzA21A< sub>1+A2,其中z为最近邻电子数.当A2=0时,X〉=1〉,E =-A1, 系统具有Wei ss 铁磁性;当A1 =0 时,X〉=2〉,E =-A2,系统具有Neel 反铁磁性;当A1 =A2(即A=0)时,X〉=12 (1〉+2〉),E=-A1,系统处于自旋玻璃(spin glass)态;当A1>A 2时,X〉=1A21+A22[(A1-A2)1〉+A2(1〉+2〉)],平行自旋态与自旋 玻璃态共存;当A12时,X〉=1A21+A22[(A2-A1)2〉+A1( 1〉+2〉)],反平行自旋态与自旋玻 璃态共存.与原来理论中的Weiss铁磁态或Neel反铁磁态相比,平行自旋态与自旋玻璃态共存 或反平行自旋态与自旋玻璃态共存使系统的交换能降低.自旋玻璃态中电子自旋之间取向的 随机性或无序性是由交换Hamiltonian中-2A1iisj 与-2A2ii·sj之间的竞争引起的,不是热运 动引起的.
关键词:
交换哈密顿量
铁磁态
反铁磁态
自旋玻璃态 相似文献
850.