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71.
72.
杨书郎 《数学学报》1997,40(5):771-776
本文以fp 同伦方法为工具,借助于一些适当的变换,研究有序的(B)空间中的集值映象方程的多正解问题;在文中的有关工作中,还使用了集值映象的拟导数的某些性质.  相似文献   
73.
在水热晶化合成一系列NASICON型化合物的基础上,应用固体高分辨31P和29Si MAS NMR,研究了几种NASICON化合物的结构,观察其骨架原子P和Si在结构中的状态及分布,并解释了由于在结构中发生取代作用而引起,Si或P的化学位移的变化.  相似文献   
74.
75.
李锐 《数学季刊》2006,21(2):236-241
The aim of this paper is to present construction of finite element multiscaling function with three coefficients. In order to illuminate the result, two examples are given finally.  相似文献   
76.
From the point of spatial sampling, spatial interpolation of HRTFs (head-related transfer functions) and signal mixing for multichannel (surround) sound are analyzed. First, it is proved that they are mathematically equivalent. Different methods for HRTFs interpolation are equivalent to different signal mixing methods for multichannel sound. Then, a stricter derivation for the signal mixing of multichannel sound and the law of sine for stereophonic sound is given. It is pointed out that trying to reconstruct lateral HRTFs by adjacent linear interpolation is wrong. And for accurate sound image localization, the conventional equation of adjacent linear interpolation of HRTFs is revised. At last, it is also pointed out that some methods used in the analysis of HRTFs and multichannel sound can be used for reference mutually.  相似文献   
77.
介绍浅水中污染物扩散分析中的有限元法.分析包括两个部分:1)流场速度、水面高度的计算;2)根据扩散模型计算污染物浓度场.联合使用了自适应网格技术以期提高解的精度,同时减少计算时间和计算机内存的消耗.通过几个有已知解的实例验证了有限元公式和计算机程序.最后,使用这种联合方法分析泰国Chao Phraya河附近海湾中的污染物扩散.  相似文献   
78.
第一讲中子散射与散裂中子源   总被引:1,自引:0,他引:1  
中子散射是研究物质微观结构和动态的理想工具之一,广泛地应用于凝聚态物质研究和应用的众多学科领域.散裂中子源能是新一代的加速器基脉冲中子源,能为中子散射提供高通量的脉冲中子.文章简明地介绍了中子散射的特点和它作为物质结构和动态探针的优越性,以及散裂中子源的基本原理、发展状况和多学科的应用优势.我国计划建设的散裂中子源CSNS中,靶站将由多片钨靶、铍/铁反射体和铁/重混凝土生物屏蔽体组成.质子束功率100kW下,脉冲中子通量约为2.4×1016n/cm2/s.第一期将设计建造高通量粉末衍射仪、高分辨粉末衍射仪、小角散射仪、多功能反射仪和直接几何非弹性散射仪等五台典型的中子散射谱仪,以覆盖大部分的中子散射研究领域.  相似文献   
79.
关于多线性振荡奇异积分在加权Hardy-型空间上的一致估计   总被引:1,自引:0,他引:1  
吴丛明  杨大春 《数学进展》2002,31(6):527-536
本文对一类具有光滑位相函数的多线性振荡奇异积分算子建立了一致的加权(H^1(R^n),L^1(R^n))估计及一致的加权(HKp(R^n),Kp(R^n)估计。  相似文献   
80.
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