全文获取类型
收费全文 | 6662篇 |
免费 | 1704篇 |
国内免费 | 1271篇 |
专业分类
化学 | 1261篇 |
晶体学 | 67篇 |
力学 | 655篇 |
综合类 | 345篇 |
数学 | 2786篇 |
物理学 | 4523篇 |
出版年
2024年 | 52篇 |
2023年 | 150篇 |
2022年 | 200篇 |
2021年 | 225篇 |
2020年 | 175篇 |
2019年 | 183篇 |
2018年 | 126篇 |
2017年 | 196篇 |
2016年 | 225篇 |
2015年 | 235篇 |
2014年 | 514篇 |
2013年 | 351篇 |
2012年 | 392篇 |
2011年 | 481篇 |
2010年 | 470篇 |
2009年 | 474篇 |
2008年 | 535篇 |
2007年 | 399篇 |
2006年 | 391篇 |
2005年 | 425篇 |
2004年 | 428篇 |
2003年 | 414篇 |
2002年 | 333篇 |
2001年 | 296篇 |
2000年 | 250篇 |
1999年 | 243篇 |
1998年 | 199篇 |
1997年 | 207篇 |
1996年 | 181篇 |
1995年 | 152篇 |
1994年 | 169篇 |
1993年 | 108篇 |
1992年 | 98篇 |
1991年 | 92篇 |
1990年 | 80篇 |
1989年 | 90篇 |
1988年 | 36篇 |
1987年 | 22篇 |
1986年 | 6篇 |
1985年 | 11篇 |
1984年 | 7篇 |
1983年 | 2篇 |
1982年 | 8篇 |
1980年 | 2篇 |
1979年 | 2篇 |
1959年 | 2篇 |
排序方式: 共有9637条查询结果,搜索用时 0 毫秒
221.
掌握任意时间天空亮度的分布情况是充分利用自然光、实现智能照明的基础。以国际照明委员会(CIE)15种天空类型及其给出的天空亮度计算公式为基础,对天空亮度计算公式中各个参数的计算方法进行了研究。使用这一计算方法,只需知道当地的经纬度、日期以及当前天空属于哪种天空类型,就可计算出其任意时间的天空亮度分布。从已有的可靠的天空亮度分布实测数据出发,将天空亮度分布的计算值与实测值进行比较,分析了计算值与实测值之间的误差。结果表明,通过计算得出的天空亮度分布数据能较好地与实测数据相吻合,因此可以用天空亮度分布的计算值代替实测值作为节能调光的重要数据。 相似文献
222.
223.
基于状态空间模型的许多传统滤波算法都基于Rn空间中的高斯分布模型,但当状态向量中包含角变量或方向变量时,难以达到理想的效果。针对J.T.Horwood等提出的nS?R流形上的Gauss Von Mises(GVM)多变量概率密度分布,扩展了狄拉克混合逼近方法,给出了联合分布的GVM逼近方法,推导了后验分布的GVM参数计算公式,设计了量测更新状态估计算法。将J.T.Horwood等的时间更新算法与所提出的量测更新算法相结合,可实现基于GVM分布的递推贝叶斯滤波器(GVMF)。仿真结果表明,当状态向量符合GVM概率分布模型时,GVMF对角变量的估计明显优于传统的扩展卡尔曼滤波器。 相似文献
224.
《低温与超导》2016,(12)
针对低温液氧充注完成后储箱短期处于过热状态,采用三维模型数值模拟了在地面常压和闭口停放时段里储箱内蒸发速率和温度分层变化特征,对253K、273K、313K三种环境温度对液氧蒸发速率和温度分布的影响规律进行了分析。根据模拟结果可知,受到初始过热度的影响,开口停放结束后三种环境工况下储箱温度最低位置均出现在相界面处,253K、273K、313K环境温度下液氧平均消耗率分别为0.99%/h、1.03%/h、1.28%/h;当排气阀关闭后,三种环境工况下,储箱内液氧温度分布呈现从相界面至储箱底部不断降低趋势,环境温度越高,温度分层越明显;253K、273K、313K工况下相界面液氧蒸发速率在闭口停放后期分别为0.014g/s、0.039g/s、0.058g/s。 相似文献
225.
226.
227.
The emission angle and the transverse momentum distributions of projectile fragments produced in the fragmentation of 56Fe on CHs, C and A1 targets at 471 A MeV are measured. It is found that for the same target, the average value and width of the angular distribution decrease with an increase of the projectile fragment charge; for the same projectile fragment, the average value of the distribution increases and the width of the distribution decreases with increasing the target charge number. The transverse momentum distribution of a projectile fragment can be explained by a single Gaussian distribution and the averaged transverse momentum per nucleon decreases with the increase of the charge of projectile fragment. The cumulated squared transverse momentum distribution of a projectile fragment can be explained well by a single Rayleigh distribution. The temperature parameter of the emission source of the projectile fragment, calculated from the cumulated squared transverse momentum distribution, decreases with the increase of the size of the projectile fragment. 相似文献
228.
229.
230.