DTO分子反应碰撞的非对称性

基于DTO分子（X¹A₁）的氢同位素效应,得到修正的Born-Oppenheimer（B-O）理论下多体展式分析势能函数.用准经典的Monte-Carlo轨迹法研究了O+DT（0,0）的分子反应动力学过程.结果表明：在碰撞能量较低时（<209.2?kJ·mol^-1）,O+DT（0,0）可以生成长寿命络合物DTO（X¹A₁）,并且该络合反应是无阈能的,这一结论与多体项展式理论计算的DTO分子势能曲线结果一致.碰撞能大于209·2?kJ·mol^-1时,逐渐出现置换产物TO和DO,随碰撞能进一步增大,分子将被完全碰散成D,T,O原子.反应O+DT（0,0）→OD+T和O+DT（0,0）→OT+D是有阈能的反应,置换产物TO和DO轨线存在非对称性. 关键词： DTO 势能函数 分子反应碰撞 轨线非对称性     

基态S和D原子的低能弹性碰撞及SD(X~2Ⅱ)自由基的准确相互作用势与分子常数

使用Gaussian03程序包提供的CCSD(T)理论及Duning等的相关一致基cc-pVnz和aug-cc-pVnZ(n=2,3,4,5),对SD(X~2Ⅱ)自由基的平衡核间距、谐振频率及相互作用势进行了计算,并拟合出了相应的光谱常数.在CCSD(T)/aug-cc-pV5Z理论水平下,光谱常数D_0,D_e,D_e,R_e,ω_e.a_e,B_o及B_e的值分别为3.65730 eV,3.77669 eV,0.13424 cm~(-1),1938.372 cm~(-1),0.09919 cm~(-1),4.88585 cm~(-1)和4.8872 cm~(-1),均与已有的实验结果相符很好.利用在CCSD(T)/aug-cc-pv5Z理论水平下获得的相互作用势,在绝热近似下通过数值求解双原子分子核运动的径向薛定谔方程,找到了J=0时SD(X~2Ⅱ)自由基的全部23个振动态,完整地求出了每一振动态的振动能级及相应的经典转折点、惯性转动常数和离心畸变常数;在1.0×10~(-11)-1.0×10~(-4)a.u.的碰撞能区内通过数值求解原子.原子散射的径向薛定谔方程,研究了基态S原子和基态D原子沿sD(X~2Ⅱ)相互作用势的弹性碰撞,计算了这一弹性碰撞的总截面和各分波截面,分析了各分波截面对总截面的影响.结果表明:总截面的形状主要由S分波截面决定,尽管直到l=4的各分波截面均有形状共振存在,但由于其强度都较弱,全部被湮没在较强的总弹性截面中.

Abstract：

The equilibrium internuclear separations, harmonic frequencies and interaction potentials have been calculated by employing the CCSD(T) theory in combination with the series of the correlation-consistent basis sets, cc-pVnZ and aug-ce-pVnZ (n = 2, 3, 4, 5), of Dunning and co-workers. The potential energy curves are all fitted to the Murrell-Sorbie functions, which are used to determine the spectroscopic parameters. At the CCSD(T)/aug-cc-pV5Z level of theory, the values of D_0, D_e, R_e, w_e, a_e,B_0 are 3.65730 eV, 3.77669 eV, 0.13424 cm~(-1), 1938.372 cm~(-1), 0.09919 cm~(-1) , 4.88585 cm~(-1) and 4.8872 cm~(-1), respectively, which conform almost perfectly with the available measurements. With the analytic interaction potential obtained at the CCSD(T)/aug-cc-pV5Z level of theory, a total of 23 vibrational states has been predicted for the first time when the rotational quantum number J is set to equal zero (J = 0) by solving the radial Schrodinger equation of nuclear motion. The complete vibrational levels, classical turning points, inertial rotation and centrifugal distortion constants are reproduced from the SD (X~2Ⅱ) potential when J = 0. The total and various partial-wave cross sections are calculated for the elastic collisions between the ground-state S and D atoms at energies from 1.0 × 10~(11) to 1.0 × 10~(-4) a.u. when the two atoms approach each other along the SD(X~2Ⅱ) interaction potential. No shape resonances can be found in the total elastic cross sections. The results show that the shape of the total elastic cross sections is mainly dominated by the s-partial wave at very low temperatures. Because of the weakness of the shape resonances coming from various partial waves, they are all covered up by the strong total elastic cross sections.     

基态S和D原子的低能弹性碰撞及SD(X2Π)自由基的准确相互作用势与分子常数

使用Gaussian03程序包提供的CCSD（T）理论及Duning等的相关一致基cc-pVnZ和aug-cc-pVnZ （n=2, 3, 4, 5）, 对SD（X²Π）自由基的平衡核间距、谐振频率及相互作用势进行了计算, 并拟合出了相应的光谱常数. 在CCSD（T）/aug-cc-pV5Z理论水平下, 光谱常数D₀, D_e, R 关键词： 弹性碰撞 总截面 光谱常数 分子常数     

中性原子的表面双磁光阱及其应用

提出了一种新的采用载流导线的表面双磁光阱(MOT)方案(即双U型导线磁光阱方案)。通过改变中间U型导线中的电流大小,即可将一个双磁阱连续地合并为一个单磁阱,反之亦然。详细计算和分析了上述双U型载流导线磁光阱方案的磁场及其梯度的空间分布,研究发现当导线中的电流为600 A,z方向均匀偏置磁感应强度为-4.0×10-3 T时,双U型导线方案产生的两个磁阱中心的磁场梯度约为1.5×10-3~2.5×10-3 T/cm,结合通常制备磁光阱时所用的三维粘胶(Molasses)光束即可在基底表面附近形成一双磁光阱。理论分析表明在弱光近似下,每个磁光阱中所能俘获的85Rb原子数约为106 量级,相应的磁光阱温度约为270μK。由于双磁光阱可以独立制备,所以双U型导线方案特别适用于制备双样品磁光阱,并用于研究双原子样品的冷碰撞性质。     

碰撞问题分析

用解析法讨论两质点的二维弹性碰撞,得到并验证了当入射质点的质量大于靶质点的质量时,入射质点的散射角存在最大值限制,而当入射质点质量小于靶质点质量时,该限制条件消失;并且当两质点质量相等时,碰撞后两质点运动互相垂直。     

非对心碰撞与旋转问题

讨论了两小球的非对心碰撞,对碰撞后两小球的旋转问题做了详细的讨论,并给出了计算结果,引入了碰撞角和碰撞临界角的概念。     

气体分子的非完全弹性碰撞

讨论气体分子间的非完全弹性碰撞。     

电感耦合等离子体质谱法检测氧化镓中杂质元素

建立了电感耦合等离子体质谱法(ICP-MS)测定氧化镓中杂质元素的检测方法,采用微波消解技术溶样,以5 ng/mL Rh为内标补偿校正镓基体的抑制效应,采用碰撞室技术(CCT)消除多元素分子离子的干扰.方法的检出限为0.10～1.0 ng/mL,加标回收率在85%～110%之间,RSD为0.6%～7.1%.该方法能满足99.95%～99.995%氧化镓中杂质元素的分析要求.     

带拯救的碰撞分枝过程的常返性与遍历性

考虑了一类带有拯救的碰撞分枝过程,给出了过程的正则性与唯一性准则,并得到了常返性和遍历性的充要条件.同时,给出了指数遍历性的一个便于验证的充分条件.     

基于交互模式的柔性体接触碰撞动力学建模方法

目前对于任意形状的柔性体接触碰撞问题,一般采用有限元离散,通用的建模方法有两类:罚函数法和附加约束法.罚函数法将接触作用视为弹簧阻尼力元,无需求解约束方程,但依赖于碰撞力参数的选取;附加约束法可严格满足接触约束条件,但数值求解更为复杂.针对两类接触模型各自的优缺点,提出基于交互模式的建模方法.该方法将整个模型分为局部静力学模块和主体动力学模块,在每个积分步内,局部静力学模块求解接触力,主体动力学模块求解运动学变量,两个模型之间进行位移和力的交互.该方法综合了附加约束法和罚函数法各自的优点,既无需人为选取碰撞参数,又满足局部区域互不嵌入的约束条件,同时数值求解方便.通过杆-板碰撞的实验算例及滑块-滑槽多点碰撞的数值算例,验证了该方法的有效性.