静电场与涡旋电场无限大平面的电通量

讨论了静电场和涡旋电场在无限大平面上的电通量。提出了关于涡旋电场无限大平面电通量等于零的假设。     

熔融织构的YBCO超导体的交流磁化率频率响应

在涡漩玻璃理论的基础上，我们推导出了交流磁化率的虚部峰值温度和频率的标度方程，可表示为Tp=Cf^1/（v（z-1））．实验结果表明我们的标度方程和实验符合得很好．利用标度方程可以确定样品在磁场下的涡漩玻璃转变温度Tg和指数v（z-1）的数值．     

一类二维时变磁场激发涡旋电场的静电场类比计算

通过二维涡旋电场与二维静电场分布的比较，求解椭圆柱区域磁场随时间变化所激励的涡旋电场的场强转变为求解电场的势，从而使问题简化。     

心电图QRST波仿真模型的构造与实现

本文利用我们提出的一种新的心脏内兴奋传播仿真算法,在IBM PC微机上实现了心电图QRST波的计算机仿真。模型的各项指标均达到了国外在大型机或高档工作站上实现的心电模型的水平。     

高频电场处理水泥浆改善其物理特性的实验研究

介绍了利用高频场处理经浆，改善固井水泥浆流变性和水泥抗压强度的实验结果，初步探讨了作用机理。     

态|ψ5(3)〉q中广义电场的2(2m+1)次方Y压缩特性

利用多模压缩态理论,研究了由多模复共轭相干态|{Z_j^*}〉_q(j =1,2,3,…,…,q)、多模复共轭相干态的相反态|{-Z_j^*}〉_q和多模虚相干态|{iZ_{j}〉q的线性叠加所组成的第Ⅴ类三态叠加多模叠加态光场|ψ5⁽³⁾〉q中广义电场分量的等幂次N次方Y压缩特性 .结果发现 :当压缩次数N=2 p且p=2m+1(m=0,1,2,…,…)时,在一定的条件下,态|ψ5⁽³⁾〉q的广义电场分量(即第二正交相位分量)可呈现出周期性变化的、偶数次的等幂次2(2m+1)次方Y压缩效应 .}     

对半导体pn结接触电势的一个讨论

讨论了半导体pn结内建电场和接触电势的形成与可测性，回答了在半导体物理学pn结内容教学中学生经常会提出的一个似是而非的问题．从热力学第一定律、金属-半导体接触等不同角度详细解释了热平衡(零偏下)时pn结不可能对外输出电压和电流的原因．     

浅调制下双二波混频：I.内部空间电场

互不相干的两对相干光束同进作用于一块光折变晶体，在小调制的情况下（即晶体对光强的反应是线性的）依然会了明显的空间频率为两个基频的组合的内部宽间电场分量，本文从基本的Ｋｕｋｈｔａｒｅｖ方程组出发，把电场和电子数密度直接分解为组合频率的傅里叶分量，以解析解的形式给出了空间频率分别为Ｋ１－Ｋ２，Ｋ１＋Ｋ２，２Ｋ１和２Ｋ２的电场分量，数值解表明在一定条件下这些高频和组合分量很大且不可忽视。     

也谈均匀带电球面上的电场强度

指出在求解均匀带电球面上电场强度问题时存在的一种困惑，并给出避免困惑的几种不同的论证和求解方法．