用光电离技术探测钐原子的奇宇称束缚激发态的光谱

采用光电离探测方法,对钐原子奇宇称束缚激发态进行了系统研究.通过设计三条不同的激发路径, 采用共振激发方式,先将钐原子分三步从基态激发到不同的束缚激发态,然后采用光电离手段对其进行探测. 通过对第三步激发光的波长进行大范围的扫描,在同一能域内获得了三组不同的光谱. 通过比对三条路径所得到的三组光谱,不仅精确确定了大量奇宇称束缚激发态的能级位置, 而且还获得了相应跃迁的相对强度的信息.最后,通过运用三条不同的激发路径的选择定则, 还确定了上述能级的总角动量. 关键词： 钐原子 束缚激发态 奇宇称 光电离探测     

Electron Momentum Spectroscopy of Ethanethiol Complete Valence Shell

利用(e,2e)电子动量谱学手段首次测量了乙硫醇分子全部价轨道的束缚能谱和电子动量分布. 谱仪采用非共面对称的运动学条件,入射电子能量为1.2 keV加束缚能. 实验结果与密度泛函和Hartree-Fock方法的理论计算结果基本相符. 在束缚能谱中,观察到了17.8 eV的可能的伴线,并用电子动量谱进行了研究和标识.     

声子色散对极性晶体中磁极化子基态能量的影响

利用线性组合算符和幺正变换相结合的方法,研究了声子色散对极性晶体中磁极化子基态能量的影响.计及纵光学(LO)声子色散,在抛物近似下导出了极性晶体中磁极化子基态能量随电子-纵光学声子耦合常数、回旋共振频率和声子色散系数的变化关系.数值计算结果表明磁极化子基态能量随声子色散系数和电子-纵光学声子耦合常数的增大而减小,随回旋共振频率增大而增大.     

基于环磁美特材料的无线传能系统

传统的四线圈磁共振耦合无线传能系统已在移动电子设备、电动汽车无线充电中得以应用,然而,其传能效率仍然因其磁场空间分布的发散性而难以提高.为了克服上述缺点,我们提出了一种基于环磁美特材料、磁场更为局域的高效无线传能系统.该系统将四线圈系统中的一对磁谐振耦合线圈替换为具有环磁谐振特性的四个非对称开口谐振环.该环磁模式具有高Q值、低金属损耗以及辐射抑制的特性.实验结果表明,相对于四线圈系统,该系统的磁场更为集中,能量传输效率更高.     

用不同的近似方法计算极性晶体中强耦合磁极化子有效质量与温度的关系

采用改进的线性组合算符法研究极性晶体中强耦合磁极化子的有效质量与温度的关系.详细讨论了在不同的近似计算程度情况下有效质量的温度特性.结果表明:不同的近似计算程度可给出磁极化子有效质量随温度的升高而增加和减小两种截然相反的结论.     

自旋和声子之间相互作用对TlBr晶体中表面磁极化子性质的影响

在考虑电子自旋和声子之间相互作用的同时,采用线性组合算符和微扰法研究半无限TlBr晶体内表面磁极化子处于基态时的振动频率和诱生势与磁场B和距晶体表面距离(坐标)z之间的依赖关系.     

某些左零化子满足归纳条件的环

本文研究了某些特殊左零化子满足归纳条件的环的结构,得到:如果R是诣零环,P是使P半单环不含非零幂零理想的根性质,R为P根环的一个刻画。并对Goldie环的条件作了研究,得到了更一般的结果。     

第三讲 量子纠缠态

量子纠缠是量子力学的奇妙特性之一 .文章对量子纠缠的历史作了简单回顾 ,介绍了近年来在纠缠的度量和纠缠态的判别及其分类方面的主要进展 .     

磁极和磁场实验的创新设计

利用非磁性透明塑料袋和有机玻璃板等材料收集铁粉,解决了磁极和磁场实验中铁粉不易收集且不卫生的问题、实验装置制作简单,易操作,现象明显.     

Properties of Graphene Based Parametric Pump

The adiabatic parametric electron pump of the infinite zigzag graphene ribbons and the infinite armchair graphene ribbons is investigated by the tight binding method. The pumping signals are added by two gates around the ribbons. It is shown that the de current can be pumped out by cyclically varying the two gate voltages and the pumped current strongly depends on the driving frequency, the pumping amplitude and the phase difference of the gate voltages. The pumped current is mediated by the graphene energy levels and its peaks occur around the energies where transmission coefficients and density of states are large. The pump current may give one peak or two opposite peaks corresponding to each transmission peak or transmission pair peaks. The height and width of the current peaks increase with the amplitude of the pumping driving voltages. The pumped current is antisymmetric about the phase difference Ф=π and for small pumping amplitude the pumped current is a sinusoidal function of the phase difference. Some graphene ribbons, although with different widths, have very similar contours of the transmission coefficients and give the same pumped current figures.