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冲击波阵面反映材料在冲击压缩下的弹塑性变形行为以及屈服强度、应变率条件等宏观量, 还与冲击压缩后的强度变化联系. 本文使用分子动力学方法, 模拟研究了冲击压缩下纳米多晶铜中的动态塑性变形过程, 考察了冲击波阵面和弹塑性机理对晶界存在的依赖, 并与纳米多晶铝的冲击压缩进行了比较. 研究发现: 相比晶界对纳米多晶铝的贡献而言, 纳米多晶铜中晶界对冲击波阵面宽度的影响较小; 并且其塑性变形机理主要以不全位错的发射和传播为主, 很少观察到全位错和形变孪晶的出现. 模拟还发现纳米多晶铜的冲击波阵面宽度随着冲击应力的增加而减小, 并得到了冲击波阵面宽度与冲击应力之间的定量反比关系, 该定量关系与他人纳米多晶铜模拟结果相近, 而与粗晶铜的冲击压缩实验结果相差较大. 相似文献
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1 “伴随”的多义文 [1 ]正确地指出了 ,在现行许多线性代数教材中 ,“伴随矩阵 A*”在不同的地方代表了两个完全不同的对象 .在求逆矩阵时 ,伴随矩阵 A* =(Aji)在复欧氏空间中研究正交变换时 ,伴随矩阵 A* =(aji)同一名词同一符号代表两个完全不同的对象 ,违背了科学名词应遵循的一词一义的单义性原则 ,因此 ,便会出现混淆的弊病 .克服重名的办法 ,只需将其一改个名字即可 .然因“伴随”并未很好地反映它所代表之对象的意义与特性 .为了词、义相符 ,文 [1 ]作者在 [2 ]中倡导“称 (Aji)为 A的余子式转置阵”这就反映出它的特征和产生… 相似文献
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1引言设AEC“”,M和N分别为m和,;阶Hermite正定阵,则存在唯一的矩阵X6C”””满足AXA一A,XAX一X,(MAX)”一MAX,(NXA)”一NXA,(.1)其中B”为B的共轭转置阵.称满足(互.l)的X为A的加权M-P逆,记作X二A和.特别,当M—I。,N—I。时,A;一A”为矩阵的M-P逆.文献[3—5,11,13]讨论了一点到一仿射集合投影的挑动和加权扰动理论.文献[7,9,18」研究了极小N一范数、M一最小二乘解的扰动分析.本文推广了以上文献的主要结果.考虑如下问题「1,2〕:给定AE〔叩“”,bEC一和广EO,找一个向量X”E… 相似文献
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关于矩阵的Bergstrom型不等式的修正 总被引:2,自引:0,他引:2
本文指出了[1]中关于实数域上亚正定阵和[3]中关于四元数体上正定自共轭矩矩阵的Bergstrom型不等式推广的错误,同时给出有关结论的正确形式. 相似文献
50.
利用分块矩阵的方法得到了关于半正定矩阵M-P逆的H adam ard积的几个偏序不等式,推广了某些已知的不等式. 相似文献