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51.
康普顿散射公式中光子波长的连续变化与光量子假说在表面上存在着不一致.为此文章分析了康普顿效应中电子和光子的碰撞过程,指出康普顿散射光子波长的连续变化可以通过自由电子连续的“虚光子吸收”和“虚光子发射”过程来加以说明. 相似文献
52.
零折射率材料是近几年发展起来的一种新型超构材料.它性质奇特,应用广泛,不仅活跃在科研前沿,也很值得推介到物理课堂.本文从经典电动力学出发,理论分析并数值模拟了零折射率材料内部电场、磁场的分布特性,以及零折射率材料平板的电磁透射特性.结果表明:对于双零折射率材料的平板,在与空气阻抗匹配的条件下,其透过率不随平板厚度的变化而变化,大小始终保持为1;而单零折射率材料的平板的透过率随着平板厚度的增加而减小.文章进一步分析了产生这两种特殊透射特性的原因.研究结果对于理解零折射率材料的特性以及设计零折射率材料的功能器件有很好的指导意义和参考价值. 相似文献
53.
55.
人站在岸上看水中的鱼,由于光的折射,看到的是鱼的"像"的位置.文中对此问题作了初步论述,有些问题尚未讲清楚.类似的文章我们收到了不止一两篇,可见这是当前教学中颇受关注,且没有共识的问题.这个问题在上世纪80年代的刊物上曾有过很好的讨论.时过境迁,新一代的人不知道这是曾发生过的事;更重要的是讨论结果没有在我们的教科书中得到应有反映,教科书(包括国外的)依然故我,讲述依然片面,图示依然错误.教科书上讲的、画的是平面的、定点的,与人们实际看到的不相吻合.缘此,现在的问题得以形成.看来有必要再讨论,这也是再发表这篇文章的目的.欢迎广大读者作者来稿,推动这一讨论向纵深发展! 相似文献
56.
针对大学光学课程中所讨论的成像问题均为"近轴近似"这一情形,指出为增强教学效果、提升学生对所学理论在实践上的信心,需对非近轴近似的一般化情形给予一定讨论;明确了直接从费马原理反解折射率变化规律的不可行性,采用近似办法,将变折射率的泛函问题转化为关于斜率的一维函数问题,利用欧拉方程进行分析,通过数值计算得出适合于材料制作的一组参考参数. 相似文献
57.
考古学家对古代文物上题写的符号都颇感头疼,因为很难判断它们是一段语言文字,还是没有什么意义的符号。最近位于今天东巴基斯坦和印度西北部的一处公元前2600年~公元前1900年的古印度文明遗址就出现了这样的难题——对等待破译的符号,考古学家一筹莫展。但美国华盛顿大学(University of Washington)的拉奥(Rajesh P.N.Rao)和同事另辟蹊径,通过计算条件熵(conditionalentropy)研究这些符号。 相似文献
58.
59.
60.
研究了去包层U型弯曲光纤的折射率传感特性.首先根据模间干涉理论,分析了U型光纤传感器的传感原理,指出干涉谱损耗峰波长与环境折射率和弯曲半径有关.利用单模光纤(SM-28)实验制作不同曲率半径的U型光纤传感器,把传感器的U型部分浸入不同折射率的液体中,研究其折射率传感特性.当U型光纤曲率半径为2.5~5.0mm时,传输光谱中均能观察到明显的模间干涉现象;当液体折射率从1.30RIU变到1.43RIU时,光谱损耗峰波长发生红移,且弯曲半径越大,折射率传感灵敏度越高;在曲率半径为5mm时灵敏度为207nm/RIU(折射率1.30~1.40RIU)和1 220nm/RIU(折射率1.40~1.42RIU).干涉峰的波形参量(半高宽、对比度)决定于包层模和纤芯导模之间的比例,当曲率半径为4mm时,损耗峰半高宽最小达3.2nm.综合半高宽和灵敏度两个参量,得出曲率半径4.5mm的U型光纤传感器品质因素最高,分别为43.1RIU-1(折射率1.30~1.40RIU)和191.2RIU-1(折射率1.40~1.42RIU),可直接由SM-28单模光纤制成,且制作工艺简单、成本低、机械强度高不需要任何特殊处理,具有很好的应用前景. 相似文献