基于Pixie-net数字化仪的位置灵敏塑料闪烁体谱仪

基于高度集成的Pixie-net数字化仪,本实验利用长为1 m的塑料闪烁体谱仪测量了⁶⁰Co源的能谱.利用能谱上康普顿平台半高位置对长塑料闪烁体进行了位置刻度,结果表明刻度位置与放射源实际位置的偏差约为1～2 cm.本实验的结果还说明Pixie-net数字化仪拥有较强的信号处理能力,可以替代传统电子学的QDC(电荷数字转换),实现长塑料闪烁体的幅度信号定位功能.     

高Z材料中X光散射规律的数值研究

用数值模拟研究以钨圆柱体或钨球作为客体的闪光照相系统中记录平面上散射成分随柱半径R、柱体高度H或球半径R变化的规律。结果表明：当柱体R固定时，散射照射量先随H增加而先增加后减小，最大散射发生在H=3cm处；当H固定时，散射照射量随柱体R增加而增加。在球形几何无后锥时，散射照射量先随球外半径R增加而先增加后减小，最大散射发生在R=1．75cm处；后锥是散射的主要来源。直散比既随H增加而单调减小，也随柱体R增加而单调减小；对于球形几何，直散比随球的外半径R增加而单调减小。     

利用虚光子康普顿散射对同步辐射和回旋辐射的研究

从虚光子的康普顿散射出发,提出了一个同步辐射理论,其波长的计算结果与实验数据很吻合,该理论同时还解释了同步辐射的方向性和宽广的连续光谱等问题,并且当粒子的能量不大时,由该理论可以推出回旋辐射理论     

康普顿（Compton，Arthur Holly，1892-1962）美国物理学家（Physicist，America）

康普顿1913年毕业于伍斯特学院（他父亲是院长）。1916年在普林斯顿大学获得博士学位。1919年他又到剑桥大学，在卢瑟福卧。的指导下深造一年。次年，他回到美国，任华盛顿大学的物理系主任，1923年转入芝加哥大学。康普顿将巴克拉的工作发展了一步。巴克拉的实验涉及物质对X射线的散射，但他只能用非常粗糙的吸收性测量来确定散射X射线的性质。康普顿则利用了布拉格父子发明的技术，能准确地测量散射X射线的波长。     

康普顿背散射技术对贮存环电子束诊断及其应用——I电子束能量的精确测量及光学标准实验站

简单叙述了采用康普顿背散射技术精确测量电子束能量的技术,并指出建立辐射标准实验站对精确电子束能量测量的需求. The technique to measure the electron beam energy accurately with Compton backscattering technique is introduced and requirements for the experimental stations of radiometry are also described in the paper.     

γ-p碰撞中质子内胶子分布对QED康普顿效应所产生的影响

本文运用量子色动力学微扰理论讨论了γ-p碰撞中质子内胶子分布对康普顿效应的影响。计算结果表明质子中胶子分布函数按幂次变化对康普顿的QED计算影响不大,可以采用方便的胶子分布函效形式来进行估算。     

使康普顿探测器灵敏度能量响应相对平坦的一种方法

介质型标准康普顿探测器对1．5MeVγ的灵敏度约为0．5Mevγ辐射对应灵敏度的1．7倍，在0．5～5MeV对应能区内，能量灵敏度相对该能区的平均灵敏度的最大差异近40％，也就是说在该能量区内介质型标准康普顿探测器的灵敏度变化较大，能量响应不太平坦，如果用于近距离测量具有能谱结构的高强度γ辐射，就比较难获得不确定度小的绝对强度结果。本工作研究了康普顿探测器各构成部分的材料和尺寸对探测器输出的贡献，各种γ辐射能量下探测器的灵敏度，设计加工了灵敏度可调的康普顿探测器，在强钴源放射性源场中验证了部分研究结果。     

产生切连科夫辐射的康普顿电子在介质中的临界散射角

讨论了γ光子在同一种介质中连续产生康普顿散射和切连科夫辐射的条件。这一条件可用产生切连科夫辐射的康普顿电子在介质中的临界散射角的大小来表示。     

康普顿背散射技术对贮存环电子束诊断及其应用——I电子束能量的精确测量及光学标准实验站

简单叙述了采用康普顿背散射技术精确测量电子束能量的技术,并指出建立辐射标准实验站对精确电子束能量测量的需求. The technique to measure the electron beam energy accurately with Compton backscattering technique is introduced and requirements for the experimental stations of radiometry are also described in the paper.