5英寸Nd:GGG激光晶体的生长

本文介绍采用提拉法,运用上称重自等径技术(ADC)生长5inch的掺钕钆镓石榴石(Nd:GGG)晶体.通过调整生长工艺参数,优化温场结构,我们成功生长了5inch的Nd:GGG晶体.晶体外观完整,无宏观缺陷,有望作为激光工作物质用于强固体热容激光器中.此外,我们对晶体的外形和生长界面作了讨论.     

金原子纳米团簇的负热容现象的分子动力学模拟研究

文中采用微正则分子动力学方法模拟研究了原子数N=60到675之间的6种金原子纳米团簇从固态到液态的熔解过程,得到了势能和热容量随温度的变化关系.其结果表明,所模拟的6种团簇在熔点附近出现负热容,通过对这些团簇熔解前后的势能以及结构变化的分析,探讨了产生负热容的微观机制.     

固体热容激光器与热稳态固体激光器温度场和应力场的比较研究

 建立了3维温度场及应力场模型,并采用有限元分析方法对Nd:YAG作为激活介质的固体热容激光器与热稳态固体激光器进行了对比研究。激光二极管阵列距离晶体3.5 mm,阵列功率2×4.2 kW,bar间隔0.4 mm,每bar发光面积为1 μm×5 mm,频率100 Hz,脉宽100 μs,Nd:YAG晶体初始温度20 ℃,冷却水温20 ℃。计算结果表明：热容模式激光介质的表面温度高于中心温度,稳态模式刚好相反, 稳态模式温差极值（19.8 ℃）是热容模式(6.4 ℃)的3.1倍,温度梯度极值(11.9 ℃/mm)是热容模式(2.46 ℃/mm)的4.8倍,热流密度极值(0.136 W/mm²)是热容模式(0.021 W/mm²))的6.4倍;稳态模式激光介质的表面出现张应力,中心出现压应力,热容模式则刚好相反,稳态模式压应力极值(18.27 MPa)是热容模式(12.1 MPa)的1.5倍,张应力极值(38.39 MPa)是热容模式(10.3 MPa)的3.9倍。由于晶体可以承受的压应力的破坏阈值远高于张应力,所以热容模式的固体激光器比稳态模式的固体激光器可以工作在更高的泵浦功率水平上。     

HFC-32和CF_3I的气相声速

1前言声速是重要的物性参数，由声速测量还可以得到理想气体热容、第二维里系数等重要物性．清华大学热能系从1987年开始进行声学法测量理想气体热容的研究山，设计了一套变程声速干涉仪，并成功地用于HFC－134a的声速和理想气体热容研究问。HFC－32与其它HFC类物质的混合物被认为是HCFC－22最有希望的替代物，CF3I的ODP为0，GWP也很低，是一种重要的各选工质．迄今为止国际上只有一套HFC－32的气相声速数据问，而CF。I尚无可用数据．作者实测了这两种工质的气相声速，并确定了其理想气体热容、声速第二维里系数及第二维里系数…     

Yb∶YAG晶体的热学性质及其对激光性能的影响

对于中频感应加热提拉法 (CzochralskiMethod)生长的高掺杂浓度 (原子数分数 0 30 )Yb∶YAG晶体 ,经退火后采用差示扫描量热计法测量了晶体的比热容 ,通过激光脉冲法测量了不同掺杂浓度 (原子数分数 0 0 5～ 0 30Yb∶YAG晶体的热扩散率和热导率。实验表明 ,随着Yb3+ 离子浓度增加 ,Yb∶YAG晶体在 30 0K温度下的导热性能有明显的降低。原子数分数为 0 30的Yb∶YAG晶体的激光实验表明 ,高掺杂浓度Yb∶YAG晶体热导率的降低导致了激光阈值的增加     

理想气体任意元过程中热容的几何表示

本文用几何图形表示下理想气体任意元过程的热容，负决定于过程发生在ｐ－Ｖ图上的区域。     

热容激光器激光输出特性的数值模拟

热容激光器在激射过程中，激光介质的温度随工作时司升高，导致热容激光器具有特殊的激光输出特性。建立了描述热容激光输出特性的理论模型，给出了输出功率随激光介质温升及工作时间的变化关系。     

2-氯-6-(三氯甲基)呲啶的低温热容及热力学函数

本文用绝热量热计测定了2-氯-6-(三氯甲基)吡啶在13—316K温区内的热容。没有发现该化合物在此温区内有相变或热异常现象。用有效频率分布法将实验热容值拟合成平滑曲线并外推至OK,得到13K以下的热容值。将本文数据与前文数据结合,导出了该化合物在0—400K温区内的标准热力学函数。当T=298.15K时,该化合物的C°_P(T),S°(T)—S°(0),[H°(T)—H°(0)]/T和—[G°(T)—H°(0)]/T分别为189.35,244.60,112.45和132.15 J K~(-1) mol~(-1)。     

Low-Temperature Heat Capacities and Thermodynamic Properties of Octahydrated Barium Dihydroxide,Ba（OH）2·8H2O（s）

Low-temperature heat capacities of octahydrated barium dihydroxide, Ba（OH）2·8H2O（s）, were measured by a precision automated adiabatic calorimeter in the temperature range from T=78 to 370 K. An obvious endothermic process took place in the temperature range of 345-356 K. The peak in the heat capacity curve was correspondent to the sum of both the fusion and the first thermal decomposition or dehydration. The experimental molar heat capacifies in the temperature ranges of 78-345 K and 356-369 K were fitted to two polynomials. The peak temperature, molar enthalpy and entropy of the phase change have been determined to be （355.007±0.076） K, （73.506±0.011） kJ·ol^-1 and （207.140±0.074） J·K^-1·mol^-1, respectively, by three series of repeated heat capacity measurements in the temperature region of 298-370 K. The thermodynamic functions, （Hr-H298.15 k ）and （Sr-S298.15k）, of the compound have been calculated by the numerical integral of the two heat-eapacity polynomials. In addition, DSC and TG-DTG techniques were used for the further study of thermal behavior of the compound. The latent heat of the phase change became into a value larger than that of the normal compound because the melfing process of the compound must be accompanied by the thermal decomposition or dehydration of 71-120.