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2010年高考数学辽宁卷理科第12题:有四根长都为2的直铁条,若再选两根长都为a的直铁条,使这六根铁条在端点处相连能够焊接成一个三棱锥形的铁架,则a的范围是 相似文献
122.
正确理解三角形的六要素间的关系和熟练运用三角形的正、余定理,才能迅速判断三角形的形状.一般有两种思路:其一是化边为角,求出三个角之间的关系式;其二是化角为边,求出三条边之间的关系式.实施转化的主要策略是运用三角函数的关系式、向量和正(余)弦定理等. 相似文献
123.
Ying Lu 《数学学报(英文版)》2011,27(8):1655-1662
A Blaschke hypersurface admits \(\hat \nabla S\) symmetry if and only if \(\hat \nabla S(X,Y) = \hat \nabla S(Y,X)\). We prove that the shape operator has only one eigenvalue. And such Blaschke surfaces are classified as affine spheres or ruled surfaces. 相似文献
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125.
126.
一种辐射声场近似计算方法——单元辐射叠加法 总被引:1,自引:0,他引:1
提出一种基于表面振速预报辐射声场的近似方法——单元辐射叠加法。研究表明,声传递向量中的每项元素等于对应单元以单位速度振动、其它单元振速都为零时的辐射声压,即刚性障板上活塞面以单位速度振动时的辐射声压。在此基础上,利用刚性障板上单位速度振动活塞面的辐射声压直接建立表面振速与辐射声压之间的传递关系,根据这个传递关系对表面振速进行加权、求和便得到总的辐射声压。计算时采用规则形状障板面去拟合实际障板面,以规则形状障板上振动活塞面的辐射声压去近似实际障板上振动活塞面的辐射声压。相对于边界元方法,该方法在计算速度与存储空间上具有很大的优势。计算表明该近似方法是合理的、可行的。 相似文献
127.
128.
原子轨道形状不只由角量子数l决定,也与磁量子数m有关。本文讨论了当l和m的绝对值|m|一定时,如何根据角度节面的数目、形状及角度节面的对称性分布得出原子轨道的图像,同时探讨了原子轨道对称性匹配与原子轨道|m|之间的关系。 相似文献
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李朋杰 李智焕 陈志强 吴鸿毅 田正阳 蒋伟 李晶 冯骏 臧宏亮 刘强 牛晨阳 杨彪 陶龙春 张允 孙晓慧 王翔 刘洋 李奇特 楼建玲 李湘庆 华辉 江栋兴 叶沿林 《原子核物理评论》2017,34(2):177-183
介绍了利用硅探测器的脉冲形状甄别进行粒子鉴别的原理。详细叙述了基于数字化方法的脉冲形状甄别的实现。采样频率和位数是数字化方法的两个重要参数。对于硅探测器信号,采用100 MS/s,12 bit的Digitizer可以满足脉冲形状甄别法对时间分辨的要求。同时对该方法粒子鉴别的特征和能量阈值做了简要的分析和对比。粒子背面入射硅探测器的所得的阈值低于正面入射的情况。例如对于氖周围的同位素,背面入射情况的阈值约为100 MeV,为正面入射情况下鉴别阈值的二分之一,相当与ΔE-E方法中ΔE探测器厚度约为60 μm情况下的阈值。最后定性讨论了硅探测器的电阻率不均匀性和沟道效应对粒子鉴别性能的影响。In this paper Pulse Shape Discrimination(PSD) for silicon detector has been briefly introduced. The emerging digital method successfully applied to detector signal processing makes digital PSD method one of the most promising particle identification methods. Sampling frequency and the number of bits are two key parameters of digital method. For silicon detector signal, adopting 100 Ms/s, 12 bit Digitizer can satisfy the time resolution requirement of PSD method. The identification characteristic and energy threshold of this method have been discussed and compared with both front injection and rear injection cases. Energy threshold with rear injection usually is much lower than that with front injection. For example, around for Neon isotope energy threshold with rear injection is about 100 MeV which is only half of the threshold with front injection, also equivalent to thickness of about 60 μm silicon detector threshold in ΔE-E method. At the end the impact of silicon detector's resistivity nonuniformity and channel effect on the identification capacity of PSD method has been discussed in detail. 相似文献