最小费用流的最优参数配置问题

本文提出并讨论了最小费用流的反问题：如何在有限的投资条件下，最有效地扩充容量参数，达到一个予定的流值。建立了反问题的数学模型，给出了最优参数配置的算法。     

双原子系统共振荧光的反聚束效应

本文利用多原子系统的再耦合波函数,求出双原子系统的二阶相关函数.通过数值计算,讨论了原子间的受激辐射,原子的纵横弛豫对间I_1、I_2和频率失谐等因素对共振荧光反聚束效应的影响.在T_1>>T_2时,反聚束效应会减小.     

在准一维Heisenberg反铁磁体中的局域性激发

本文采用双子格模型,运用Makbawkov方法,对一般的各向异性Heisenberg反铁磁体中的磁声子耦合和磁子间相互作用对于形成其中的局域性孤立子激发的贡献进行了深入的讨论。     

激光制冷

介绍了激光制冷的特点、原理以及发展历史 ,描述了典型的激光制冷装置及其工作过程 ,指出了目前激光制冷存在的问题和今后的研究方向。     

电动车电驱动技术研究

指出了传统式电动车直流电驱动技术中的问题，提出了电动车电驱动技术的设计思路和技术方案。     

磁性物质交换Hamiltonian中两项的竞争

对于一个N电子体系, 正确的交换Hamilton应该由两项组成，为H_ex=-2A1ii·s_j-2A₂ii·sj，而不是以往的铁磁学理论使用的H_ex=-2Aii ·s_j （其中A为A₁与A₂的代数和， A₁>0, A₂<0）, 以往的理论使用了一个不合理的交换Hamiltonian量.-2A₁ii·s_j与-2A₂ii< /sub>·s_j在数学上是同类项，但是在物理上不是 同类项，它们有不同的本征态和本征值.根据量子力学中的态叠加原理，这个电子系统的本 征态矢为X〉=1A²₁+A²₂(A₁ 1〉+A₂‖2〉),其中Dirac符号1〉表示系统所有电子 的自旋平行排列时的态（简称平行自旋态）矢量，2〉表示系统所有电子或最近邻电子的自 旋反平行排列时的态（简称反平行自旋态）矢量，H_ex的本征值（即系统的 交换能） 为E=-Nz（A₁-A₂）-2NzA₂²A₁ +A₂=-Nz（A₂-A₁）-2NzA²₁A< sub>1+A₂,其中z为最近邻电子数.当A₂=0时，X〉=1〉，E =-A₁, 系统具有Wei ss 铁磁性；当A₁ =0 时，X〉=2〉，E =-A₂，系统具有Neel 反铁磁性；当A₁ =A₂（即A=0）时，X〉=12 (1〉+2〉)，E=-A₁，系统处于自旋玻璃（spin glass）态；当A₁>A ₂时，X〉=1A²₁+A²₂［(A₁-A₂)1〉+A₂(1〉+2〉)］,平行自旋态与自旋 玻璃态共存；当A₁2时，X〉=1A²₁+A2₂［(A₂-A₁)2〉+A₁( 1〉+2〉)］，反平行自旋态与自旋玻 璃态共存.与原来理论中的Weiss铁磁态或Neel反铁磁态相比，平行自旋态与自旋玻璃态共存 或反平行自旋态与自旋玻璃态共存使系统的交换能降低.自旋玻璃态中电子自旋之间取向的 随机性或无序性是由交换Hamiltonian中-2A₁iis_j与-2A₂ii·s_j之间的竞争引起的，不是热运 动引起的. 关键词： 交换哈密顿量 铁磁态 反铁磁态 自旋玻璃态     

反氢原子研究的新结果

由哈佛大学Gerald Gabrielse领导的ATRAP合作组于2002年首次用反质子和正电子生成了冷的反氢原子．他们使用一系列的磁与电冷阱，产生了大约170000个反氢原子，但是并没有测量这种反原子的能量、速度或温度，只是简单地假定它们的温度与禁闭反质子和正电子的设备的温度相同(4．2K)．     

8-谈量子力学中的时间反演算子

用概念辨析法对时间反演算子作了较全面深入的讨论，澄清和指明了在时间反演算子的基本性质问题上常见的含混和错误．     

新型电子全息术及其进展

电子全息术区别于传统电子显微术的最主要的特点是充分利用了电子波的相位信息，通过记录和电子波波前来探测微观世界，全息的概念为电子显微工作者开拓了新的视野，介绍了最近几年新发展起来的反息术、光电子全息术、低能电子全息术等，概述了它们的原理和应用，分析了各自的优点，与透射电子全息术作了比较，并结合实验结果加以说明。