奇异齐次非线性系统的H_∞控制

研究了奇异齐次非线性系统的最优控制问题与相关的L2增益问题,基于Hamilton-Jacobi不等式,我们给出了可解性条件,并显式构造出了控制律,在保证内稳定的基础上达到干扰衰减.     

积分流形的分支条件及其应用

通过使用压缩原理, 获得了一个关于积分流形存在的分支定理,作为应用,给出了一个高维系统积分流形存在的充分性条件. 特别地,证明了在奇异性为余维2的4维自治系统中3维不变环面的存在性和唯一性.     

QCD因子化方法下两体非轻无粲_s→VV衰变

利用QCD因子化方法 ,在标准模型下对Bs 介子衰变到两个轻矢量介子的过程进行了分析 .结果表明 :(i)在该方法下 ,非因子化修正对不同的螺旋度振幅的贡献是不同的 ,有效系数ahi 是与末态矢量介子的螺旋度h相关的 ;(ii) Bs→VV过程中的某些衰变道的分支比是很大的 ,甚至达到了10 - 5的量级 ,在未来的B物理实验上是完全有可能测量到的 ;(iii)对大多数衰变道来讲 ,横向衰变宽度与总宽度的比值ΓT/Γ是非常小的 .这意味着在两体非轻 Bs→VV衰变中 ,末态两个轻矢量介子都趋向于具有零螺旋度 .     

一类带有扩散和时滞的捕食与被捕食模型的渐近性质

本文中，我们考虑一类带有扩散和时滞的捕食与被捕食系统．我们分析了系统的非负不变性，边界平衡点性质，全局渐近稳定性及永久持续生存性．在这一系统中，当时滞由0变到ro时，系统在平衡点附近发生Hopf分支．即当r增加通过临界值ro时，从正平衡点分支出周期解．     

高电荷态氪离子双电子复合过程的理论研究

本采用相对论的Flexible Atomic Code(FAC)程序计算类氯Kr^34 离子双电子复合的截面及速率系数，其中用n^-3标度律对速率系数作了外推。中我们还讨论了辐射分支比随不同共振峰的变化以及级联辐射的影响。     

稀有衰变B0(Bs)→γνν 分支比的计算

在标准模型中, 三体稀有衰变B⁰(B_s)→γνν只有通过箱图和企鹅图才可以发生.这个过程对于确定B介子的衰变常数及其波函数有着较重要的物理意义,由于这些衰变道的分支比较小, 因此也是探测新物理理论的比较好的场所.利用B介子强衰变确定的波函数, 得到 B⁰(B_s)→γνν的分支比的数量级是10^－9(10^－8), 这些结果可以在未来的实验上得到检验.     

任意多个矩阵之积的(T,S,2)-逆的反序律

本文给出了任意r个矩阵之积的(T,S,2)-逆的反序律成立的充要条件.     

遍举衰变过程D0→Ks0π+π–和D0→Ks0K+K–及其共振态结构的实验研究

利用北京谱仪(BES–Ⅰ)在北京正负电子对撞机(BEPC)e+e–质心系能量为4.03GeV处采集的积分亮度为22.3pb–1的数据,研究了D0→K0sπ+π–,D0→K0sK+K–的衰变及其末态的共振结构.实验测得D0→K0sπ+π–过程的分支比为(5.32±0.53±0.40)%;D0→K–π+,D0→K0ρ0和D0→K0s(π+π–)non resonance过程的分支比分别为(6.05±0.32±0.49)%,(1.17±0.17±0.13)%和(1.35±0.22±0.17)%;测得D0→K0sK+K–,D0→K0和D0→K0(K+K–)non?的分支比分别为(1.04±0.2?4±0?.16)%,(1.12±0.34±0.15)%和(0.27±0.13±0.03)%.     

QCD因子化方法下两体非轻无粲Bs→VV衰变

利用QCD因子化方法,在标准模型下对Bs?介子衰变到两个轻矢量介子的过程进行了分析.结果表明:(i)在该方法下,非因子化修正对不同的螺旋度振幅的贡献是不同的,有效系数ahi是与末态矢量介子的螺旋度h相关的;(ii)Bs→VV过程中的某些衰变道的分支比是很大的,甚至达到了10^-5的量级,在未来的B物理实验上是完全有可能测量到的;(iii)对大多数衰变道来讲,横向衰变宽度与总宽度的比值Γ^T/Γ是非常小的.这意味着在两体非轻Bs→VV衰变中,末态两个轻矢量介子都趋向于具有零螺旋度.     

巧用质心运动定理

中学阶段学过两种运动形式：平动、转动．日常生活中，遇到的不可能都是单一的运动形式．当我们面对一个既有平动又有转动的复杂运动时往往束手无策．例如，投出的手榴弹一面翻转，一面前进，其中各点的运动情况相当复杂．引入质量中心后讨论就简便了．