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81.
利用光栅进行相衬观察位相物体,光栅作为分束器获得双光束,将双光束干涉条纹调制在位相连续变化的物体上可以支位相物体的折射率进行定量测量。采用编码非相干光源抑制相干噪音,使输出图像更为清晰。 相似文献
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连续位相板(CPP)经过透镜聚焦后,在焦平面上形成一个散斑场,散斑场的统计性质决定了CPP的束匀滑特性。当使用大数值孔径透镜聚焦后,傍轴近似不再成立,因此分析CPP焦斑特性时标量衍射理论不再适用。采用Richard-Wolf矢量衍射理论对强聚焦条件下的CPP焦斑进行了计算,在此基础上分析了矢量焦斑场的统计特性,讨论了焦斑的轮廓。结果表明,由于非近轴的原因,矢量分析得到的焦斑尺寸略大,且通过矢量分析后能够得到z轴方向的光场分量。散斑场的振幅分布满足瑞利分布特性,强度分布满足负指数分布特性,且矢量合成方向的光强分布会略微偏离负指数分布特性。 相似文献
86.
为了利用位相差值法实现大气湍流格林伍德频率的准确测量, 研究了位相差值法的有效性、哈特曼探测器采样点数和采样频率的选取方法。首先给出了位相差值法的基本原理和测量噪声去除方法, 然后分析了哈特曼探测器采样点数和格林伍德频率的统计平均次数对测量精度的影响, 结果显示, 当采样点数大于400、统计平均次数大于400时, 可以实现大气湍流格林伍德频率的准确测量。研究了测量噪声的影响, 结果表明:去除噪声后, 测量值的偏离误差从30%降低到0.6%。研究了算法的重复性精度, 得到测量值偏离量的RMS值为1.9 Hz, 占理论值的3%, 说明测量方法非常稳定。依据上述结果, 对8~108 Hz的湍流进行测量和分析, 结果显示, 当不考虑空气扰动时, 测量值与理论值基本一致。最后, 研究了哈特曼探测器采样频率和格林伍德频率之间的关系:哈特曼探测器的采样频率越高, 能够准确测量的格林伍德频率也越高, 并得到了定量的经验公式。上述结果表明, 在满足采样点数、采样频率以及统计平均次数等条件下, 位相差值法可以实现大气湍流格林伍德频率的准确测量。该研究工作为大气湍流的格林伍德频率测量提供了应用依据。 相似文献
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介绍了一种利用光栅分光,光子回波矩阵构型的二维光谱实验装置.利用快速,高灵敏度的EMCCD对信号进行外差单脉冲测量.并对仪器的指标进行了检测,30 min内12路相干光的相位抖动均方差达到λ/200,19 min内染料IR140溶液外差回波信号的稳定性达到λ/90,通过移动平移台测量了仪器的光谱准确性,相移偏差均方差为λ/90,对平移台移动不均匀导致的光谱失真进行了数值模拟.另外在位相调整时为解决样品泵浦探测信号有干涉的问题,提出了相位移动的方法.将散射信号扣除,大大提高了位相调整的准确性.对染料IR144溶液,光合蛋白色素复合体B820的测量与文献一致. 相似文献
88.
89.
计算了TE光子穿越受阻全内反射(Frustrated total internal reflection--FTIR)结构的隧穿时间(位相时间)以及光子透射过势垒后产生的横向位移。利用金属膜理论中阐述的复数折射角的定义得到了这种典型势垒结构中单层均匀媒质的特性矩阵M,通过计算入射波电场和透射波电场的复数振幅比,得到了光子隧穿势垒的复透射系数及产生的横向位移。最后,对所得的计算结果进行了分析和讨论。 相似文献
90.