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991.
设P为一给定的对称正交矩阵, 记SAR\+n\-P={A∈R\+\{n×n\}|A\+T=A,(PA)\+T=-PA}. 该文考虑下列问题问题Ⅰ〓给定X∈R\+\{n×m, Λ=diag(λ\-1,λ\-2,…, λ\-m)∈R\+\{m×m\}, 求A∈SAR\+n\-P使AX=XΛ,问题Ⅱ〓给定X,B∈R\+\{n×m, 求A∈SAR\+n\-P使
‖AX-B‖=min.问题Ⅲ设[AKA~]∈R\+\{n×n\},求A\+*∈S\-E使 ‖[AKA~]-A\+*‖=inf[DD(X]A∈S\-E[DD)]‖[AKA~]-A‖, 其中S\-E为问题Ⅱ的解集合, ‖·‖表示Frobenius范数.该文得到了问题Ⅰ有解的充要条件及解集合的表达式, 给出了解集合S\-E的通式和逼近解A\+*的具体表达式. 相似文献
992.
一类二次特征值反问题的中心对称解及其最佳逼近 总被引:1,自引:0,他引:1
1引言给定n阶实矩阵M,C和K,二次特征值问题:求数λ和非零向量x使得Q(λ)x=0, (1.1)其中Q(λ)=λ2M λC K称为二次束.数λ和相应的非零向量x分别称为二次束Q(λ)的特征值和特征向量.Tisseur和Meerbergen概述了二次特征值问题的各种应用、数学理论和数值方法.在工程技术,特别是结构动力模型修正技术领域经常遇到与二次特征值问题相反的问题(称之为二次特征值反问题).对阻尼结构进行动力分析时,应用有限元方法可得到系统的质量矩阵M,阻尼矩阵C和刚度矩阵K,从而可求得二次特征值问题的特征值(频率)和特征向量(振型).但是有限元模型毕竟是实际结构系统的离散化,并且 相似文献
993.
994.
弹簧振子在定常干摩擦阻尼作用下的振动 总被引:5,自引:0,他引:5
首先给出了弹簧振子在定常干摩擦阻尼作用下的振动微分方程,并通过分段求解,归纳出其在各个阶段的解的一般形式,然后分析了振动的基本规律,作出了振动的图象。 相似文献
995.
996.
圆中的内点可以得到简洁的蝴蝶定理,在教学中我们发现三角形的内点也可以得到类似的简洁性质,由于它的形状类似于燕子,我们不妨称之为燕子定理:燕子定理:如图,点O为△ABC内的任一点,连结并延长AO、BO、CO分别交对边于D、E、F,过O作BC的平行线分别交DE、DF于M、N,则OM=ON.证明:设直线MN交AB于G,交AC于H.∵OG∥BC∴OMOC=EMED=GMBD=OM+GMDC+BD=OGBC∴OM=OG·OCBC=OGBD·BD·OCBC同理可证∴ON=OHDC·BD·OCBC∵GH∥BC∴OGBD=AOAD=OHDC∴OM=ON.点O为△ABC内的任一点,居然可以得到如此简洁的结果.… 相似文献
997.
定理设抛物线的焦点为F,直线l′过F且与直线l平行.过顶点的切线与l′,l分别相交于M′,M.则直线l与抛物线相切的充要条件是FM′→·FM→=0.证明设抛物线方程y2=2px(p>0),焦点Fp2,0.直线l:y=kx+m.直线l′:y=kx-p2.过顶点的切线是x=0.FM′→·FM→=-p2,-pk2·-p2,m=14(p2-2pkm).由y2=2pxy=kx+m消去x,得ky2-2py+2pm=0.Δ=4(p2-2pkm),于是有Δ=16FM′→·FM→.∴FM′→·FM→=0Δ=0直线l与抛物线相切.下面举例说明定理在解题中的应用.例1判定直线l:x-y+1=0与抛物线y2=4x是否相切?解∵F(1,0),直线l:y=x+1,直线l′:y=x-1,过顶点的切线x=0.… 相似文献
998.
学生在解题过程中出现这样那样的错误是难免的 ,也是正常的 .作为教师应通过学生的错误及时分析错误的原因 ,特别是对那些普遍性的又不易发现的解题错误 ,更应列入备课内容 ,本文就平面几何常见解题失误分析如下 .一、概念不清致误例 1 如果一直线上的两点到另一条直线的距离相等 ,那么这两条直线的关系怎样 ?误答 :因为一条直线上的两点到另一直线的距离相等 ,所以这两条直线平行 .分析 :误解源于对直线上的“两点”和“任意两点”混淆不清 ,如图 1 ,直线l1 ,l2 相交于O ,A、B是直线l1 上两点 ,且OA =OB ,那么A到直线l2 距离等于点B到… 相似文献
1000.