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991.
由于轻质物体自身没有质量, 所以根据牛顿第二定律: F合 =m a, 由于m=0, 故F合 =0. 即: 轻质物体
在任何情况下所受的合力必须为零. 而其加速度a可以为任意值, 在极短的时间内, 其速度变化可以无穷大, 故其速
度可以突变 相似文献
992.
压力下流化床流动特性的实验研究 总被引:1,自引:0,他引:1
利用摄像技术在φ60mm×800mm压力为0.1MPa~1.5MPa的冷模加压流化床实验装置上, 对两种不同粒径颗粒的最小流化速度和床层膨胀高度进行了研究。研究结果表明,大粒径聚苯乙烯颗粒的Umf与p-0.3成比例,小粒径石英砂的Umf与p-0.21成比例,并根据实验值拟合出压力下最小流化速度公式为:
Umf=μdp ρg{[(34.15)2+0.05916×dp3 ρg( ρs- ρg)gμ2]12-34.15}
床层膨胀高度随气速的增大而不断增高,在相同U Umf下床层膨胀高度随压力的增大而增高,在大于0.7MPa时,压力对膨胀高度的影响减弱。对于聚苯乙烯颗粒,相同的H/Hmf下,U Umf随压力的增大而逐渐减小,当H/Hmf=1.4~1.6时,U Umf与p-0.52~p-0.58成比例。 相似文献
993.
针对氢气添加的LPG(液化石油气)+空气预混火焰结构进行了数值研究, 详细计算了在含氢比a为0%到45%、稀释引子D为21%到16%条件下的自由蔓延火焰, 得到了不同燃烧条件(φ=0.7-1.4)下的绝热燃烧速率变化规律. 由于LPG中的主要成分为丙烷和丁烷, 作者针对C3和C4物质提出了详细化学反应动力学系统, 并针对氢气添加的丁烷燃烧过程进行了数值计算, 得到了与实验相一致的结果, 验证了改进的详细化学机理的有效性. 此外, 进一步计算了对撞双火焰的加氢LPG火焰, 更加深入地探讨了火焰拉伸对燃烧稳定性和温度的影响, 重点研究了φ在0.5到0.7的稀薄燃烧, 验证了氢气添加可以有效提高稀薄燃烧条件下熄火拉伸率, 扩大稀薄燃烧的极限, 增加火焰的稳定性. 相似文献
994.
离子速度成像方法研究溴代环己烷的紫外光解动力学 总被引:1,自引:0,他引:1
利用二维离子速度成像方法对C6H11Br分子在234 nm附近的光解动力学行为进行了研究. 通过(2+1)共振增强多光子电离探测了光解产物Br*(2P1/2)和Br(2P3/2), 得到它们的相对量子产率. 从光解产物Br*(2P1/2)和Br(2P3/2)的速度图像得到了能量和角度分布. 结果表明, Br*原子主要来自于S1态的直接解离, 而Br则绝大部分是从S2态向T3态的系间交叉跃迁得到, 并导致了两种解离通道能量分布的差别. 实验发现C6H11Br分子解离过程中大部分能量都转化为内能, 但与其它长链溴代烷烃分子相比, 可资用能更多地被分配到平动能中, 结合软反冲模型分析了这种能量分配跟环烷基的构象和稳定性的关系. 相似文献
995.
Zhi Yong Guo Xiang Qin Lin 《中国化学快报》2008,19(1):85-88
Based on the perfect ohmic drop compensation by online electronic positive feedback, ultrafast cyclic voltammetry with asymmetrical potential scan is achieved for the first time, with the reduction of anthracene acting as the test system. Compared with the traditional cyclic voltammetry utilizing symmetrical triangular waveform as the excitation one, the new method allows a simpler approach to mechanistic analysis of ultrafast chemical reactions coupled with a charge transfer. And perhaps more important, it also provides a way to eliminate the interference of the adsorbed product in dynamic monitoring. 2007 Zhi Yong Guo. Published by Elsevier B.V. on behalf of Chinese Chemical Society. All rights reserved. 相似文献
996.
Linex损失及PA样本下单边截断型分布族参数函数的EB估计 总被引:1,自引:0,他引:1
在Linex损失函数下,运用同分布PA样本密度函数的核估计方法,构造了一类单边截断型分布族参数函数的EB估计,并建立了它的收敛速度.在一定条件下,证明了这个收敛速度可充分接近1. 相似文献
997.
朱春浩 《纯粹数学与应用数学》2008,24(2)
研究误差为鞅差序列的半参数回归模型参数估计的收敛速度.利用非参数分段多项式估计和最小二乘法进行讨论.考虑固定设计下的半参数回归模型:yi=xiβ g(ti) ei,i=1,2,…,n,{ei}是随机误差,且{ei,Fi,i≥1}为平稳遍历的平方可积鞅差序列,Fi,i≥1为单调不减的σ代数流,且Ee21=σ20,E(e2i|Fi)≤1,对利用通常采用的非参数权函数法结合最小二乘法得到的参数β和σ2的估计量βn和σ2n,在适当的条件下得到了βn和σ2n的精确的收敛速度.重对数律. 相似文献
998.
999.
通过采用真空紫外(VUV)激光速度-地图成像-TPE(真空紫外VMI-TPE)方法获得了高分辨率初始光电子(TPE)氯苯(C6H5Cl(X1A1))的光谱,炔丙基自由基(C3H3(X2B1))和烯丙基(C3H5(X2A1)). 观察到的真空紫外VMI-TPE方法的光电子能量分辨率在1~2 cm-1,可以和在真空紫外激光脉冲场电离光电子(VUV-PFI-PE)的测量媲美. 类似真空紫外PFI-PE测量,真空紫外VMI-光电子(真空紫外VMI-PE)和真空紫外VMI-TPE测量能量分辨率依赖于直流电场在光电离区加速电子. C6H5Cl和C3H3的电离初始值的降低为F的函数表示Stark偏移校正为VUV-VMI-TPE测量由-3.1√F管辖,这是半经典预测值-6.1√F的一半. 我们还测量C6H5Cl和C3H5的真空紫外光能量的真空紫外VMI-PE谱接近其电离初始值. 在VUV-VMI-PE测量中观察到的C3H5+阳离子振动谱和振动级数,nv7+(n=0~3). 真空紫外VMI-TPE可以实现更高的实验灵敏度和类似真空紫外PFI-PE测量的能量分辨率,使真空紫外VMI-TPE法成为高分辨率真空紫外PFI-PE测量一个很好的替代. 相似文献
1000.
基于大涡模拟和光线追踪方法, 对光线穿越流场后的光程分布与混合层流场中涡结构之间的关系进行了分析, 提出了一种基于涡核位置提取的涡结构瞬时对流速度定量计算方法, 并使用直接几何测量数据进行了验证. 通过对不同尺寸的涡结构、涡-涡配对及融合过程中的涡结构和强压缩性流场中涡结构瞬时对流速度的定量数值计算, 揭示了混合层流场中涡结构对流速度的特性: 对单个涡结构而言, 其瞬时对流速度具有脉动特性, 且脉动幅度随涡结构尺寸和流场压缩性而变化; 在涡-涡配对及融合过程中, 涡对中各个涡结构的瞬时对流速度都表现出类似正弦波动的特点. 针对混合层流场中涡结构对流速度的特性, 给出了其背后的物理原因. 相似文献