小型可移动式天然气液化流程的设计

小型可移动式天然气液化装置是解决常规天然气田中小型气田和非常规天然气田开采问题的有效途径。该文利用HYSYS软件建立了空气膨胀式天然气液化流程,并对流程中各点参数进行了设计,其中针对初压较低的天然气,从天然气高压下小温差换热节能和天然气增压耗功耦合的角度探讨了液化压力大小的设定。结果发现:存在最佳液化压力使流程的比功耗最小,利用冷热复合曲线可以很直观地判定流程的合理性。     

一种温度监测仪在EAST超导磁体氦温度测量中的应用

在EAST托卡马克核聚变实验装置中,超导磁体系统的热负荷计算、超导性能和及其运行稳定性等都与磁体运行温度有很大关系,因而要求超导磁体系统的氦冷却管路的温度测量有较高测量精度和稳定性。从氦温度测量方法、专用温度监测仪的配置、用户自标定温度传感器的温度特性曲线的生成出发,介绍专用温度监测仪在EAST超导磁体系统氦温度测量中的具体应用。同时介绍了仪器监控的硬件架构和基于Lab VIEW的仪器监控软件设计。经过2轮实验运行,表明该应用提高了氦温度测量的精度、稳定性和工作效率。     

基于SoC软硬件协同设计的布匹瑕疵检测

针对布匹瑕疵检测存在的有效性不高、实时性不强等问题,提出一种视觉显著性分析和最优椭圆Gabor滤波相结合的瑕疵检测方法。离线阶段采用差分进化算法对无瑕疵样本图像进行椭圆Gabor滤波器的参数寻优,得到最优EGF;在线阶段采用软硬件协同设计技术进行软硬件划分,基于Zynq SoC的PL端实现中值滤波、RGB到CIE LAB格式颜色空间转换、LAB三通道EGF处理,通过AXI VDMA总线将图像数据传输到PS端,并计算滤波前后图像特征向量,提取瑕疵显著区域,确定阈值分离瑕疵。实验表明,该方法有效地抑制了背景凸显瑕疵区域,且软硬件结合提速明显,具有较高的有效性和实时性。     

纤维曲线铺放的复合材料层合板的自由振动分析

假设曲线纤维的方向角沿板的长度方向按照线性规律变化,导出了纤维曲线铺设时的参考路径,将参考路径沿板的宽度方向平移可得一种曲线纤维增强复合材料单层板,当这种纤维曲线铺设的单层板对称铺放时即可得相应的曲线纤维增强复合材料层合板．基于弹性薄板的小挠度理论,建立了曲线纤维增强复合材料层合板自由振动问题的基本方程,采用微分求积法进行数值求解,得到了层合板的自振频率及相应的振型．与已有文献计算结果的比较,验证了本文计算结果的正确性．通过数值算例分析了微分求积法求解本问题时的收敛性,研究了纤维铺放路径和边界条件的不同对曲线纤维增强复合材料层合板频率及振型的影响,研究结果可为该种结构的设计提供一定的参考．     

两类特殊三次空间Bézier曲线的挠率特征分析

空间Bézier曲线的挠率在几何造型中被广泛应用. 文中利用笛卡尔符号法则讨论了两种特殊三次空间Bézier曲线的挠率单调性问题, 最后得出当空间三次Bézier曲线的控制边相等且中间控制边和相邻两控制边的夹角相等时, 挠率仅有一个极小值; 而当两夹角相等但控制边长成等差数列时, 文中给出了挠率单调及极值存在的充分条件.     

解释微调的第三种方法

希格斯粒子的质量与地球轨道的椭圆度都比它们的理论估计值小几个数量级.这似乎是两个更大的量经过微调而抵消所造成的.粒子物理有两个最有趣的微调难题:希格斯玻色子的质量和宇宙常数.长期以来,人们一直认为粒子物理的微调可能与新的对称性有关,如难以解释的超对称性,或者与统计参数有关——我们微调的宇宙只是许多可能的多重宇宙之一.     

铯原子汽室中光学厚度的实验测量与精确模拟EI北大核心CSCD

对铯原子汽室中不同能级和不同温度的原子在不同光强和不同偏振光作用下的光学厚度进行了实验测量。理论上通过建立每个塞曼子能级的速率方程,利用龙格-库塔算法求得了布居数随时间演化的数值解,从而得到了依赖于时间的吸收系数。考虑到原子热运动以及光束束宽对光学厚度的影响,利用数值积分得到了原子共振频率附近的平均吸收系数,进而利用比尔法对光通过铯原子汽室的透射曲线进行了精确的拟合,最终得到了实验系统中原子汽室光学厚度的精确值。理论分析和实验结果表明,随着温度的升高,光学厚度迅速增大;随着光强的增加,光学厚度略有变小。     

UJ31型电位差计中采用不同平衡指示器校准电流表

电位差计常用于精确测量电动势、电压、电流、电阻等电学量,在实验室可用来校准电表。文章对实验室频繁使用的电流表采用UJ31型电位差计配用不同的平衡指示器进行校准,对所测数据进行分析对比,得出被校表的准确度等级及采用不同平衡指示器时的测量结果。     

Photoluminescence characteristics and energy transfer between Bi~（3＋） and Eu~（3＋） in Na_2O–CaO–GeO_2–SiO_2 glass

We report the photoluminescence（PL） of Eu^3＋-doped glass with Bi^3＋as a sensitizer. The specific glass system with the strong enhancement of the red emission of Eu3＋is obtained by adding a small number of Bi3＋ions instead of increasing the Eu^3＋ concentration. The emission band of Bi3＋overlaps with the excitation band of Eu^3＋ and the lifetime decay curves,resulting in a very efficient energy transfer from Bi^3＋ to Eu^3＋. The probability of energy transfer is strongly dependent on Bi^3＋ concentration. In addition, the intensity of 4f–4f transition is much stronger than that of a charge-transfer（CT） band in the excitation spectrum, which indicates that the Na2O–Ca O–Ge O2-Si O2 glass is a suitable red-emitting phosphor with high stability as a candidate for light-emitting diodes（LEDs）.     

Changes in Repetitive Firing Rate Related to Phase Response Curves for Andronov-Hopf Bifurcations

We study specific changes in repetitive firing in the two-dimensional Hindmarsh-Rose （2dHR） oscillatory sys- tem that undergoes a bifurcation transition from the supercritical Andronov-Hopf （All） type to the subcritical Andronov-Hopf （SAH） type. We identify dynamical mechanisms which are responsible for changes of the repeti- tive firing rate during the AH to SAH bifurcation transitions. These include frequency-shift functions in response to small perturbations of a timescale parameter, its multiplicative parameter, and an external input current in the 2dHR oscillatory system. The frequency-shift functions are explicitly represented as functions relating to the phase response curves （PRCs）. Then, we demonstrate that when the timescale is normal and relatively fast, the repetitive firing rate slightly increases and decreases respectively during the AH to SAH bifurcation transition with a change of the intrinsic parameter, whereas it decreases during the SAH to AH bifurcation transition with an increase in the timescale. By analyzing the three different frequency-shift functions, we show that such changes of the repetitive firing rate depend largely on changes of the PRC size. The PRC size for the SAH bifurcation shrinks to the PRC size for the AH bifurcation.