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991.
H-D曲线表明了照射量与底片光学密度之间的关系,是定量提取客体信息的基础。尽管实验上提出了许多测量“屏-片”的H—D曲线的方法,但这些方法所采用的实验布局与实际照相环境存在一定的差异。第一,许多实验采用的光源是单能源(如^60Co),没有体现底片系统对不同X射线能量的响应特性;第二,实验装置与实际照相模型存在比较大的差异,由于光子能谱和角分布以及散射的影响,测量的H-D曲线往往很难用到实际照相中;第三,也是更重要的一点是目前测量高能X射线照射量的仪器的测量误差较大, 相似文献
992.
采用基于量子化学基本原理的密度泛函理论,研究He原子在金属T冲的占位、能量及结构优化后材料各性质参数的变化情况,以及He原子聚集成泡的微观原因。 相似文献
993.
994.
根据问题的特点 ,选择 Logistic判别模型 ,并借鉴普通线性回归的逐步向前法 ,用似然比统计量 ( Deviance)来筛选自变量 (因素 ) .结果显示 :在 1 1个因素中 ,有 3个是作用显著的 ,而其中舒张压值极为重要 .为降低再出血率 ,将其控制在 85 mm Hg以下是有效而可行的 相似文献
995.
第Ⅱ种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场的偶数阶等阶N次方Y压缩 总被引:5,自引:0,他引:5
本文构造了由多模复共轭相干态的相反态|{-Zj(a)*}>q与多模虚共轭相干态的相反态|{-iZj(b)*}>q这两者的线性叠加所组成的第Ⅱ种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|ΨⅡ(ab)>q,利用多模压缩态理论研究了态|ΨⅡ(ab)>q的任意偶数阶等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1)在压缩阶数N取偶数,即N=2p的条件下,无论p=2m(m=1,2,3,…,…),还是p=2m+1(m=0,1,2,3,…,…),只要构成态|ΨⅡ(ab)>q的两个不同的量子光场态中各对应模的强度(即平均光子数)和初始相位都不相等,亦即Rj(a)≠Rj(b)和φj(a)≠φj(b)(j=1,2,3,…,q),并且
,则当满足一定的量子化条件(或者在一些闭区间内连续取值)时,态|ΨⅡ(ab)>q总可呈现出周期性变化的、任意偶数阶的等阶N次方Y压缩效应.2)在N=2p且p=2m+1(m=0,1,2,3,…,…)的条件下,若Rj(a)=Rj(b)和φj(a)=φj(b)(j=1,2,3,…,q),态|ΨⅡ(ab)>q则可呈现出等阶N次方Y压缩简并现象. 相似文献
996.
第Ⅱ种强度不等的两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩——2腔模总数与压缩阶数两者之积取奇数的情形 总被引:5,自引:0,他引:5
构造了由多模复共轭相干态的相反态|{-Zj(a)*}〉q和多模虚共轭相干态的相反态|{-Zj(b)*}〉q的线性叠加所组成的第Ⅱ种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ(ab)Ⅱ〉q.利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ(ab)Ⅱ〉q的等阶N次方H压缩特性.结果发现,在腔模总数与压缩阶数这两者之积取奇数,则当各对应模的初始相位、各对应模的初始相位差,态间的初始相位差、以及光子干涉项的幅度之和等分别满足一定的量子化条件时,态|Ψ(ab)Ⅱ〉q的第一及第二正交分量可分别呈现出周期性变化的等阶N次方H压缩效应.这与现有报道的结果截然不同. 相似文献
997.
给出了由随机压缩算子生成的统计递归集的Hausdorf测度上、下界的估计.也就是说,在一些条件下,找出了K(ω)∩∞n=1∪i∈Nn(ω)f(ω)n,i(E)的α-维Hausdorf测度的上、下界,其中{fn,i,1≤i,n<∞}是一族随机压缩算子,{Nn(ω),n≥1}是一族可数的随机指标集. 相似文献
998.
带模糊约束的最小费用流问题 总被引:4,自引:1,他引:3
本文首次提出了带模糊约束的最小费用流问题,建立了相应的数学模型并给出了求解这一模型的有关算法。最后,给出了一个具体实例。 相似文献
999.
本文在自旋电荷相统一的非费米液体前提下,同时考虑相一作用V及层间随着作用TJ,推导出非费米液体层间隧道的超导转变温度Tc的解析式,给出了临界耦合因子λTJc,λc与α关系式,并且数值计算了零温能隙随TJ及α的变化趋势。 相似文献
1000.
Observation of Electromagnetically Induced Transparency by a Train of Short Pulses 总被引:1,自引:0,他引:1
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We report the experimental demonstration of electromagnetically induced transparency in hot rubidium (^85Rb) atomic vapour by using an actively mode-locked external cavity diode laser in Littman-Metcalf configuration. We can make opaque resonant transitions transparent to any two optical comb components in the pulse trains which excite atomic coherence in the ground states of ^85Rb. 相似文献