Hopf代数余作用

对于Ｈｏｐｆ代数Ｈ上的余模代数Ａ,当Ｈ是有限维或幺模（ｕｎｉｍｏｄｕｌａｒ）时,存在由交叉积Ａ＃Ｈ^＊ｒａｔ和余不变子代数Ａ^ｃｏＨ构成的Ｍｏｒｉｔａ Ｃｏｎｔｅｘｔ．本文论证了对于任意的Ｈｏｐｆ代数Ｈ,结果仍是成立的     

用拉曼光谱测定CCl_4散射介质的温度

作者发展了测量散射体温度的拉曼光谱方法,选用CCl4液体做散射介质,对它的217、315和459等三个散射带进行观测,分别记录它们的Stokes和AntiStokes分量的光谱强度,测量得到CCl4液体散射体的温度。实验结果显示,这种非接触光谱测量法具有重要的实用价值。     

基于玻耳测度峰值判定的盲源分离方法

α-稳定分布可以更好地描述实际应用中所遇到的具有显著脉冲特性的随机信号和噪声.与其它统计模型不同,α稳定分布没有统一闭式的概率密度函数,其二阶及二阶以上统计量均不存在.本文先简要介绍稳定分布的特征函数及其玻耳测度表示,再提出了玻耳测度的估计方法,并利用玻耳测度的峰值确定混合矩阵的基矢量,从而可以确定各个独立分量,并能实现信号盲分离.计算机模拟和分析表明,这种算法是一种在高斯和分数低阶α稳定分布噪声条件下具有良好韧性的独立分量分析与盲信源分离方法.     

一种氢原子相干态

引入了氢原子的一种多分量相干态,并讨论了在该相干态中的测不准关系和压缩性质. 关键词：     

两个方差分量的不变二次估计的可容许性

本文对Ｙ￣Ｎ（Ｘβ，θ１Ｖ１＋θ２Ｖ２），Ｖ１，Ｖ２〉０给出了方差分量的线性函数的不变二次无偏估计、不变二次非负估计及不变二次估计不可容许的充要条件，并据此给出了具体判别上述估计的可容许性的方法。     

关于对《曲线坐标系中相对论性动量分量的算符中会出现∑z项吗》一文的答复

编辑同志: 转来的胡昆明先生对我们有关自旋本质讨论诸文的质疑已收阅.对贵刊能坚持学术上探讨、争鸣之风气深表敬意.现就胡文中对曲线坐标系中动量分量算符的质疑回于下,其他问题在合适的文章中再作答.     

四轩型RFQ加速腔高频特性的数值模拟与实验研究

为设计一个高负载因子、高流强的RFQ加速器，使用三维电磁场计算程序MAFIA对加速腔的高频特性进行了模拟计算. 本文主要研究RFQ支撑板高度、宽度、间距、电极形状等结构参数对高频腔体高频特性的影响，根据RFQ加速器的比分路阻抗以及电磁场分布的要求，对RFQ的结构参数进行优化设计，然后根据模拟计算结果加工冷模，进行冷模测量并将测量结果与计算结果加以比较.     

相对论小分量波函数对原子光电离截面的影响

利用相对论平均自洽场理论,研究了相对论波函数的小分量对原子光电离截面的影响。原子核尺寸效应将使波函数小分量对原子光电离截面的影响减弱。由于波函数沿径向空间被压缩,电子离核的平均半径较小,波函数小分量对高离化态离子光电离截面的影响比对一般原子要强得多。波函数小分量反映了相对论效应的基本特征,从而也定性地说明了光电离过程中相对论效应的强弱。     

反馈法定位两原子之间的相对位置

研究了置于一个单模驻波光腔中的两个二能级原子，通过利用测量场的正交分量的方法定位这两个原子位置的情况. 发现在不考虑腔损耗的条件下，利用此方法即可很好地定位两原子的位置. 若考虑腔损耗时，通过将测量所输出的信号反馈回光腔中的方法可降低由腔损耗所导致两原子定位能力的损害程度.     

态|ψ3(3)〉q广义电场分量的等幂次N次方H压缩

构造了由多模复共轭相干态|{iZ_j^*}〉_q、多模复共轭虚相干态|{iZ_j^*}〉_q(j=1,2,…q)和多模真空态|{0_j}〉_q线性叠加所组成的第Ⅲ类三态叠加多模叠加态光场|ψ₃⁽³⁾〉_q.利用多模压缩态理论,研究了态|ψ₃⁽³⁾〉_q中广义电场分量(即第二正交相位分量)的广义非线性等幂次N次方H压缩特性.发现:态|ψ₃⁽³⁾〉_q是一种典型的三态叠加多模非经典光场;当腔模总数q与压缩次数N之积q·N为偶数时,在一定条件下,态|ψ₃⁽³⁾〉_q的广义电场分量可分别呈现出周期性变化的广义非线性等幂次奇数模-偶数次、偶数模-奇数次、偶数模-偶数次N次方H压缩效应.