（T＋λI）－1不一定是非扩张映射

设Ｔ是ｍ-增生算子，Ｉ是恒等映射．本文通过一个反例说明（Ｔ＋λＩ）^－1（λ＞０）不一定是非扩张映射．     

利用特征为2域上伪辛几何中1维非迷向子空间构作PBIB设计

关于结合方案和PBIB设计的定义及所用的有关符号见文献[1].设F_q为特征为2的有限域,q=2~r.熟知F_q上的对称矩阵合同于以下三种形式的矩阵(见[1]p.24).     

在ILC上用γγ→Z过程检验非对易时空标度

讨论关于在ILC用γγ到Z过程检验非对易时空能标(原文发在hep-ph/0604115). 在通常时空量子场论中, 由杨氏定理可知一个自旋为1的粒子不可能衰变为两个光子. 但在非对易时空中此过程是允许的. 因此这个过程能作为检验非对易时空的工具. ILC的光子对撞模式能实现这个过程. 如果总亮度能达到500fb^－1, 我们证明对Gamma (Z to gamma gamma)宽度的测量精度将比现有限制(<5.2×10^－5GeV)好3—4个数量级. 对非对易时空能标的检测可高达几个TeV.     

非平衡定态相图新概念及其应用——激活低压金刚石气相生长热力学

在激活的低压条件下，金刚石气相稳定生长的同时石墨会被腐蚀．这是近二三十年来国际上的一个热力学难题，甚至被认为是“热力学的悖论”．用非平衡热力学耦合理论可以给予很好的解释，并推导出非平衡定态相图的全新概念．在新型相图中金刚石在低压下是稳定相，而石墨被激活成为亚稳相．理论计算与文献报道的大量实验数据定量化地相符     

世界各地数学奥林匹克试题摘编

1（2000年中国台湾数学奥林匹克）设，是正整数集到非负整数集的映射，满足f（1）=0，f（n）=max 1≤j≤n-1 {f（j）＋f（n～j）＋j｜（n≥2），求f（2000）。     

广义Schur补的广义逆

对四分块矩阵A=A(︿) A(︿,︿′)A(︿′,︿) A(︿′)来说 ,如果 A和 A(︿)都是非奇异的 ,则A- 1 (︿′) =(A/︿) - 1 ,这里 A/ ︿=A(︿′) -A(︿′,︿) A(︿) - 1 A(︿,︿′)是 A(︿)在 A中的 Schur补 .王伯英教授指出上述等式 ,对半正定的 Hermitian矩阵而言 ,一般也是不能推广到 Moore-Penrose逆上去的 .在某些限制条件下 ,我们证明了广义逆的主子矩阵与广义 Schur补的关系是密切的 ,它使经典结果成为特例     

求解Ar=b极小l1模解的一种有效算法

在地震反演中,我们遇到了求解这样一个问题这里文〔2〕提出了解(I)的一种迭代方法,实质上是一种;单纯形方法,但这种方法没有充分利用问题(ML I)的特点,迭代时每步下降不是最优的.本文提出一种新的有效算法,使得迭代时每步下降最大,·它可以看作单纯形算法的改进,大量计算宝例表明该方洛非常右竹早外_ =fr了拼一先y1许置景一太寸怂申了     

不用特殊转轴的既约梯度方法

无论是Wolfe既约梯度法,还是Zangwill凸单纯形法,在不使用越-韩转轴或类似的转轴运算时,都没得到过令人满意的收敛定理.事实上,那样的收敛定理总是在此非退化假设强很多的不太现实的条件下证得的.本文提出一个新的方法,它介于既约梯度法与凸单纯形法之间.有趣的是,无需特殊的转轴运算,在非退化假设下,我们就     

广义非简谐振子的多尺度微扰理论

应用多尺度微扰理论到广义非简谐振子, 得到了一阶经典和量子微扰解. 特别是 我们的量子解在极限条件下能方便地转变为经典解, 并且坐标和动量算符的对易 关系的简化十分自然. 与Taylor级数解相比较, 无论是在经典还是在量子解 中频率移动都出现在各阶振动表达式中, 所以多尺度微扰解是弱耦合非简谐振动的较好解法.