AuQ+碰撞氦原子单电离的全微分截面

利用三体扭曲波计算了3.6 MeV/amu的Au^Q+ (Q=24,53)碰撞氦原子单电离的全微分截面,其结果与实验数据和其它理论进行了比较,表明全微分截面受到高电荷入射粒子的强烈影响,敲出的电子被“拖拽”沿着向前的方向. 但是,所有的理论结果都不能呈现实验上全微分截面的独特的向前峰.     

氟比洛芬酯对子痫前期患者剖宫产术后静脉自控镇痛疗效观察

目的 观察氟比洛芬酯复合丁丙诺啡和单用丁丙诺啡对子痫前期患者剖宫产术后静脉自控镇痛（PCIA）的临床效果和 应用价值。方法 选择90例ASAⅠ～Ⅱ级在腰硬联合麻醉下行子痫前期剖宫产术患者,按随机数字表法分为A组（胎儿娩出后氟比洛芬酯+术后丁丙诺啡PCIA）、B 组（术后氟比洛芬酯+丁丙诺啡PCIA）和C 组（术后丁丙诺啡PCIA）,每组30例。观察并记录患者术后1、2、4、12、24h 视觉模拟评分（VAS）、Ramassay镇静评分,平均动脉压（MAP）、心率（HR）及术后恶心、呕吐、嗜睡、皮肤瘙痒等不良反应发生情况,分别于麻醉前、术后4、12 和24h抽取静脉血,检测血清肾上腺素、去甲肾上腺素、多巴胺、血浆儿茶酚胺和内皮素的水平。结果 A 组和B组患者术后各时点VAS 评分均明显低于C组（P＜0.05）,A 组和B 组各时点Ramsay 镇静评分均明显高于C组（P＜0.05）;A 组和B 组术后各时点MAP 和HR 均明显低于C 组（P＜0.05）;术后24h 内PCIA 按压次数A 组和B 组明显低于C组（P＜0.05）;A 组和B 组术后各时点血清肾上腺素、去甲肾上腺素、多巴胺和内皮素水平均明显低于C 组（均P＜0.05）;A 组术后4h 内皮素水平明显低于B 组（P＜0.05）;A 组和B 组头晕、嗜睡、恶心、呕吐发生率均低于C 组（均P＜0.05）。结论 氟比洛芬酯能有效抑制术后应激,镇痛效果好且不良反应少,在胎儿娩出后应用氟比洛芬酯并结合术后丁丙诺啡进行PCIA更适合用于子痫前期剖宫产术后患者术后镇痛。     

选矿产品矿物自动分析的光片制备

基于扫描电子显微镜的矿物自动分析仪(Quantitative Evaluation of Minerals by Scanning Electronic Microscopy)、MLA(Mineral Liberation Analyser)和AMICS(Advanced Mineral Identification and Characterization System)可用于测定选矿产品中目的矿物的粒度和单体解离度,为确定合理的磨矿细度以及优化选矿工艺流程提供依据。环氧树脂光片的制备是矿物自动识别和测量的最关键的一环,其代表性直接关系到后续数据测量的准确性和真实性。对于金属矿产品来说,由于选矿产品中矿物颗粒粗细不均、密度差异较大,在环氧树脂胶结固化过程中矿物颗粒会产生明显的分异作用并互相黏连,造成分析结果失真。实验证明,把样品与晶质石墨混均,然后加入环氧树脂以及固化剂搅拌混合倒入圆柱状模具进行冷镶嵌,待样品固化后再沿圆柱体的纵向进行切割,并对其切割面进行粗磨、细磨、精磨以及抛光,就可以制备出样品分散性好、分布均匀、表面光滑平整的具有代表性的环氧树脂光片。     

基于支座反力影响线曲率差分的等截面连续梁损伤识别方法

为了实现仅采用损伤状态信息对等截面连续梁进行损伤识别,通过推导三跨不等跨连续梁在移动荷载作用下的支座反力影响线,发现支座反力影响线求曲率并作差分后的曲线在损伤位置会发生突变,基于该现象提出了一种损伤定位方法,进一步建立了损伤程度计算方法,可对损伤程度进行较精确的定量。通过一三跨连续梁和一四跨连续梁工程实例的仿真分析,证明了支座反力影响线曲率差分指标损伤定位和相应的损伤程度定量方法对等截面连续梁损伤识别具有可行性。     

正电子冲击下氦电离三重微分截面的理论计算

我们发展了一种正电子碰撞原子电离的畸变波Born近似方法, 在这个方法中,正负电子偶素通道通过一个ab initio的光学势附加到入射粒子和靶的相互作用势上,且通道对电离作用被第一次被考虑在正电子碰撞原子电离的过程中. 应用这个方法计算了在50 eV入射能量范围氦的电离的三重微分截面,计算结果和实验数据很好的符合.     

Global optical model potential describing 12C-nucleus elastic scattering

We construct a new global optical model potential to describe the elastic scattering of ¹²C. The experimental data of elastic-scattering angular distributions and total reaction cross sections for targets from ²⁴Mg to ²⁰⁹Bi are considered below 200 MeV within the framework of the optical model. The results calculated using the derived global optical potential are then compared with the existing experimental data. The reliability of the global optical potential is further tested by predicting the elastic scattering data out of the mass and energy ranges, within which the global potential parameters are determined, and reasonable results are also obtained.     

Experimental review of the ϒ(1S, 2S, 3S) physics at e+e− colliders and the LHC

The three lowest-lying \mathrm{\Upsilon } states, i.e., \mathrm{\Upsilon }(1S), \mathrm{\Upsilon }(2S), and \mathrm{\Upsilon }(3S), composed of bb¯ pairs and below the BB ¯ threshold, provide a good platform for the researches of hadronic physics and physics beyond the Standard Model. They can be produced directly in e⁺e⁻ colliding experiments, such as CLEO, Babar, and Belle, with low continuum backgrounds. In these experiments, many measurements of the exclusive \mathrm{\Upsilon }(1S) and \mathrm{\Upsilon }(2S) decays into light hadrons, which shed light on the “80% rule” for the Okubo–Zweig–Iizuka suppressed decays in the bottomonium sector, were carried out. Meanwhile, many studies of the charmonium and bottomonium productions in \mathrm{\Upsilon }(1S, 2S, 3S) decays were performed, to distinguish different Quantum Chromodynamics (QCD) models. Besides, exotic states and new physics were also extensively explored in \mathrm{\Upsilon }(1S, 2S, 3S) decays at CLEO, BaBar, and Belle. The \mathrm{\Upsilon }(1S, 2S, 3S) states can also be produced in pp collisions and in collisions involving heavy ions. The precision measurements of their cross sections and polarizations at the large hadron collider (LHC), especially in the CMS, ATLAS, and LHCb experiments, help to understandΥproduction mechanisms in pp collisions. The observation of the sequentialΥsuppression in heavy ion collisions at CMS, LHCb, and ALICE is of great importance for verifying the quark–gluon plasma predicted by QCD. In this article, we review the experimental results on \mathrm{\Upsilon }(1S, 2S, 3S) at e⁺e⁻ colliders and the LHC, and summarize their prospects at Belle II and the LHC.     

基于能量变分法的钢底板波形钢腹板组合箱梁畸变效应分析

为合理分析钢底板波形钢腹板梯形箱梁的畸变效应,按各板件面内外抗弯刚度不变的原则将全截面等效为钢材,利用圣维南原理考虑顶底板对波形钢腹板的约束作用,修正畸变扇性坐标分布模式,基于能量变分法建立畸变控制微分方程。与已有文献及有限元进行对比分析,并研究腹板俯角和波形钢腹板厚度变化对畸变翘曲正应力的影响。结果表明,本文解析解与文献解及ANSYS解均吻合较好;基于圣维南原理修正后的扇形坐标分布模式更合理;利用本文等效方法亦可分析传统波形钢腹板组合箱梁的畸变效应;腹板俯角的设置有利于减小畸变翘曲正应力;波形钢腹板厚度变化对腹板与底板交接处的畸变翘曲正应力影响显著。     

湍流的诱导及其对瓦斯爆炸过程中火焰和爆炸波的作用

在实验的基础上,研究了管内瓦斯爆炸过程中湍流的诱导及其对瓦斯爆炸过程中火焰和爆炸波的影响作用.研究结果表明,管道面积突变对瓦斯爆炸过程中湍流的产生具有重要影响.管道面积突变(变大、变小)时,产生附加湍流,并使下游火焰气流的湍流度增加,瓦斯爆炸过程中火焰的传播速度迅速提高,并可诱导激波的产生.在80×80mm等截面直管中(瓦斯浓度为理论上最猛烈的爆炸浓度9.5%),瓦斯爆炸最大火焰传播速度为40.8m/s,管内各点均为压力波信号,当管道加装一Φ300mm圆管形成面积突扩11倍和突缩11倍两断面后,面积突扩处(L/D=22)火焰速度增大5.05倍,达到64.4m/s,面积突缩处(L/D=28)火焰速度为156.0m/s, 增大4.55倍,并在L/D=48倍处形成激波(超压1.6976atm、波速416.7m/s),在L/D=98倍处,激波强度最大.在面积突变管内加装加速环可使瓦斯爆炸过程中湍流度加剧,火焰的传播速度更高,激波生成的位置(L/D=28)、最强点位置(L/D=70)均前移,激波强度增大.研究结果对指导现场如何防治瓦斯爆炸,减轻瓦斯爆炸的威力具有一定的指导意义.     

变截面双帽箱型横截面点焊薄壁构件的扭转问题

提出沿构件长度方向截面尺寸发生缓慢变化时双帽箱型横截面点焊薄壁构件扭转特性的分析方法,并利用此方法讨论了变截面等焊点间隔构件和变截面非等焊点间隔构件的翘曲扭转问题并得到如下结论:①变截面构件长度越长,扭转刚度越小,其刚度下降率与等截面构件几乎相等;②采用变截面构件,不仅保持一定刚度,还可以减少焊点数目,降低焊接成本;③若右半部分的焊点间隔p2对左半部分的焊点间隔p1的变化范围小于25%,则其传递剪力变化不大。仿真结果与实验值以及利用cosmos/m而得到的数值解相比较吻合得较好,完全满足工程精度要求。此研究为解决实际车体结构的设计问题,具有有益的参考价值。