重视典型事例的理论内涵 优化高中物理课堂教学——关于平抛运动在力学教学中应有地位的几点思考

科学理论的建立过程往往是人们对典型事例进行科学的观察、分析和归纳,再创造性地提出解释并对解释加以验证的过程.万有引力定律的建立过程就是其中一例,我们可以将该定律的建立过程大致划分成三个阶段:     

可燃悬浮寺燃烧诱导激波可其加速过程研究

以铝粉为例，基于双流体模型，分别采用ＴＶＤ格式和ＭａｃＣｏｍａｃｋ格式计算气相和颗粒相流场，基于Ａｒｒｉｈｅｎｉｕｓ定律及管道壁面湍流ｋ－ε模型计算流场反应速度，对水平燃烧管内可燃悬浮粉尘在弱点火条件下激波的产生及加强过程进行了理论分析与数值模拟。研究发现，壁面湍流在火焰加速及燃烧诱导激波过程中起着关键作用，数值计算结果揭示了可燃悬浮粉尘云中压缩波到激波的转捩机制及气固两相流场参数的变化规律。计算     

牛顿定律与体育训练

丰富多彩的体育运动与许多物理知识紧密相关,在体育训练中,运动员要取得好成绩,不但要有过人的体能,同时还应懂得一些物理常识,才能在激烈的竞技场上取得优异成绩.所以说体育工作者与运动员都应注重物理学的学习,其中力学原理是掌握运动技巧、改进运动技术、提高运动成绩的重要依据.牛顿定律是力学中的基本定律,经典力学的基础,也对体育训练有着积极的指导意义.     

热声制冷机微热力学循环的火用经济性能优化

用有限时间热力学方法分析存在传热损失时,热声制冷机微热力学循环模型的火用经济性能,导出循环利润率与工质振荡温度,以及利润率与制冷系数的特性关系,并数值分析了价格比、横向温度梯度等参数对火用经济性能的影响。     

不同卸围压速率下花岗岩的力学性质及声发射特征

为了研究不同卸围压速率下花岗岩的力学性质,利用RMT-150B岩石力学试验系统对花岗岩试样进行恒轴压卸围压应力路径试验。试验结果表明:相同的初始围压下,随着卸围压速率增大,岩样的延性减小,表现为脆性破坏。卸围压速率越大,卸围压阶段的应变率越高,但总变形量小;当卸围压的速率相同时,初始围压越高,卸围压阶段岩样的应变率和总变形量越大。采用Mogi-Coulomb强度准则对试验结果进行拟合,结果显示:卸围压速率对花岗岩的黏聚力有劣化作用,对岩石的内摩擦角有强化作用;卸围压速率越小,振铃计数的活跃期越长,表明在低卸围压速率下,花岗岩岩样内部损伤发展缓慢且完全。     

几何光学的现代理论—光线力学

本文介绍了几何光学的最新发展，系统论述了经典光线力学和量子光线力学的基本概念，讨论了光线力学对传统几何光学和波动光学的影响及其发展前景．     

杨氏模量y与劲度系数k以及组合弹簧系统

本文由杨氏模量y与劲度系数k推出一个判断组合弹簧振动系统等效劲度系数k的简单方法.     

Lie symmetries and conserved quantities of controllable nonholonomic dynamical systems

This paper concentrates on studying the Lie symmetries and conserved quantities of controllable nonholonomic dynamical systems. Based on the infinitesimal transformation, we establish the Lie symmetric determining equations and restrictive equations and give three definitions of Lie symmetries before the structure equations and conserved quantities of the Lie symmetries are obtained. Then we make a study of the inverse problems. Finally, an example is presented for illustrating the results.     

Dynamic Phase Transition of Two-Dimensional Disordered Colloids

Using Langevin simulations, we numerically study the influence of temperature to the dynamics of driven two-dimensional colloids on a disordered substrate. With decreasing temperature, the result shows a dynamic phase transition from the moving liquid to the moving smectic at high driving forces. A peak appears in the dynamically-critical driving force across the transition, accompanied by a clear cross of the curves of velocity-force dependence.