高密度酚醛泡沫绝热材料的低温膨胀率的测定

着重介绍了用相对比较法膨胀仪 ,在 77K～ 2 93K温度范围内测试高密度酚醛泡沫不燃绝热材料的低温热膨胀率的方法 ,给出了测试结果 ,并进行了误差分析和讨论。     

Mn替代对Dy2AlFe16－xMnx化合物的结构和磁性的影响

通过X射线衍射及磁测量手段研究了Dy₂AlFe_16-xMn_x化 合物的结构和磁性.研究结果表明Dy₂AlFe_16-xMn_x化合 物具有六角相的Th₂Ni₁₇型结构.对x=1，2的样品采用X射线热膨胀 测定法在104—647K的温度范围内测量了其热膨胀性质，发现这些化合物在低温下存在热膨 胀反常现象，在居里点附近出现负膨胀性质.对自发磁致伸缩的研究结果表明Dy₂AlFe_16-xMn_x化合物中存在着较强的各向异性的自发磁致伸缩，随 着Mn含量的增加，其低温下的自发体磁致伸缩减弱.磁测量结果表明Mn的替代导致Dy_{2< /sub>AlFe16-xMnx化合物的居里温度及自发磁化强度急剧下降. 关键词： 2}AlFe_16-xMn_x化合物')" href="#">Dy₂AlFe_16-xMn_x化合物 反常热膨胀 自发磁致伸缩 自发磁化强度     

KBBF晶体的热膨胀

ＫＢＢＦ晶体的热膨胀洪海平，林绮（中科院福建物构所，福州３５０００２）周淑琴，金祥凤（中科院化学研究所，北京１０００８０）我国在无机非线性光学材料研究中具有国际领先地位，在阴离子基团理论指导下发现的ＫＢｅ＿２ＢＯ＿３Ｆ＿２（ＫＢＢＦ）是一种性能优异的...     

Dy2 AlFe13 Mn3 化合物的本征磁致伸缩

通过X-射线衍射及磁测量手段研究了Dy2AlFe13Mn3化合物的结构及磁性质。研究结果表明Dy2AlFe13Mn3化合物具有六角相的Th2Ni17型结构。通过X-射线热膨胀测定法发现Dy2AlFe13Mn3化合物在245到344K的温度范围内存在负热膨胀现象，其平均热膨胀系数为α＝-1.1×10-4K-1K-1。在105到360K的温度范围内，通过比较磁性状态下的晶胞参数和由高温顺磁状态外延得到的低温顺磁状态下的晶胞参数间的差别计算了Dy2AlFe13Mn3化合物的本征磁致伸缩。结果表明Dy2AlFe13Mn3化合物的本征体磁致伸缩ωS在105到245K的温度范围内随着温度的升高而增大，由105K时的7.0×10-3 增加到245K时的9.1×10-3。随着温度的进一步升高，ωS反而减小。沿c轴方向的本征线磁致伸缩λc随着温度的升高而减小。基面内的本征线磁致伸缩λa在105到270K的温度范围内随着温度的升高而增大，从105K时的0.8×10-3增大到270K时的3.4×10-3，然后随着温度的进一步升高而减小。     

反钙钛矿Mn3AX化合物的晶格、磁性和电输运性质的研究进展

近年来,研究发现反钙钛矿化合物Mn₃AX(A=Cu,Zn,Sn,Ni,Al,Ga等;X=N/C)具有超导,巨磁阻,近零电阻温度系数,负膨胀,磁致伸缩,压磁效应,以及磁卡效应等丰富的物理性能,因此此类化合物受到人们越来越多的关注.反钙钛矿Mn₃AX化合物的结构和物性的研究,将对我们深入认识材料的"本-构"关系具有重要的意义.本文重点综述了部分反钙钛矿Mn₃AX化合物奇特的物理性质,尤其是 关键词： 反钙钛矿 磁相变 负热膨胀 电输运     

锐钛矿金红石的高温原位X射线衍射研究

对TiO₂粉末进行了空气和真空条件下从室温到1200℃的加热原位X射线衍射实验, 得到了空气和真空条件下微米级锐钛矿颗粒转变为金红石的起始温度分别为850℃ 和855℃; 分别修正了空气条件下锐钛矿在(27–850℃)范围和金红石在(900–1200℃) 范围内的晶胞参数和真空条件下锐钛矿在(27–850℃)范围和金红石在(950–1200℃) 范围的晶胞参数, 从而得到了晶胞参数随温度变化的关系, 得到了锐钛矿和金红石在空气中和真空中的热膨胀系数, 并总结了热膨胀系数随温度变化的规律. 室温下锐钛矿在空气条件下的热膨胀系数为 α_a=4.55063×10^-6/℃, α_c=7.7543×10^-6/℃, β=16.85836×10^-6/℃; 真空下为 α_a=4.69429×10^-6/℃, α_c=9.02850×10^-6/℃, β=18.69688×10^-6/℃. 室温下, 金红石在空气条件下的热膨胀系数为 α_a=6.81243×10^-6/℃, α_c=8.71644×10^-6/℃, β=22.22178×10^-6/℃; 真空条件下为 α_a=6.05834×10^-6/℃, α_c= 8.39280×10^-6/℃, β=20.52362×10^-6/℃. 关键词： 2')" href="#">TiO₂ 原位X射线衍射 相转变 热膨胀     

金属橡胶热物理性能理论与试验研究

针对金属橡胶材料在高温环境下的热稳定性能和热传导性能, 基于金属橡胶的内部基本组分以及特殊的编织制作工艺, 构建了两种典型排列微元体结构, 并以此描述微元体在三种接触状态下的热膨胀特性, 提出了金属橡胶热膨胀Schapery分析模型, 从理论上解释了金属橡胶热膨胀的产生机理.根据金属橡胶基本组成单元的传热模式, 研究了金属橡胶的传热过程.利用热电比拟法和有限元法, 分析微元体的导热性能, 结合微元体的分布形式, 提出了金属橡胶的导热分析模型.试验测试了不同相对密度金属橡胶的热膨胀和热传导性能, 验证了金属橡胶热膨胀和导热特性分析理论模型的适用性.所得到的金属橡胶的热膨胀和热传导性能理论模型和试验结果, 为金属橡胶材料在高温环境下的热物理特性分析提供了理论基础和计算分析依据. 关键词： 金属橡胶 热膨胀 热传导 金属丝螺旋卷     

HMX不同晶型热膨胀特性及相变的ReaxFF分子动力学模拟

HMX（octahydro-1,3,5,7-tetranitro-1,3,5,7-tetrazocine）晶体不同晶型对温度的响应对于深入认识含能材料在外加载荷下的感度、稳定性、相变等具有重要意义．采用ReaxFF—lg势函数和等温等压分子动力学（NPT-MD）方法,研究了β-,δ-和α-HMX三种固态晶型在T=303—503K内的晶体结构和分子结构．结果表明,ReaxFF—lg势函数能够合理地描述HMX晶体的热膨胀行为,计算得到的晶体结构和热膨胀系数与实验数据比较符合．三种晶型的线膨胀系数表明,β-HMX晶体具有明显的热膨胀各向异性;δ-HMX晶体C轴的热膨胀特性与a,b轴略有不同;α-HMX晶体三个方向的热膨胀特性基本相同．三种晶型的体膨胀系数为8-HMX〉α-HMX〉β-HMX,表明δ-HMX晶体对温度最敏感,这可能是δ-HMX晶体具有更高感度的原因．在T=443K时,β-HMX晶体的晶胞参数突变,且部分分子构型由“椅式”转变为“船式-椅式”．采用两相热力学模型（2PT）得到的亥姆赫兹自由能表明,β—HMX晶体在T=423—443K时发生相变．β-,δ-和α-HMX晶体分别在T=303—423K,T=443—503K和T=363-423K内稳定存在．     

掺钛蓝宝石晶体热学性质研究

本文系统分析了掺钛蓝宝石晶体的热学性质.在303.15～ 764.15 K的温度范围内,晶体的主热膨胀系数分别为α1=3.8 ×10-6K-1和α3=6.4×10-6 K-1.298.15 K时,晶体的比热为0.766 J·g-1·K-1.采用激光脉冲法测试了晶体在303 ～570 K温度范围内的热扩散率.掺钛蓝宝石晶体的主热导率分量k与热力学温度T的函数关系通过拟合获得,为k1=-626.60772/(-2.52108T+706.53622)+5.96781和k3=-1347.76226/(-2.37632T+616.40571) +5.88351.     

康铜丝热膨胀性能研究

基于热弹性理论 ,对给定温度下康铜丝热膨胀性能进行了数值计算 ,给出其位移及热应力 ,这些结果与文献中相应的实验结果基本一致。