全文获取类型
收费全文 | 52700篇 |
免费 | 7285篇 |
国内免费 | 9700篇 |
专业分类
化学 | 18275篇 |
晶体学 | 1420篇 |
力学 | 6568篇 |
综合类 | 2079篇 |
数学 | 24166篇 |
物理学 | 17177篇 |
出版年
2024年 | 289篇 |
2023年 | 977篇 |
2022年 | 1205篇 |
2021年 | 1259篇 |
2020年 | 1012篇 |
2019年 | 1190篇 |
2018年 | 741篇 |
2017年 | 1317篇 |
2016年 | 1441篇 |
2015年 | 1624篇 |
2014年 | 2918篇 |
2013年 | 2335篇 |
2012年 | 3114篇 |
2011年 | 3222篇 |
2010年 | 2928篇 |
2009年 | 2998篇 |
2008年 | 3409篇 |
2007年 | 2971篇 |
2006年 | 2944篇 |
2005年 | 3151篇 |
2004年 | 2873篇 |
2003年 | 3063篇 |
2002年 | 2485篇 |
2001年 | 2478篇 |
2000年 | 2027篇 |
1999年 | 1630篇 |
1998年 | 1597篇 |
1997年 | 1582篇 |
1996年 | 1651篇 |
1995年 | 1624篇 |
1994年 | 1354篇 |
1993年 | 1108篇 |
1992年 | 1195篇 |
1991年 | 1184篇 |
1990年 | 1134篇 |
1989年 | 953篇 |
1988年 | 219篇 |
1987年 | 168篇 |
1986年 | 98篇 |
1985年 | 82篇 |
1984年 | 54篇 |
1983年 | 45篇 |
1982年 | 13篇 |
1981年 | 3篇 |
1980年 | 8篇 |
1979年 | 3篇 |
1977年 | 1篇 |
1963年 | 1篇 |
1959年 | 5篇 |
1951年 | 1篇 |
排序方式: 共有10000条查询结果,搜索用时 15 毫秒
91.
92.
93.
94.
运用群论及原子分子反应静力学方法,推导了XY(H,Li,Na)分子基态的电子态及相应的离解极限.并采用密度泛函方法(B3LYP)和二次组态相互作用方法(QCISD)优化计算了XY(H,Li,Na)分子基态的平衡结构、振动频率和离解能.使用QCISD/6-311++G(3df,3pd)方法,对XY(H,Li,Na)分子基态进行了单点能扫描计算,采用最小二乘法拟合Murrell-Sorbie函数得到了相应的势能函数和与该基态相对应的光谱常数(Be,αe,ωe和ωexe),计算结果与实验数据符合得相当好. 相似文献
95.
本文对任意正整数n界定了矩阵方程X A*X-nA=I的正定解的特征值的范围,给出了它的极大正定解一个充分条件. 相似文献
97.
本文构造了一个 n元实函数 f ( x1,… ,xn) ,这个函数定义在整个 n维空间 Rn。除了在任意指定的 m个点 P1,P2 ,… ,Pm 处连续且可微外 ,在其它点上皆不可微、皆不连续。不妨设 Pi 点的坐标为 ( ai1,… ,ain) ( i=1 ,… ,m)。定义 Rn上的实函数f ( x1,… ,xn) =D( x1,… ,xn) mi=1[ nj=1( xj-aij) 2 ]其中 D ( x1,… ,xn) =1 当 x1,… ,xn 全为有理数0 其它 ,则有如下命题命题 1 :f ( x1,… ,xn)仅在 P1,P2 ,… ,Pm 点连续。证明 :先证明 f ( x1,… ,xn)在 Pi 点连续。显然 f ( Pi) =0 ( i=1 ,… ,m)。当 P( x1,… ,xn)→ Pi 有 li… 相似文献
98.
99.
根据栅控恒压电晕充电组合反极性电晕补偿充电法的实验结果计算出铁电驻极体的极化强度.结果说明,伴随着薄膜内孔洞气体的Paschen击穿,该铁电体的极化强度随栅压增加而显著上升.利用上述充电方法和热刺激放电(TSD)谱的分析讨论了这类空间电荷型宏观电偶极子,及与其补偿的空间电荷热退极化的电荷动态特性;阐明了这两类俘获电荷的能阱分布,即构成宏观电偶极子的位于孔洞上下介质层内的等值异号空间电荷分别被俘获在深、浅两种能值陷阱内,而位于薄膜表面层的注入空间电荷则被俘获在中等能值陷阱中.
关键词:
反极性电晕补偿充电法
铁电驻极体
充电电流
热刺激放电 相似文献
100.
定义了一类相空间中的准几率分布函数系,这个准几率分布函数系直接建立在具有更加广泛意义的量子相空间Schr?dinger方程解的基础之上,其中定义α=αp-i?q和α=(1-α)q+i?p.发现了两个有趣的关系.(1)建立的量子相空间Schr?dinger方程的解实际上是对函数φ(λ)exp[i(1-α)qp]做窗口Fourier变换.(2)这个窗口函数g(λ)起着选择窗口形式的作用,而且不同的窗口对应着不同的分布函数.当g(λ)是一个代表Gauss窗的Gauss函数的时候,准几率分布函数就是一个类似于Husimi的分布函数fHLα(q,p);当g(λ)是一个表示椭圆的复函数时,准几率分布函数就是一个椭圆分布函数fEα(q,p);再在g(λ)为复函数的基础上附加α=0,就可得到标准序分布函数fS(q,p)、反标准序分布函数fAS(q,p)和Wigner分布函数fW(q,p),此时g(λ)表示高度为1/12π?而长度为λ的矩形窗.
关键词:
窗口Fourier变换
相空间
Wigner分布函数 相似文献