全文获取类型
收费全文 | 5173篇 |
免费 | 2819篇 |
国内免费 | 846篇 |
专业分类
化学 | 2040篇 |
晶体学 | 77篇 |
力学 | 246篇 |
综合类 | 101篇 |
数学 | 705篇 |
物理学 | 5669篇 |
出版年
2024年 | 51篇 |
2023年 | 104篇 |
2022年 | 154篇 |
2021年 | 155篇 |
2020年 | 113篇 |
2019年 | 154篇 |
2018年 | 127篇 |
2017年 | 146篇 |
2016年 | 201篇 |
2015年 | 207篇 |
2014年 | 494篇 |
2013年 | 359篇 |
2012年 | 390篇 |
2011年 | 450篇 |
2010年 | 451篇 |
2009年 | 512篇 |
2008年 | 579篇 |
2007年 | 462篇 |
2006年 | 480篇 |
2005年 | 427篇 |
2004年 | 417篇 |
2003年 | 342篇 |
2002年 | 259篇 |
2001年 | 250篇 |
2000年 | 173篇 |
1999年 | 197篇 |
1998年 | 169篇 |
1997年 | 173篇 |
1996年 | 147篇 |
1995年 | 128篇 |
1994年 | 87篇 |
1993年 | 80篇 |
1992年 | 86篇 |
1991年 | 94篇 |
1990年 | 61篇 |
1989年 | 68篇 |
1988年 | 21篇 |
1987年 | 25篇 |
1986年 | 9篇 |
1985年 | 13篇 |
1984年 | 9篇 |
1983年 | 6篇 |
1982年 | 8篇 |
排序方式: 共有8838条查询结果,搜索用时 15 毫秒
951.
本文报导了在不同浓度和不同粒径的水泥浆悬浊液中超声脉冲背向散射讯号的数字特征,主要是幅域和频域特征.对于不同的浓度范围,可以取不同的背向散射讯号特征量(如散射声强或散的衰减)来表征是浊液的浓度和粒径.对于低浓度范围,相对散射声强与浓度有较好的线性关系,对于高浓度范围,声强的散射衰减与浓度有较好的线性关系,高浓度与低浓度之间存在着过渡区域,在此区域内,散射声强随浓度的增加与散射衰减随浓度的增加呈动态平衡,因而在过渡区域内散射声强将与浓度无关,并与频率或粒径有关,当频率一定时,可确定粒径分布. 相似文献
952.
1.5特斯拉脉冲磁场装置的研制 总被引:4,自引:4,他引:0
本文介绍了用于控制强流相对论电子束能通量密度和均匀性的脉冲磁场装置。该装置由磁场电源、磁场线圈及电子束漂移管等组成。脉冲磁场是由储能电容器通过六个触发真空开关对线圈放电产生的。电容器总储能为180kJ,最大充电电压为10.0kV,脉冲磁场上升前沿约为8.38ms。在充电电压为7.0kV时,测得磁感应强度为1.81T。本文还对不同靶材料对磁感应强度分布的影响进行了研究,并简单介绍了主机与磁场的同步装置。脉冲磁场装置已用于闪光Ⅱ号加速器中,经过上百炮运行证明其工作比较可靠,并达到了控制电子束能通量密度和改善束均匀性的目的。 相似文献
953.
954.
955.
956.
本文较为系统地对二极管在PFN中的典型接法进行了理论分析和实验研究,为二极管作Crowbar开关和串联反向电流抑制器件应用提供了选择接法和二极管的依据。 相似文献
957.
用蓝色光二极管测量掺钛蓝宝石飞秒激光脉冲宽度 总被引:1,自引:0,他引:1
用蓝色光二极管双光子跃迁光电流信号测量掺钛蓝玉石飞秒激光脉冲宽度,实验高精度地记录了二阶干涉自相关曲线及其精细结构,由于用蓝色二极管双光子跃迁代替了常用的二次谐波,而且光信号直接转化为电信号,从而使飞秒激光脉冲宽度的测量大为简化。 相似文献
958.
从转动矩阵理论与实验两方面研究了结合脉冲梯度场的选择性形状脉冲的相位特性,结果表明:单梯度自旋回波(SPFGSE)和双梯度自旋回波(DPFGSE)对于对称和反对称的形状脉冲,都能很好地克服其相位畸变;而双梯度自旋回波(DPFGSE)对于非对称的形状脉冲也能克服其相位畸变;双选择性单梯度自旋回波无法克服形状脉冲的相位畸变. 相似文献
959.
960.