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61.
烷基极化效应与X=O键伸缩振动频率 总被引:2,自引:0,他引:2
烷基取代物R’X=0的X=0键伸缩振动频率ν与烷基R的极化效应指数PEI(R)的关系可表示为:ν=a bPEI(R)。研究结果表明,烷基的极化效应使X=0键的伸缩振动频率降低。 相似文献
62.
原子簇P12(D3d)的理论研究 总被引:1,自引:1,他引:1
利用Gaussian-92程序在6-31G基组下优化P12(D3d)构型,研究了3P4(Td)→P12(D3d)的相对能量,计算结果为△E=Ep12(D3d)-3Ep4(Td)=-79.844kJ/mol,优化P12(D3d)获得的P-P键键长接近于实验测得的P-P单键键长,并进一步在该基组下计算了P12(D3d)原子簇的振动频率,得到的全部为正频率,表明原子簇P12的D3d构型是位能面上的稳定点 相似文献
63.
用MP2方法在6—31G基组水平对尿嘧啶-BH3复合物进行了理论计算,以预测该复合物的构型及稳定化能,得到了5种构型,对各构型进行了振动频率分析和自然键轨道分析.结果表明,B与O直接结合的构型比较稳定,其稳定化能分别为95.5和93.4kJ/mol.各种构型都存在不同程度的电荷转移,转移方式和转移量与结合方式有关.复合物的形成使红外光谱中的N-H键,B-H键和C-O键的伸缩振动频率均有所降低. 相似文献
64.
本文利用多原子分子振动力场的模型势函法对H^+3O和H^+3O(H2O)n(n=1~3)阳离子的振动力场作了理论计算,并对其光谱频率进行了预测。H^3O和H^+9O4的振动频率的结果优于从头算梯度法的结果。本文首次给出了H^5+5O2、H^+7O3伸缩振动频率的理论预测值。 相似文献
65.
采用从头计算HF, MP2方法和密度泛函理论, 对Au(II)系列化合物[Au(CH2)2PH2]2X2 (X=F, Cl, Br, I)的几何结构、电子结构和振动频率进行了研究. 研究表明Au的5d和6s电子参与Au—Au以及Au—X之间的成键. Au—Au, Au—X键强烈的电子相关作用使HF方法不适于该体系的研究, BP86和B3LYP两种泛函给出较大的Au—Au和Au—X键长, 而MP2方法和局域的密度泛函方法则给出了合理的结构参数. 局域密度泛函方法计算得到的Au—Au键和
Au—X键振动频率也与实验数据符合较好. 还运用含时密度泛函理论计算了[Au(CH2)2PH2]2X2的电子激发能, 对分子在紫外-可见光谱范围内的电子跃迁进行了分析, 考察了卤素配体对激发能的影响, 并结合分子轨道能级的变化对此给予了解释. 相似文献
67.
根据两面电极浸入液体中的压电晶体等效电路模型和Pierce振荡器振荡方程的解,得到晶体在电解质溶液中的振荡频率(F_1)与溶液电导率(x)的关系式:F_1=(1/2π)(1/C_1+1/C_2)(1/X_e)[(R_e~2+X_e~2)x~2+2R_ex+1]。以自行设计的Pierce晶体振荡器。研究了晶体和主振电路参数、输入电压及检测池外壳屏蔽接地对AT切9MHz石英晶体在KCl、Na_2SO_4水溶液中的频率、相对于纯水频移随溶液电导率变化的影响规律,结果与上式相符。 相似文献
68.
使用PSD作为大口径光学元件表面加工质量的评价参数,针对不同的波前调制进行了初步的模拟计算,得到了不同调制频率和不同调制深度情况下的PSD曲线变化情况。当调制频率不同时,PSD曲线的突变部分会发生相应的频移,调制频率高则突变发生在空间频率较高的频段,同时PSD峰值不变。相对应调制深度不同时,PSD曲线的突变部份峰值发生变化,调制深度大则峰值大,与此同时峰值出现的位置不会发生变化。计算和分析结果表明PSD分析结果能够在频率域反应出元件表面受到的不同程度的调制信息。 相似文献
69.
70.
在激光引信的通讯系统中,针对引信用脉冲式半导体激光器驱动电路的脉冲宽度、频率、功率可调的需要,根据LD驱动电路的工作原理,建立了LD驱动电路的一般模型。然后用电子多频振荡器提供驱动信号,用双MOS驱动器来驱动半导体激光器,通过大量的实验、仿真、分析、比较,设计出了方便可调的大功率LD的驱动电路,该电路的脉冲频率和脉冲宽度可方便调整。并且该驱动电路的频率调节范围大(10Hz~20kHz);脉冲宽度可以从几ns到几百ns进行调节,大大提高了激光引信通讯系统的性能与可靠性。 相似文献