纵驻波实验的一种新方法

众所周知,纵波是由于其振动方向与传播方向在同一直线上而形成的疏密相间波。由此而形成的纵驻波的特点是其上各点在各自平衡位置附近沿轴向振动,振幅不随时间变化,只随离原点的距离而变。但在常见的纵驻波实验中,却不能直观地表现纵驻波的这种特性。     

CdS_xSe_（1－x）半导体微晶掺杂玻璃在抗共振环APM激光器中不能压窄脉

本文对具有较大非线性系数，较快非线性响应和回复时间的ＣｄＳ＿ｘＳｅ＿（１－ｘ）半导体微晶掺杂玻璃能否在挽共振环（亦称为非谐振环）ＡＰＭ激光器中有效地压缩脉宽等问题做了详尽的理论与实验的切耐与分析。理论计算与实验研究的结果均表明：在抗共振环ＡＰＭ激光器中，应用ＣｄＳ＿ｘＳｅ＿（１－ｘ）半导体微晶掺杂玻璃不能使超短光脉冲宽度被压窄．     

离子交换玻璃波导1×8多模干涉光功分器的研制

利用三维有限差分光束传输法 ( 3 D-FDBPM)对渐变折射率波导中自镜象效应进行分析与模拟 ,在此基础上 ,利用 K+ -Na+ 离子交换在国产 K9光学玻璃上制作了 1× 8多模干涉( MMI)光功分器 ,测试表明 ,该器件初步实现了光均分功能 .     

磁性物质交换Hamiltonian中两项的竞争

对于一个N电子体系, 正确的交换Hamilton应该由两项组成，为H_ex=-2A1ii·s_j-2A₂ii·sj，而不是以往的铁磁学理论使用的H_ex=-2Aii ·s_j （其中A为A₁与A₂的代数和， A₁>0, A₂<0）, 以往的理论使用了一个不合理的交换Hamiltonian量.-2A₁ii·s_j与-2A₂ii< /sub>·s_j在数学上是同类项，但是在物理上不是 同类项，它们有不同的本征态和本征值.根据量子力学中的态叠加原理，这个电子系统的本 征态矢为X〉=1A²₁+A²₂(A₁ 1〉+A₂‖2〉),其中Dirac符号1〉表示系统所有电子 的自旋平行排列时的态（简称平行自旋态）矢量，2〉表示系统所有电子或最近邻电子的自 旋反平行排列时的态（简称反平行自旋态）矢量，H_ex的本征值（即系统的 交换能） 为E=-Nz（A₁-A₂）-2NzA₂²A₁ +A₂=-Nz（A₂-A₁）-2NzA²₁A< sub>1+A₂,其中z为最近邻电子数.当A₂=0时，X〉=1〉，E =-A₁, 系统具有Wei ss 铁磁性；当A₁ =0 时，X〉=2〉，E =-A₂，系统具有Neel 反铁磁性；当A₁ =A₂（即A=0）时，X〉=12 (1〉+2〉)，E=-A₁，系统处于自旋玻璃（spin glass）态；当A₁>A ₂时，X〉=1A²₁+A²₂［(A₁-A₂)1〉+A₂(1〉+2〉)］,平行自旋态与自旋 玻璃态共存；当A₁2时，X〉=1A²₁+A2₂［(A₂-A₁)2〉+A₁( 1〉+2〉)］，反平行自旋态与自旋玻 璃态共存.与原来理论中的Weiss铁磁态或Neel反铁磁态相比，平行自旋态与自旋玻璃态共存 或反平行自旋态与自旋玻璃态共存使系统的交换能降低.自旋玻璃态中电子自旋之间取向的 随机性或无序性是由交换Hamiltonian中-2A₁iis_j与-2A₂ii·s_j之间的竞争引起的，不是热运 动引起的. 关键词： 交换哈密顿量 铁磁态 反铁磁态 自旋玻璃态     

Red Up-Conversion Luminescence Process in Oxyfluoride Glass Ceramics Doped with Er^3＋／Yb^3＋

The phonon-assisted quantum cutting (PQC) model is presumed to clarify the red up-conversion luminescence process in Er^3 /yb^3 co-doped glass ceramics by the excitation and emission spectra. The red up-conversion luminescence of Er^3 ions mainly comes from three-photon absorption by the PQC process when the rare earth ions are doped in the g/ass ceramics and excited by 98Ohm pumped-laser. Er^3 ions absorb three-photons and relax to the ^4G11/2 state and then emit red up-conversion luminescence by the PQC process. The factor coefficient for the relation of pump-laser power and up-conversion intensity (P-I) is found by the analysis of excitation spectra of the red luminescence, which plays a major role to understand the true red up-conversion luminescence process. The new P-I relation is explained by the model of PQC.     

Multi—Rare—Earth Ions Codoped Tellurite Glasses for Potential Dual Wavelength Fibre—Optic Amplifiers

A novel co-doping method of multi-rare-earth (RE) ions was demonstrated in tellurite glasses for fibe amplifiers.Fluorescence emissions at both 1.53 and 1.63μm communication windows were firstly observed from Er^3 /Yb^3 /Tm^3 -codoped tellurite glasses under a single wavelength pumping at 980nm.The full width at half maximum of fluorescence at 1.53 and 1.63μm are 55nm and 50nm,respectively.This codoping method of three RE ions could be applied to other low photon energy glasses,which would be possibly used for potential dual wavelength fibre-optic amplifiers to broaden the communication windows.     

铵离子对玻璃电极不对称电势的影响

本文测定了下列电池在25℃,总离子强度为0.1,0.5,1.0,2.0和13.0mol·kg~(-1)的电动势(emf): (1) Ag|AgCl|HCl(m_A)十NH_4Cl(m_B)+H_2O|pH玻璃电极 (2) Pt(黑)|H_2(latm)|HCl(m_A)十NH_4Cl(m_B)+H_2O|AgCl|Ag因NH_4~+的干扰,电池(1)不遵从Nernst响应。按离子交换原理导出玻璃电极不对称电势遵从下式:式中ε_(G')~o为NH_4Cl摩尔分数yB=0时的不对称电势;K为离子交换平衡常数,α,β为实验参数。     

两步离子交换玻璃光功分器的折射率分布

介绍了在用两步离子交换方法制作光功分器中，在高斯分布为初始条件下采用平均法求出非线性两步离子扩散方程的折射率分布，与实验测出的折射率分布符合得很好。该法尤其对单模光功分器求其折射率更为简单和实用。     

成像法测定圆柱形、球形透明固体及透明液体的折射率

介绍了成像法测定圆柱形、球形透明固体及透明液体折射率的原理及方法，分析了测试结果的不确定度。