利用蝴蝶型纳米结构下的极化门方案输出单个阿秒脉冲

理论研究了在蝴蝶型纳米结构下运用多周期极化门方案驱动He原子输出高次谐波以及阿秒脉冲的特点.结果表明,由于纳米结构表面的等离子共振增强现象,谐波截止能量得到延伸.同时,由于激光场呈现空间非均匀性,长量子路径对谐波的贡献被减弱.并且,在极化门控制下,谐波平台区的贡献只来源于单一的谐波辐射能量峰,进而形成一个147 eV的超长平台区.最后,通过叠加平台区的谐波,可获得一个持续时间在30 as的超短脉冲.     

第一性原理计算Ti掺杂CrSi2的光电特性简

采用第一性原理方法对Ti掺杂CrSi2的几何结构、电子结构、复介电函数、吸收系数、反射谱、折射率和光电导率进行了计算,对Ti置换Cr原子后的光电特性变化进行了分析.结果表明:Ti置换Cr原子后,晶格常数a,b和c均增大,体积变大;Ti的掺入引入了新的杂质能级,导致费米能级插入价带中,Cr11TiSi24变为p型半导体,带隙宽度由未掺杂时的0.38eV变为0.082eV,价带顶和导带底的态密度主要由Cr-d和Ti-d层电子贡献;与未掺杂CrSi2相比,Cr11TiSi24的介电峰发生了红移,仅在1.33eV处有一个峰,而原位于4.53eV处的峰消失;吸收系数,反射率和光电导率明显降低.     

纤锌矿结构Zn1-xMgxO电子结构及吸收光谱的第一性原理研究

采用第一性原理计算方法,计算了纤锌矿结构Zn_1-xMg_xO(x=0,00625,0125,025)的电子结构及吸收光谱. 计算结果表明,Mg的掺入使ZnO的电子结构发生了较大的改变,与Mg邻近的O原子得到电子的数目明显增大,进而O原子返回部分电子给邻近Zn原子. Zn-O间相互作用减弱,禁带宽度变大,这也从同一合金中Zn4s上移的程度得到证实. 其吸收光谱也随着Mg的掺入出现蓝移现象,其吸收边对应波长分别为379, 关键词： 第一性原理计算 电子结构 吸收光谱 纤锌矿结构ZnO     

Theoretical studies on the structural, electronic, and optical properties of Ag2HgSnSe4

We investigate the electronic structure of Ag₂HgSnSe₄ in a wurtzite-stannite structure with the first principles method. This crystal is a direct band-gap compound. In addition the dielectric function, absorption coefficient, reflectivity, and energy-loss function are studied using the density functional theory in the generalized gradient approximation. We discuss the optical transitions between the valence bands and the conduction bands in the spectrum of the imaginary part of the dielectric function at length. We also find a very high absorption coefficient and a wide absorption band for this material. The prominent structures in the spectra of reflectivity and the energy-loss function are discussed in detail.     

支撑介质对平面型电磁带隙结构带隙特性的影响

运用直线法对含有不同参数支撑介质的平面型电磁带隙（EBG）结构进行了分析.概述了算法的实现过程,使用周期边界条件隔离出一个结构单元作为计算区域,并利用直线法得到了位函数在各层介质界面间的传输方程.通过联立场分量与位函数的变换关系和界面处切向场分量的连续性条件,建立了本征方程, 得到了表征该EBG 结构表面波带隙的本征模频带图.同时,使用该方法对含有不同介电常数、不同厚度支撑介质的表面波带隙进行了计算.通过对计算结果的分析,得到了支撑介质对平面型EBG 结构带隙特性影响的六条结论,为平面型EBG 结构的设计 关键词： 超媒质 光子带隙 周期结构 表面波     

混合参数对中小质量恒星结构和演化的影响

计算了在不同对流混合参数下,8M⊙和1.3M⊙恒星由主序阶段到红巨星阶段的演化.得出以下主要结论:不同大小的混合参数导致了恒星在HR图中的演化轨迹、对流外壳的第2次向内延伸深度和回退程度、氢壳层源的温度和产能率,以及氦燃烧核的寿命等有显著差别,还注意到8M⊙恒星混合参数α≥2.2时会出现第2次蓝拐.     

Wavefunction and energy of the 1s22sns configuration in a beryllium atom

A new set of trial functions for 1s^22sns configurations in a beryllium atom is suggested. A Mathematica program based on the variational method is developed to calculate the wavefunctions and energies of 1s^22sns （n = 3 - 6） configurations in a beryllium atom. Non-relativistic energy, polarization correction and relativistic correction which include mass correction, one- and two-body Darwin corrections, spin-spin contact interaction and orbit-orbit interaction, are calculated respectively. The results are in good agreement with experimental data.     

非近邻跳跃对扶手椅型石墨烯纳米带电子结构的影响

根据π电子的紧束缚模型,将电子的次近邻和第三近邻跳跃能考虑在内,得到扶手椅型石墨烯纳米带（AGRNs）能带结构的解析解.讨论了由次近邻和第三近邻电子跳跃引起的能带和能隙变化,发现次近邻和第三近邻跳跃分别对带隙产生增大和减小的影响. 比较了边界弛豫与非近邻跳跃之间的互相竞争关系. 当纳米带的宽度n为奇数时,二维石墨面的紧束缚模型中所固有的van Hove奇异性表现为AGRNs中的无色散带. 当AGRNs宽度增加时,能谱趋向于二维石墨烯时的能谱结构. 关键词： 扶手椅型石墨烯纳米带 非近邻跳跃 边界弛豫 电子结构     

基于压电曲壳单元的结构振动最优控制

曲壳结构已广泛应用于航空航天、航海等领域,结构微小的振动会极大地影响部件性能,抑制曲壳结构的振动就很必要。提出了压电曲壳结构的振动最优控制模型,利用空间曲壳单元理论及多点约束方程实现曲壳基结构壳元和压电壳元的耦合,推导了压电曲壳结构动力学有限元方程,并结合线性二次型最优控制理论,实现了压电作动器对曲壳结构的振动最优控制。数值算例表明,对曲壳结构进行动力分析和振动控制时,在达到同样精度及控制效果的情况下,与平壳相比,曲壳单元及作动器所需数目要少得多。     

Neutron diffraction study on composite compound Nd2Co7

The crystallographic and the magnetic structures of the composite compound Nd₂Co₇ at 300 K are investigated by a combined refinement of X-ray diffraction data and high-resolution neutron diffraction data. The compound crystallizes into a hexagonal Ce₂Ni₇-type structure and consists of alternately stacking MgZn₂-type NdCo₂ and CaCu₅-type NdCo₅ structural blocks along the c axis. A magnetic structure model with the moments of all atoms aligning along the c axis provides a satisfactory fitting to the neutron diffraction data and coincides with the easy magnetization direction revealed by the X-ray diffraction experiments on magnetically pre-aligned fine particles. The refinement results show that the derived atomic moments of the Co atoms vary in a range of 0.7 μ_B-1.1 μ_B and the atomic moment of Nd in the NdCo₅ slab is close to the theoretical moment of a free trivalent Nd³⁺ ion, whereas the atomic moment of Nd in the NdCo₂ slab is much smaller than the theoretical value for a free Nd³⁺ ion. The remarkable difference in the atomic moment of Nd atoms between different structural slabs at room temperature is explained in terms of the magnetic characteristics of the NdCo₂ and NdCo₅ compounds and the local chemical environments of the Nd atoms in different structural slabs of the Nd₂Co₇ compound.