Uniphase1007型He—Ne激光管的纵向塞曼稳频研究

本文介绍采用拍频曲线晶振基准法首次在Uniphase 1007型长寿命商品He-Ne激光管上实现了无压电陶瓷调谐元件的塞曼双频稳频,采用可调永磁供磁,达到光频长期漂移5×10~(-9);双频双线偏振分离度1/60;双线偏振正交度89.5°;入锁及锁定情况良好.给出了塞曼双频激光器的调试技术.描述了输出光束偏振状态和纵模数关系的一个物理现象.     

塞曼石墨炉AAS法直接测定硝酸银中的杂质

本文介绍了利用塞曼石墨炉原子吸收法直接测定硝酸银中的杂质锰、镍、铜、铁和铬。方法简单、快速、检出限低、回收率好。     

利用塞曼分裂中σ土成分-原子吸收光谱法测定钛精矿中高含量镁

提出了以氢氟酸和硫酸混合酸分解钛精矿,研究了利用塞曼分裂σ±成分原子吸收光谱法测定钛精矿中高含量镁的可性行和基本条件,拟定了在盐酸介质中,以氯化锶作释放剂,原子吸收光谱法测定高含量镁的分析方法.操作简便,用于钛精矿样品分析,获得满意结果.     

利用塞曼扫频法实现对减速锶原子束速度分布的直接测量

应用塞曼扫频的方法对减速前后锶原子束的速度分布进行了测量,减速前锶原子束的最可几速度为420 m/s,减速后锶原子束的最可几速度为60 m/s,速度分布线宽相应压窄.塞曼扫频法实验装置简单,操作方便,原子束的速度分布源自对原子束荧光的直接观测,测量精度较高. 关键词： 光钟 原子束 塞曼效应 塞曼减速器     

原子吸收光谱中的三磁场塞曼背景校正技术

1　塞曼效应原子吸收光谱分析测量被分析元素基态原子对分析元素共振线的吸光度。但是除了被分析元素的共振吸收外 ,通常还有背景吸收 ,必须予以扣除或校正 ,才能获得准确的结果。塞曼原子吸收光谱仪利用塞曼效应作背景校正。当光源置于强磁场内时 ,光源辐射的谱线发生分裂 ,称为塞曼效应或塞曼分裂。分裂产生中心波长不变的π组分和对中心波长频移的σ +、σ -组分 ,该频移称为洛伦茨裂距。π组分和σ±组分有相互垂直的偏振方向。塞曼效应有正常塞曼效应和反常塞曼效应之分 :正常塞曼效应分裂出一条π组分和 2条σ组分(一条σ+和 -条σ -)…     

smith—Hieftje背景校正法空心阴极灯供电条件的选择

本文提出在原子吸收光谱测定中，采用Ｓｍｉｔｈ－Ｈｉｅｆｔｊｅ法校正背景时，空心阴极灯供电条件（即最佳宽窄脉冲电流）的选择依据和选择方法；并给出２４个常见元素的宽窄脉冲电流的选定结果。     

塞曼校正原子吸收法测定钢铁中锌的背景过度补偿的研究

本文实验研究了在磁场置于石墨炉原子化器的塞曼背景校正原子吸收分光光度计上的铁基体对分析锌元素的影响。铁２１３．８５９ｎｍ线与锌２１３．８５６ｎｍ分析线相差０．００３ｍｍ，在分析过程中铁对锌产生严重的光谱重叠干扰和塞曼背景校正过度补偿。经实验确定了两个原子化阶段，第一个原子化阶段锌完全原子化，铁原子化；第二个原子化阶段铁完全原子化，从而实现分步测定锌和铁两种元素，完全消除了铁基体对锌的光谱干扰。     

邻近非共振线背景校正-火焰原子吸收法测定酱油中的铅

利用火焰原子吸收光谱法测定高盐样品中的铅含量[1]时,由于分子吸收和光散射等背景吸收原因,测定结果会偏高,用氘灯无法理想地校正;塞曼效应虽然可以校正,但仪器成本较高,一般基层单位难以承受。邻近非共振线背景校正技术[2,3]虽然早在20世纪60年代就有文献报道,但具体操作方法     

一维σ~+-σ~-冷却光和再抽运光对一维磁光陷阱中的多能级钠原子作用的研究

表述了钠Ｄ２线跃迁所包含的２４个磁子能级的原子在一维σ＋－σ－冷却光和再抽运光中产生的稳态多普勒冷却力。讨论了不同磁场强度、不同再抽运光强和失谐情况下原子的多普勒冷却力及对磁光陷阱中最大捕陷速度、原子数目及温度的影响     

原子吸收自吸背景校正中杂散光的研究Ⅰ——杂散光的性质及其对背景校正性能的影响

在自吸背景校正中不被样品基体吸收的杂散光有不同于氘灯和塞曼背景校正的特殊性。用截止溶液法检验了杂散光的存在,并用重铬酸钾溶液分子吸收模拟背景吸收的方法研究了杂散光的影响。源于空心阴极灯光源的杂散光在样品束(常规脉冲低电流)和参比束(窄脉冲高电流)中的比率有很大的差异,前者比后者更高。这种差异是自吸背景校正误差的重要来源,在高背景校正时引起的误差不容忽视。文章还对杂散光比率与灯电流、光能量和光谱带宽等方面的关系进行了研究。结果表明,杂散光比率与灯电流大小有很大关系,灯电流大,杂散光比率小,但杂散光比率随灯电流的变化与被检测的分析线能量无直接关系;杂散光比率随着光谱带宽的减小而降低,其性质类同于连续光谱。