不同构型聚丙烯的玻璃化转变温度的分子模拟

应用分子力学和分子动力学的方法对3种不同构型聚丙烯高分子的玻璃化转变温度进行了模拟.用NPT(等温等压)分子动力学模拟获得聚丙烯(PP)在不同温度下的特征体积,通过对模拟得到的V-T做图,求得玻璃化转变温度,其结果与实验值吻合较好.并分析了聚丙烯主链柔顺性和立构规整度对高分子玻璃化转变的影响.     

J-LD23型复摆实验装置的改进

针对J-LD23型复摆实验装置存在的不足,根据实验原理,采取了增加水平仪和量角器等诸多措施对原复摆实验装置进行了改进.改进后的实验装置操作简便,同时也提高了实验的准确性,减小了误差.     

聚ε-己内酯薄膜的受限结晶行为研究

利用原子力显微镜(AFM)系统地研究了聚ε-己内酯(PCL)在物理受限空间,即在薄膜、超薄膜中的结晶行为.结果表明,PCL的结晶形态与薄膜的厚度有关.当薄膜的厚度大于2Rg(Rg为回转半径)时,高分子结晶形态呈现球晶;当厚度介于Rg~2Rg之间时,高分子结晶生成枝蔓或树枝状结构;当厚度小于Rg时,其结晶形态为“岛”状结构.讨论了结晶温度、分子量与基底等对高分子结晶形态的影响.PCL在薄膜中的结晶是一个扩散控制的动力学过程,其生长机理可以用有限扩散凝聚(DLA)来解释.     

线型高分子尾形链〈S^2k〉／〈R^2k〉

运用Monte Carlo方法计算平面壁吸附的线型无规飞行尾形链的回转半径高次矩与末端距离次矩的比＜S^2k＞／＜R^2k＞（k=1,2,3,……6)。结果表明：链长较大时，＜S^2k＞／＜R^2k＞的值近似与链长无关，极限值可以近似记为＜S^2k＞／＜R^2k＞＝1．47／10^4。无规飞行尾形链的＜S^2k＞／＜R^2k＞的极限值与对应的自由链的＜S^2k＞／＜R^2k＞0的极限值的比值βk随k的增大而减小，当k＞1时，可近似表示为βk＝0．473＋0．421k^-1。     

加配重复摆振动周期的实验研究

分别测量复摆在未加配重与加上配重时相应的周期，揭示了加配重复摆周期的变化规律。     

聚卤乙烯单体性质及构型对链柔性和极性的影响

基于旋转异构态模型和生成矩阵统计方法,推导了极性取代基高分子链均方回转半径和均方偶极矩改进的计算公式,应用于研究聚卤乙烯链构象和构型依赖的性质,包括均方回转半径和偶极矩特征比与构象能、链规整程度和温度的关系.发现构型规整的聚卤乙烯链特征比、温度系数和构象能依赖性质均呈现较大的差异,尤其是间同和全同构型链.如聚卤乙烯间同链偶极矩特征比随主要相互作用Eη变化比例在-0.62～0.05(J/mol)-1之间.相反,构型不规整的聚卤乙烯链的无扰尺寸则比较接近.聚氟乙烯、聚氯乙烯和聚溴乙烯无规链均方偶极矩特征比分别为0.80、0.69和0.59,均方偶极矩温度系数为-0.07×10-3～-0.53×10-3 K-1,与实验结果符合.研究结果表明聚卤乙烯单体性质和构型对其链柔性和链极性的影响是显著的.     

三线摆加上刚体后振动周期变化的研究

根据振动方程从理论上推导了三线摆放上刚体后振动周期的变化规律,设计了一个新实验,对各种条件下摆的振动周期进行测量,用图解法直观地揭示了三线摆放上刚体后振动周期的变化规律,结果表明理论与实验得到的结论一致,从而加深学生对刚体动力学的理解.     

无规行走链回转半径几率分布函数的计算

使用无规行走模型,得到了线状分子链回转半径几率分布函数各阶矩的一般表达式。当链段数趋向无穷大时,无规行走链与Gauss链的渐近行为一致。本文还给出了无规行走链回转半径各阶矩的近似计算方法以及2阶矩、4阶矩、6阶矩与链段数关系的严格解析表达式。     

PMA链规整性对溶液特性粘度的影响

本文在旋转异构态模型下,导出高分子链构型参数理论公式,计算了聚丙烯酸甲酯链的特征比随分子量和链规整性变化的规律. 并通过比较聚丙烯酸甲酯、聚苯乙烯和聚甲基丙烯酸甲酯链的计算结果,研究了溶液特性粘度与链规整性之间的关系.     

含引发机制的Ａf—Ａg型缩聚反应Z—均回转半径研究

讨论了含引发机制的Ａf-Ａg型缩聚反应体系Z－均回转半径,利用枝状高分子成键的统计分析,给出组合因子分解公式,并得到均方回转半径的表达式;进一步结合数量分布函数,定义k次高分子半径,并给出计算k次高分子回转半径的循环公式,最后得到凝胶点前Z－均回转半径的解析表达式。