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91.
92.
肖宇玲 《南昌大学学报(理科版)》2002,26(4):341-344
将利用激发态产生和定义超势的方法应用于Morse,得到Morse势瓣的SUSY伴随势系列。对给定的Morse的第m个激发,它的SUSY—m伴随势可以表示为Morse势函数加上一有理函数,此有理函数为两相邻缔合拉革尔多项式的比的导函数。 相似文献
93.
教学研究:介绍量子力学几个基本概念——兼答《关于量子几何相位的评注》中的几个主要问题 总被引:4,自引:4,他引:0
介绍了量子绝热定理的物理含义及成立的条件,认为有关主要献(Aharonov-Anandan,Bohm,孙昌璞等)的表述是正确的,而《关于量子几何相位的评注》^[1](以下简称《评注》)相应的表述不完全正确。在此基础上,认为这些献和教材(R.Shankar)得出的涉及Berry绝热相位的一些论述(不含Berry绝热相因子的瞬时能量本征态不满足含时Schroedinger方程等)也是正确的,而《评注》的论述与此相反。《评注》认为只有γn(C)才是Berry相位。本作则倾向于把γn(t)叫做Berry绝热相位,而把γn(C)=γn(T)-γn(0)叫做几何相位(geometric phase)^[2]。 相似文献
94.
谱约束下对称正交对称矩阵束的最佳逼近 总被引:3,自引:0,他引:3
讨论了对称正交对称矩阵的广义逆特征值问题,得到了通解表达式和最佳解的表达式。 相似文献
95.
吴炎 《数学物理学报(A辑)》2004,4(6):772-785
设R=Z/2\+kZ(k>1)是\{2\}[TX-]为非单位的有限局部环. 该文首先确定了R上斜对称矩阵标准形. 设G\+m\-p(R,H)={P∈GL\-m(R)|PHP′=H}是由矩阵H确定的伪辛群,其中H=[JB((][HL(2]0[]I\+\{(v)\}\=-I\+\{(v)\}[]0[HL)][JB))]Δ,Δ=[JB((][HL(2]\{2\}[TX-]\+\{k-1\}[]\{1\}[TX-]\=-\{1\}[TX-][]0[HL)][JB))]. 其次,计算了伪辛群G\+m\-P(R,H)的阶|G\+m\-P(R,H)|. 相似文献
96.
97.
98.
局部对称共形平坦黎曼流形中具有平行平均曲率向量的子流形 总被引:8,自引:0,他引:8
本文把[1]的结论推广到了环绕空间是局部对称共形平坦的情形,即获得了:设M~是局部对称共形平坦黎曼流形N~+p(p>1)中具有平行平均曲率向量的紧致子流形,如果则M~位于N~+p的全测地子流形N~+1中。其中S,H分别是M~的第二基本形式长度的平方和M~的平均曲率,T_C、t_c分别是N~+p的Ricci曲率的上、下确界,K是N~+p的数量曲率。 相似文献
99.
铸膜液的溶剂体系(溶剂和非溶剂)对不对称膜形态的形成有重要作用。为了探索溶剂和透气性间的关系,本文考虑到了制备BCA梯度密度不对称膜的各种溶剂的一系列物理参数,得到了一些定性结果,并指出了更全面、明确、解释两者关系的研究方向。 相似文献
100.