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131.
132.
利用配合物Eu(DBM)(TPPO)_3(NO_3)_2(DBM:二苯甲酰甲烷;TPPO:三苯基氧化膦)能发出很强荧光的特性,以Eu(Ⅲ)离子为荧光探针,77K下测得其高分辨激光激发和发射光谱.激发光谱表明配合物中Eu(Ⅲ)离子仅有1种晶格格位.~5D_o→~7F_j(j=0~4)跃迁光谱表明中心Eu(Ⅲ)离子具有C_(2v)格位对称性. 相似文献
133.
Pr3+掺杂的LaF3纳米微晶/氟氧化物玻璃陶瓷的VUV光谱 总被引:1,自引:0,他引:1
The vacuum ultraviolet (VUV) spectroscopic properties of praseodymium (Pr3+, 1at%) doped LaF3 nanocrystals/glass at room temperature and 20 K are reported. Two types of Pr3+ ions, those in LaF3 nanocrystals and those in the glass host, were excited to 4f 5d band by VUV using synchrotron radiation as an excitation source, and emissions of 1S0 → 1D2 (336 nm), 1S0 → 1I6 (397 nm ) of Pr3+ in the nanocrystals and emissions of 4f 5d → 3HJ, 3FJ of Pr3+ in the glass appeared at the same time. But unlike in the bulk sample crystals, emission of 3P0 → 3HJ, 3FJ as the second step of the quantum splitting (QS) of Pr3+ in the LaF3 nanocrystals was not observed at room temperature, which could be explained that Pr3+ ions in the glass absorbed the energy of 3P0→ 3H4 of Pr3+ in the nanocrystals. Two types of excitation spectra monitoring different emissions were also measured, so it could be observed that the lowest energy of 4f 5d band of Pr3+ in the nanocrystals was about 53 500 cm-1 (186 nm) and in the glass about 33 800 cm-1(295 nm), respectively. These emission and excitation spectra were contrasted to those of bulk sample crystals LaF3∶Pr3+. 相似文献
134.
我们制备了Tm3 +掺杂的不同浓度的MFT玻璃材料 ,在 6 5 0nm激发下观察了Tm3+掺杂的MFT玻璃材料的两个蓝色上转换发光 ,研究了上转换发光的浓度猝灭。实验结果证明这种材料的蓝色上转换荧光的猝灭浓度达到 0 6mol· % ,比其他材料中报道的猝灭浓度高 3倍。研究了Tm3 +离子间的交叉弛豫行为 ,详细讨论了引起浓度猝灭的原因 相似文献
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137.
究了在连续可调谐红色染料激光激发下,掺杂Ho3+离子的SrF2单晶中Ho3+Ho3+对的上转换发光特性。Ho3+Ho3+离子对的上转换发光主要分布于:强5F3→5I8跃迁480nm蓝色发射,较强5S2,5F4→5I8跃迁的540nm绿色发射。给出了SrF2晶体中Ho3+离子发射光谱中不同能级跃迁的谱峰及所对应的跃迁。通过对样品的激发,发射光谱和发光的上升、衰减等过程的分析,研究了发光中心的结构,分析了Ho3+上转换发光的机制,建立了Ho3+Ho3+离子对的能级图 相似文献
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139.
140.
测量了 1 5~ 3 0 0K温度范围内 57 5%Al1 5O 3 5%CaO 7 5%BaO玻璃中四价铬的发射光谱。这种材料中铬离子的能级处于Tanabe Sugano图上弱场范围中 ,最低的激发态是3 T2 ,发射谱是一个宽带。按照单频近似理论拟合低温下的光谱 ,得到3 T2 能级的零声子线位置Ezp=84 0 0cm-1,声子能量 ω =3 2 0cm-1,黄昆因子S =3 58。尽管单频近似能够较好地描述低温下的线形 ,发射光谱宽度随温度的变化却与单频近似理论的结果不符。讨论了这种差别的原因 ,认为可能的解释是与激发态耦合的声子能量大于与基态耦合的声子能量。 相似文献