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强子物理学的三个定理 总被引:1,自引:1,他引:0
在强子喷注现象的理论中Quark-parton是能量极值定理的实体形像,能量极值定理可以代替Quark-parton假设:QCD与能量极值定理一致。四动量分布函数的单峰定理能从L.Schwartz广义函数论的破缺标度不变性推证出来,这个定理为分析复杂的强子实验数据提供了一个原则。四动量均值定理是Wightman对称性与破缺标度不变性的结果;从这个定理能推导出Dao标度。KNO标度与Dao标度应统一称为重正化半群标度。 相似文献
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Bose-Einstein(B-E)关联是研究强子发射源的最有力工具之一,根据非微扰理论提出一种源分布——Q~(?)K_(?),(Q)分布.据此计算单举的P_(?),P_(?),N,Y分布及其相互关联——Seagulteffect,与实验符合得较好.本文的重点是由Q~(?)K_(?)(Q)分布计算两粒子的B-E关联,拟合的曲线与实验数据符合得很好,尤其是在低Q区,这是Q~(?)K_(?)(Q)分布比Gauss源及K-P源分布优越之处.
关键词: 相似文献
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在ISR上发现高能单光子发射现象后,通常将这种现象解释为胶子—层子的康普登散射及反层子—层子湮灭、CIM介子—层子散射,等等,但是,理论计算结果与实验数据符合的不大好. 有可能,强子-强子碰撞产生快光子是一种短距离量子电磁场中的现象.快光子的能量-动量分布由短距离量子电磁场的性质所决定.设量子电磁场由于高能强子—强子碰撞而被限制于空间线度l内,光子发射过程发生在时间间隔τ内;当光子频率ω满足τ≤2π/ω或波长λ>1时,光子进入非定域区,量子电磁场具有短距离性质.由Pauli-Jordan的电磁场测不准关系: 相似文献
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对固定的N在紫外固定点(β(g※R)=0),γB(g※R)=-0.045±0.012(-3γB=αs,QCD),单个发射源之内,陶标度(aQ⊥)νKν(aQ⊥)分布成立(S=2~1800GeV),这是强相互作用的非线性关联〈p⊥(N)〉N/〈N〉,〈p⊥(Mi)〉Mi/〈M〉与〈N(p⊥)〉p⊥/〈p⊥〉存在的缘故.实验上适当迭代地截除动量可得枚举平均标度动量分布.J源作为整体而运动,质心系中的的罗仑兹因子为γJ. 相似文献
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赵树松 《云南大学学报(自然科学版)》1998,20(4):270-272
质子退极化产生的δ是短距离量子场论给出单质子极化效应的表达式,且能说明实验数据。这里SUf(3)对称性中强相互作用下的同位旋-自旋联系是必要的,同位旋的方向由发射源中电荷排列来确定。 相似文献
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非线性非微扰量子场论的(aQN)νKν(aQN)分布法刻画〈p⊥(N)〉-N/〈N〉标度动力学关联.动量空间的截断技术必须考虑所研究的关联处于其它动力学关联之中,这是强子物理中的非线性效应. 相似文献
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所谓“纽结破坏测不准关系”是很轻率的.在多重强子物理学中,测不准关系迄今都是正确的.对于(aQ)-νKν(aQ)分布,测不准关系ΔxΔp=4[1-(2/3)2γB(gR,eR)]1/23不会因为非线性相互作用而破坏,这是由于存在收敛条件(D-4)<γB(gR,eR)<(D-3),其中的D=4-ε为时空维度. 相似文献
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非微扰量子场论对易关系的实验基础(1):传播子中的量子场 反常?… 总被引:1,自引:0,他引:1
赵树松 《云南大学学报(自然科学版)》1998,20(4):237-244
传播子与(N+2)点截断格林函数的物理奇异性,基数与非线性度都是由量子反常维度所控制,间隙阵发效应的标志量与量子场反常维度成正比,间隙阵发效应是量子场对易关系的实验基础。 相似文献
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古典物理学与量子场论的非定域质量模型都违反相对论与因果律;强子产生实验指出自旋*同位旋的量子态分析在质量产生过程中是不合适的;目前粒子物理学不知道内禀量子数(自旋,同位旋,c-数,b-数与t-数)的物理内容及其同质量的关系;在具四元量代数结构的闵柯夫斯基时空中对于粒子“内部”(|xμ|≤l0,R=h-/mc),新微观测度是需要的. 相似文献