Fermi—Dirac关联与Q~（－v）K_v（Q）分布

根据非微扰理论提出一种源分布─—Ｑ－ｖＫｖ（Ｑ）分布．由此计算两质子的Ｆｅｒｍｉ－Ｄｉｒａｃ关联．拟合的曲线与实验数据吻合得较好，这是Ｑ－ｖＫｖ（Ｑ）分布比Ｇａｕｓｓ源分布优越之处．由全同质子的Ｆ—Ｄ关联计算出发射源半径及Ｆｅｒｍｉ场的反常量纲．     

强相互作用量子场的基数结构

量子场与经典场的根本区别是基数结构:量子场为0 0,经典场为1 1.因此量子场数学内容是Schwartz分布,并且具有Hausdorff维度γB(gR)与γF(gR).     

非弹性散射和总截面的反常质量维度(S=10-100GeV)(英文)

在紫外不动点处,反常质量维度的实验值γｍ（ｇ※Ｒ）＝０．０７７２（Ｓ＝１０ＧｅＶ—１．８ＴｅＶ）,γｍ（ｇＲ）＝０．０５１７＋０．０００２（Ｓ＝２－１００ＴｅＶ,质子空气核）表明,电强相互作用的关系（ｇ※Ｒ～ｅ※Ｒ）普遍存在,且在ｇ※Ｒ＝０．３４８２３２（ＱＣＤ）,（ｅ※Ｒ）２／ｈｃ＝１／１２６．３０４９６２．     

高p~2⊥质子-质子弹性散射中的同位旋-自旋耦合与自旋-自旋相互作用(英文)

ｄσ（ｉｊ）／ｄｔｐ２⊥,ｄσ／ｄｔ分布数据（１９８５～１９７７）,“自旋轨道”不对称性及自旋自旋关联数据（１９７７）,单自旋分析率ＡＮ（ｇＲ,ｅＲ,ｐ⊥）数据（１９８５,１９９０）都能在（ａＱ⊥）νＫν（ａＱ⊥）的形状与软硬散射的假设下得到解释．同位旋方向是由（ｎ,ｎ）（ｎ,ｐ）（ｐ,ｐ）散射中〈ｐ⊥（０）〉的差别来定义的．ＩＪ旋耦合对克服质子自旋危机有利（杨·米尔斯场,如ＱＣＤ）．     

强子物理学的平均质量效应与氵弥散方程(S=4～1800GeV)(英文)

相对氵弥散度的普适表达式可写为αＮ＝αａｂｅｘｐ［２Ｃａｂ／〈Ｎ〉］１／αＮ＝Ｄ２Ｎ／〈Ｎ〉２．具重整化群算子的氵弥散方程依赖于能量．对于单个强子发射源,ＫＮＯ标度仍被平均质量〈ｍＢ〉所破坏,〈ｍＢ〉是跑动耦合常数αｓ的函数（ＱＣＤ）．由于存在〈（Ｎｉ（Ｎｊ）〉关联,因此只存在π介子与Ｋ介子的平均标度分布（ａＮπ／〈Ｎπ〉）νＫν（ａＮπ／〈Ｎπ〉）与（ａＮＫ／〈ＮＫ〉）νＫν（ａＮＫ／〈ＮＫ〉）．     

玻色序算子函数的对易式及相空间量子动力主方程的应用

本文系统地推证了玻色算子在各类S序下的算子函数对易关系式。将这个关系映射到量子相空间,则构成通往相空间量子动力学主方程的桥梁。文中讨论了各种具体模型所对应的动力学方程,得到一个重要的结论:量子动力系统的行为的初刻条件和约束条件将是决定玻色场物理内容至为关键之点。     

D介子与∑c+重子寿命的宇宙线数据

本文提出一个证认宇宙线中新X粒子的分析原则:筛比较法。对目前全部已知乳胶室事例进行了判定。其中结果有D介子和∑_c⁺重子的平均寿命和质量,τ（D^&;#177;）=5.8×10^-13秒,τ（D⁰）=2.0×10^-13秒,τ（∑_c⁺）（?）2.4×10^-14秒。支持△I=1的选择规则。     

强子发射源的动力学结构

NA22的π介子三重海鸥效应指出,强子发射源的Doppler效应确实存在.在质心系(CMS)中三个强子发射源的平均能量近似相等.每个强子发射源的动力学结构由(αQ)^νK_ν.(αQ)分布刻画.单个强子发射源中π介子的反常维度为–γ_B(g_R)=0.045±0.012,这个物理量控制粒子产生幅的奇异性.     

Fermi—Dirac关联与Q－v)Kv(Q)分布

根据非微扰理论提出一种源分布─—Q^－v)K_v(Q)分布.由此计算两质子的Fermi-Dirac关联.拟合的曲线与实验数据吻合得较好,这是Q^－v)K_v(Q)分布比Gauss源分布优越之处.由全同质子的F—D关联计算出发射源半径及Fermi场的反常量纲.     

e~+e~-湮灭枚举标度破坏的原因—强子喷注与强子—强子碰撞高横动量疑难的铨释

Feynman变量x_F=2p/s~(1/2)不适合强子动量分布。当用重整化半群标度变量x=p/

,p_⊥/并注意强子喷注的动量与横动量的平均值约为中心区的两倍,便得到与实验符合的标度律。高能强子-强子碰撞产生中心区,碎裂区与高p_⊥喷注;σ_T≈σ_T~CR,σ_T~F/σ_T≈10~(-2),σ_T~J/σ_T≈10~(-4),三者的合成分布与高p_⊥的CCOR与CCRS数据符合(s~(1/2)=53Gev)。量子场的长度维度(Dimensiongrad)与反常维度组成的短距离参数α(g_R)足以描述实验数据,微扰论的顶角表现发散度的总和的贡献与反常维度同一数量级。