钕激活玻璃的荧光与受激发射

为获得受激发射,在决定玻璃组分时,我们从下列考虑出发,即玻璃除了要有高的荧光效率和长的激发态寿命外,还要有良好的光学质量——条纹少和气泡少以及在受激发射波长区域有不大的光吸收。     

2006数码单反逐个数

2006年是单反相机数码化一年，君不见在剐过去十一黄金周，各大旅游景区里拍照留影的人几乎全用数码相机，即便是没有数码相机的，手机拍照也能过把瘾，胶片相机已经被边缘化了。尽管2006年还有1个多月，各厂商还有可能在年底前推出新款式便携数码相机，但在数码单反类的相机，相信就已尘埃落定。所以我们在此先对2006年数码单反类的相机作一小盘点。[编者按]     

关于中值定理中值点的渐近性质

在［１］中，ＢｅｒｎａｒｄＪａｃｏｂｓｏｎ研究了Ｒｉｅｍａｎｎ积分第一中值定理的中值点的渐近性质·本文讨论Ｒｉｅｍａｎｎ积分第二中值定理和微分中值定理的中值点的渐近性质．     

如虎添翼——Palm上的经典Launcher软件

所谓Launcher软件就是Palm上文件、信息和资源等方面的第三方管理程序(类似当前电脑上基于Linux操作系统的X-Windows管理软件)。它们通常比系统自带的Launcher功能强大，而且还会提供一些高级应用，比如拖放操作、背景图片显示和扩展卡支持等等。选择一款合适的Launcher软件不仅能够让你对Palm的操作更加得心应手，而且还能大幅提高工作效率。下面笔者就从较为经典的几款出发，为大家简单介绍一下Launcher软件。     

微极液体在两个多孔圆盘间的MHD流动及其热传导

两个平行的无限大多孔圆盘,圆盘表面有均匀注入时,数值地研究圆盘间不可压缩导电微极流体,在横向外加磁场作用下的轴对称稳定层流.运用von Krmn的相似变换,将非线性运动的控制方程转化为无量纲形式.使用基于有限差分格式的算法,在相应的边界条件下,求解简化后耦合的常微分方程组.讨论Reynolds数、磁场参数、微极参数和Prandtl数,对流动速度和温度分布的影响.在特殊情况下,所得结果与已有文献的工作有着很好的一致性.研究表明,圆盘表面的传热率随着Rynolds数、磁场参数和Prandtl数的增加而增加;剪切应力随着注入的增加而减少,但它随着外部磁场的加强而增加.和Newton流体相比较,微极流体的剪切应力因素较弱,有利于聚合体加工过程中流动和温度的控制.     

基于mcnp5程序研究60Co γ射线的剂量增强效应

用蒙特卡罗方法研究了金和硅交界时60Coγ射线入射产生的剂量梯度分布,并且通过mcnp5程序建立了一个三维的金硅界面结构模型,进而计算了剂量增强因子.计算结果表明:界面附近硅一侧具有明显的剂量梯度分布,界面剂量增强因子为1.76.     

土层对油垢厚度测量影响的实验与模拟探讨

本文利用γ射线散射法研究了土层厚度对测量原油管道内油垢厚度的影响.实验装置由60Coγ射线的准直束、NaI(Tl)探测器和BH1324多道谱仪组成.同时结合蒙特卡洛(MCNP)程序模拟与之对比.发现放射源与探测器的合理布局以及适当的探测距离对提高线性度有很大关系.本实验测得γ射线束距离探测器中心14.5cm,准直器出口到铁板5cm时有最佳线性相关系数平方值0.999,最佳测量精度0.169mm.     

蠕变理論的平面接触問題

本文推导了蠕变理論的平面接触問題的解,其中考虑了时效和材料瞬时变形时模量的改变。 在线性的提法中,这个問題普罗考波維奇曾进行过研究。 在解决非綫性蠕变条件下的接触問題时,必須从某些有相当物理根据的应力应变关系的假设出发。从这个观点上来看,用任何一种时效类型的蠕变理論都是不适宜的,因为它在解这些問題时会导致不正确的结果,这里我们用塑性滞后理论作为原始的物理假设。这一假设是由拉包特诺夫对于陈化材料给出的,并由作者加以发展。 近年来,曾进行过一系列实验专门验证塑性滞后理论的基本方程,验证结果说明了对于像铝合金、铜、低碳钢之类的材料理论和实验符合得相当不错。 在§1中推导了物体在平面应变状态下材料蠕变的塑性滞后理论,答出了有关应力应变分量的基本方程。 在§2中应用这些方程,假设应力应变成(?)次规律的条件下预先地解出半平面的平衡问题,这半平面处在非綫性蠕变条件下,并受到沿垂直方向加在自由表面上的集中力的作用,解直接用位移表示。 在§3中进一步使用这些解,证明了非线性蠕变理论的平面接触問題的解可以化为二个联立的积分方程解。 对于在对称或在反对称承载情况下的受压物体,在同一节的2—4°中也进行了研究,并导出了这些方程的解。     

电子束曝光机中成形束斑的获得和极限束流

现代扫描电子束曝光机中,能使靶上束斑形状和尺寸改变的方式最有发展前途和具有高效的生产能力。然而,除开各种技术原因之外,电子光学的限制,也密切影响着可变束曝光机的工作效率。首先是因为一般阴极的最大发射电流都较小;其次,到达靶上的成形束流,只是全部阴极电流的很少一部分。因此,需要对成形束斑中的束流提出某些原则性的约制,以同时满足下述两点要求: