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填充增韧聚丙烯复合材料的断裂韧性及增韧机理 总被引:7,自引:2,他引:7
用表面处理的CaCO3填充聚丙烯(均聚物PP),PP/CaCO3复合材料的杨氏模量和缺口冲击强度同时得到增加,克服了通常填料填充聚合物降低韧性的缺点.用J积分研究其断裂韧性给出:裂纹扩展阻力dJ/d(△a)低是聚丙烯缺口脆性的主要原因,随着填料体积分数Vf的增加PP/CaCO3的Jc出现一极大值,但其裂纹扩展阻力却不断增大;用裂纹引发点后的Jc=Jc+[dJ/d(△a)]·△a=Je(J积分弹性分量)+Jp(J积分塑性分量)可全面表征韧性聚合物材料的断裂韧性;PP/CaCO3的Jp明显增加,是裂纹扩展阻力和Jt增加的原因.SEM分析结出,CaCO3填料在裂尖损伤区内引起强烈的空洞化损伤,并增强了裂尖钝化破坏过程,这些细观损伤机制的变化,导致能量耗散增加,可用滞后分量Jh定量表征.由此给出聚合物材料被增韧的J积分判据为:复合材料的Jh>基体的Jhm. 相似文献
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聚合物/橡胶共混物脆韧转变机理的定量化研究 总被引:1,自引:0,他引:1
由于聚丙烯(PP)、聚酰胺(PA)类准韧性聚合物在室温低速拉伸时为韧性破坏,因此Bucknall提出的室温下拉伸蠕变试验体积应变方法、不能用于表征这类共混物的脆韧转变机制.应用时温等效原理,可使低速低温拉伸试验和室温冲击试验相关等效.由此提出在聚合物的脆化温度下拉伸蠕变体积应变方法适用于所有的聚合物共混物的增韧机理的定量化研究.结果给出,当体积应变-轴向应变曲线的斜率用K表示时:室温冲击脆性PP的K=0.76,主要是空洞-银纹化损伤机制;超高韧性PP/EPDM(V_(?)=0.30)的K≈0,主要是微剪切损伤机制.从而定量化的确认了这种损伤机制的转化是准韧性聚合物PP/橡胶共混物产生脆韧转变的根本原因. 相似文献
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The isotropy or anisotropy in some physical properties of the ammorphous poly(ethyleneterephthalate) films uniaxially drawn at temperatures above its T_g and then quenched toroom temperature have been studied. Experimental results here presented show that thisamorphous state of high global chain orientation but nearly random segmental orientation,the GOLR state, is nearly isotropic in refractive indices and Young's modulus for smalldeformation, while it is very probably anisotropic in thermal conduction and microwavedielectric properties. 相似文献
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根据作者已建立的准网络形态模型和推导出的基体层厚度计算公式,从实验上研究了橡胶粒子的分布对聚氯乙烯(PVC)/丁氰橡胶(NBR)共混物脆韧转变的影响.结果表明,不仅无规形态PVC/NBR共混物存在脆韧转变主曲线,而且准网络形态PVC/NBR共混物也存在脆韧转变主曲线.但是两条主曲线明显不重合,表明橡胶粒子的分布对PVC/NBR共混物脆韧转变有显著影响.而且准网络形态PVC/NBR共混物的临界基体层厚度比无规形态PVC/NBR共混物的临界基体层厚度大得多,表明准网络形态比无规形态明显有利于增韧.因此临界基体层厚度不仅是基体的特征参数,还是界面粘结和橡胶粒子分布的函数. 相似文献
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聚合物共混物脆韧转变性能研究:Ⅳ.橡胶粒子的分布对PVC/NBR共混物… 总被引:3,自引:2,他引:3
根据作者已建立的准网络形态模型和推导出的基体层厚度公式,从实验上研究了橡胶粒子的分布对聚氯乙烯/丁氰橡胶共混物脆韧转变的影响。结果表明,不仅无规形态PVC/NBR共混物存在脆韧转变主曲线,而且准网络形态PVC/NBR共混物也存在脆韧转变主曲线,但是条主曲线明显不重合,表明橡胶粒子分布对PVC/NBR共混物脆韧转变有显著影响,而且准网络形态PVC/NBR共混物的临界基体层厚度比无规形态PVC/NBR 相似文献
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单向纤维增强环氧复合材料的热膨胀系数 总被引:1,自引:0,他引:1
本文在123—413K的温度范围内,测量了单向玻璃纤维和碳纤维增强环氧树脂复合材料α_P~C(纤维方向),α_(T1)~C(横截面板厚度方向),α_(T2)~2(横截面板宽度方向)三个热膨胀系数.研究了纤维体积分数V_f和纤维表面处理对α_P~C和α_T~C的影响.结果表明,α_P~C在整个温度范围内不受纤维表面处理影响,随V_f的增加而减小,变化规律符合Schapery方程.对于横向热膨胀系数,在T<基体玻璃化温度T_g~m时,有α_(T1)~C α_(T2)~C=α_(T)~C,在V_f 0.3时,有α_T~C>α_m(基体的),而后随V_f的增加而减小,经分析也符合Schapery理论.在T>T_g~m时,α_(T1)~C和α_(T2)~C呈各向异性,特别在纤维表面未处理时更为显著.形态研究表明,其原因是在纤维铺层之间存在片状树脂层. 相似文献