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21.
雷达  曾乐勇  夏玉学  陈松  梁静秋  王维彪   《电子器件》2007,30(6):2269-2274
利用静电场理论计算了背栅极冷阴极器件的纳米线附近电场,给出电场分布的表示式及J-V曲线,并分析了几何参数对纳米线顶端表面电场的影响.结果表明,纳米线顶端表面产生巨大的电场,随着离纳米线顶端表面距离的增大,电场迅速下降;纳米线突出栅孔的长度(L-d1)越大,纳米线半径r0、栅孔半径R以及栅极与阳极间距d2越小,则纳米线顶端表面电场越强,而d2较大时d2对表面电场的影响很弱;纳米线顶端边缘电流密度J随着阳极与栅极电压的增加而指数增大.  相似文献   
22.
本文提出一种用一次扩散获得不同硼杂质浓度和结深的器件制造方法,它是利用高浓硼杂质穿透二氧化硅层的选择扩散来实现的。采用这一方法,既能保证平面晶体管本征基区所要求的杂质总量和结深,又可同时制得杂质总量和结深均较大的非本征基区,有利于避免表面沟道效应,减小基区电阻以及减弱基区下陷效应的影响,从而改善分立器件和集成电路的性能。此外,在集成电路中采用类似的方法,还可以同时获得不同β的晶体管和方块电阻不同的硼扩散电阻器,从而增加了集成电路设计的灵活性。  相似文献   
23.
目前很多由分立元件构成的恒流源电流有限,稳定度较差,容易受到元器件参数变化和环境变化的干扰,并难以调节。在此采用闭环控制原理,利用单片机控制ADC和DAC转换模块,达到恒流的目的,并可以根据需要,通过代码改写实现电流的预置。克服了以往分立元件构成的恒流源不稳定的缺点,在实际应用中,达到了良好的供电效果,在多次实地测量中圆满完成任务。  相似文献   
24.
光子晶体结构设计优化是理论研究的一个重要内容.运用平面波展开法对圆柱、方柱及正六边柱构造的二维三角格子光子晶体的禁带进行仿真计算,讨论了介质材料分别为GaAs、Si和Ge情况下,柱子形状、旋转角度、填充比的变化对完全光子禁带的影响.发现:对于二维三角格子光子晶体,相对于介质柱,空气柱更易获得完全光子禁带;而相对于圆柱及...  相似文献   
25.
测量气体分子平均速率的一种简易方法   总被引:1,自引:0,他引:1  
用一种简易的方法测量了常温下气体分子运动的平均速率.根据易挥发性液体的质量随时间逐渐减少的特点和盛放液体的容器加盖前后挥发的气体分子对容器作用力的变化,通过分析天平测量液体质量的改变得到挥发出来的气体分子对容器的作用力,利用变质量物体的动量守恒定理,测量得到了易挥发性气体分子的平均速率,实验结果较好地与理论值符合.  相似文献   
26.
聂国政  彭俊彪  周仁龙 《物理学报》2011,60(12):127304-127304
制备了CuI/Al为源极和漏电极的并五苯基场效应晶体管.相对于纯金属(Al, Au)电极的晶体管,所研制的晶体管的迁移率、阈值电压VT、开关电流比Ion/Ioff等参数都有明显改善.研究发现,在Al电极与并五苯半导体之间引入CuI作为空穴注入层,能够明显降低Al电极与并五苯之间的空穴注入势垒.紫外-可见光谱和X射线光电子能谱数据表明,这种空穴注入势垒的降低源自并五苯和Al向CuI的电子转移. 关键词: 有机场效应晶体管 CuI/Al双层源漏电极 电子转移  相似文献   
27.
随着现代电子信息技术的发展,教育领域借助电子信息进行教学,取得了前所未有的成绩,而在体育课教学范畴却很少将其应用。本文为了使现代电子技术更好的服务体育教学,从教学内容、教师教学方法和学生学习方式与电子信息技术结合进行研究,结果发现,电子信息技术与体育课教学的结合使教学内容的呈现方式发生变革;使教师的教学方式发生变革;使学生的学习方式发生了变革。  相似文献   
28.
藻蓝蛋白(C-Pc)的三阶光学非线性和激发态弛豫*刘志斌彭俊彪a)李文连(中国科学院长春物理研究所,长春130021)a)(中国科学院激发态物理开放研究实验室,长春130021)邓湘君(吉林省生物研究所,长春130012)关键词藻蓝蛋白,χ(3)值,...  相似文献   
29.
研究了两种非中心对称萘酞菁化合物LB膜的制备及其光谱特性,并采用二次谐波产生技术研究了它们的二阶非线性光学特性。实验结果表明,不同的取代基对萘酞菁化合物的二阶非线性影响非常大,三叔丁基氰基萘酞菁的二阶非线性极化率χ( 2 ) 为3 .7×10 - 8esu ,约为三叔丁基萘酞菁的3 7倍。  相似文献   
30.
强非线性动力系统周期解分析   总被引:5,自引:0,他引:5  
给出一类强非线性动力系统周期解存在性,唯一性和稳定性的简易差别法以及周期解的摄动法。本差别法把问题归结为干扰力在相应的未扰系统振动周期上的功函数及其导数的讨论,其限制条件比现有结果弱。本摄动法可以认为是经典Lindstedt-Poincare(L-P)法在强非线性振动系统的推广。它与L-P法的主要区别在于假设系统的振动频率为相角的非线性函数。  相似文献   
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