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近年来,铅卤钙钛矿CsPbX3 (X=Cl,Br或I)因其具有荧光波段可调、荧光量子产率高(Photoluminescence quantum yield,PLQY)以及荧光半峰宽窄等优点而被广泛应用于光电器件领域.然而,与PLQY接近于100%的绿光和红光相比,蓝光卤素钙钛矿的PLQY仍比较低.在此,采用过饱和结晶的方法在室温下合成了粒径低于4 nm的超小晶粒锡(Sn)掺杂CsPbBr3量子点,并对其结构特性和光学特性进行了研究.结果表明:随着SnBr2添加量的增大,量子点晶粒的粒径略微减小,荧光发射峰发生蓝移,粒径由3.33 nm (SnBr2为0.03 mmol)减小到2.23 nm(SnBr2为0.06 mmol时),对应的荧光发射峰由490 nm蓝移至472 nm.当SnBr2添加量为0.05 mmol时合成的超小晶粒锡掺杂CsPbBr3量子点显示出最优的光学性能,其粒径约为2.91 nm,对应的XRD各晶面衍射峰强度最强,... 相似文献
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纳米粒子的局域表面等离激元(LSP)由于其新颖的光学特性成为目前国内外研究的热点之一. 本文利用含时密度泛函理论(TDDFT)对金属团簇及石墨烯纳米结构中的等离激元激发及调制的物理本质进行了研究. 和宏观大小的材料相比, 由于纳米结构的尺寸和量子受限效应, 纳米结构的等离激元具有一些不同的特征. 在低能共振区, 光谱线发生展宽, 并且发生劈裂. 由于纳米单体间的电磁耦合作用, 使聚合的纳米结构表现出了与单体不同的光学性质. 这些结果为等离激元的调控提供了坚实的理论指导. 相似文献
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基于含时密度泛函理论研究了氮掺杂六角石墨烯纳米结构的近红外等离激元.沿一定的激发方向,边长为1 nm的氮掺杂六角石墨烯纳米结构在整个近红外光谱区都有强度较大的等离激元共振.参与这种近红外等离激元模式共振的电子在六角纳米结构的中心和边缘区域之间来回振荡.近红外等离激元共振模式的形成依赖于氮掺杂的位置和纳米结构的尺度大小.只有当氮掺杂在靠近边界区域时体系才会在近红外光谱区形成等离激元共振模式.对于边长小于1 nm的六角石墨烯纳米结构,氮掺杂后体系不能在近红外光谱区形成等离激元共振模式. 相似文献
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关于"一张错误的插图"问题,文献[1-3]对经典教材《理论力学教程》中描述刚体平面平行运动的公式(3.7.3)的理解有误.教材中公式(3.7.3)是刚体上任一点的速度在动坐标系中的分量形式.由于对坐标系与参考系概念的区分不清楚,参考文献[1-3]的作者以及部分学生和教师认为动坐标系是在转动参考系中建立的.本文作者认为研究刚体平面平行运动的3.7节没有选择转动参考系;为了研究的方便,以地面为参考系中建立了两个坐标系来描述刚体的平面平行运动. 相似文献
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硅烯量子点的等离激元激发 总被引:1,自引:0,他引:1
基于含时密度泛函理论, 研究了硅烯量子点的等离激元激发. 沿量子点所在的平面方向, 体系中有两个主要的等离激元共振带. 一个等离激元共振带位于2.0 eV附近, 另一个等离激元共振带位于7.0 eV附近. 由于离域化的π电子参与了两个等离激元共振带的激发, 沿激发方向随着矩形硅烯量子点边长的增加, 体系的两个等离激元共振带都发生红移. 硅烯量子点的等离激元激发还依赖于边界的构型. 此外, 由于六角形硅烯量子点的对称性较高,沿量子点所在平面的不同方向激发时, 体系的等离激元共振模式相同. 相似文献
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基于含时密度泛函理论,研究了随着间距改变时硅烯量子点二聚物的等离激元激发特性。沿垂直于硅烯所在平面方向激发时,在一定间距范围内,硅烯量子点二聚物中形成了长程电荷转移激发模式。参与长程电荷转移激发的π电子主要在两个量子点之间运动。该等离激元模式随着间隙的减小发生蓝移。此外,在不同间距时,体系中还有两个等离激元共振带,分别位于7和15 eV附近。沿平行于硅烯所在平面方向激发时,由于两个量子点之间的耦合,在低能 相似文献
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采用含时密度泛函理论,研究了一组线性稠环芳香烃量子点的等离激元激发.沿着线性稠环芳香烃所在的平面方向,体系中有两个主要的等离激元共振带:一个位于3.9 e V附近;另一个位于16 e V附近.随着线性稠环芳香烃长度的增加,在低能共振区,沿不同方向激发时,体系的吸收峰分别发生了蓝移和红移.此外,与并五苯相比,在低能共振区,一氯并五苯的吸收光谱的吸收峰发生了红移和展宽,其中氯原子位于并五苯的两端时对一氯并五苯等离激元激发影响较大.在低能共振区,线性稠环芳香烃的等离激元共振模式与石墨烯量子点相似. 相似文献
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