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邻二甲苯…Ar, N2, NH3(ND3)范德华复合物的共振双光子电离光谱 总被引:2,自引:0,他引:2
在超声分子束中,使用双光子共振电离光谱技术和飞行时间质谱技术研究了复合物邻二甲苯…Ar.N2,NH3(ND3).通过理论计算及同位素光谱效应.合理地归属了这些复合物的光谱.并由此获得这些复合物分子问各种模式的振动频率. 相似文献
54.
氯代甲苯双电荷离子的单分子解离反应研究 总被引:1,自引:0,他引:1
研究了在70 eV电子轰击电离条件下,氯代甲苯及氯化苄产生的双电荷离子[C_7H_7Cl]~(2+)、[C_7H_6Cl]~(2+·)和[C_7H_5Cl]~(2+)为母体的两种类型单分子解离反应.主要讨论了亚稳双电荷离子的异构化反应、失H解高的“偶电子规则”以及单分子电荷分离过渡态的结构. 相似文献
55.
以β-二酮连接的含生色团丙烯酰类单体及其饱和模型化合物的荧光行为 总被引:8,自引:0,他引:8
通过合成一系列同一分子中既含有给电子性荧光生色团又含缺电子性碳碳双键的烯类单体, 发现这类单体在相同生色团浓度下的荧光强度均明显低于相应的饱和模型化合物或聚合物[1~3]. 这种现象称为荧光结构自猝灭效应(SSQE), 以区别于浓度自猝灭现象. 对于电子状态与之相反的单体, 即含受电子性荧光生色团的乙烯基醚类单体, 也观察到了SSQE[4,5]. 进一步的研究结果表明, SSQE是光照条件下分子内电子给受体之间电荷转移作用的结果, 分子中电子给受体间的间隔基长度和溶剂的性质等都对SSQE有显著的影响[6]. 以往合成的含给生色团的丙烯酰类单体, 其电子给受体间是通过饱和脂肪链相连, 当生色团和受电子性碳碳双键之间以β-二酮结构相连时, 这类单体的荧光性质如何, 是否发生SSQE是我们的关注所在. 另一方面, β-二酮类化合物在一定波长光照射条件下, 常发生烯醇式与酮式的互变异构化. 虽然已有许多文献报道有关烯醇式-酮式互变异构过程中各种光谱的变化以及用核磁、红外、紫外等光谱手段研究烯醇式-酮式互变异构动力学, 但有关β-二酮类化合物互变异构过程中荧光光谱的变化的报道却很少[7~11]. 本文合成了以β-二酮连接的含二甲氨基苯基生色团的烯类单体, 1-(4-二甲氨基苯基)-4-甲基-4-戊烯-1,3-二酮(DMPDK)及其饱和模型化合物1-(4-二甲氨基苯基)-1,3-丁二酮(DMBDK), 研究了其光谱性质及光致互变异构行为. 相似文献
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使用2,6-二苯基-4-(2,4,6-三苯基-1-吡啶鎓)苯氧内盐染料(Reichardt's Dye)研究锂离子电池中非水电解质溶剂碳酸酯的极性,并测量极性经验参数ET(30)碳酸乙烯酯为48.6,碳酸丙烯酯为46.1,2,3-碳酸丁烯酯为45.7,碳酸二甲酯为39.0,碳酸甲乙酯为37.3,碳酸二乙酯为37.0.LiClO4加入到碳酸酯溶剂中,显色剂受到离子的盐效应影响,表现为溶液体系的ET(30)值增加,极性增大.由于溶液中粒子间的相互作用不同,环碳酸酯与链状碳酸酯极性变化趋势不同.极性大的溶剂易形成Ar-O-…solvent…Li+结构,起到缓冲作用,抑制了显色剂的酚氧基与Li+直接作用. 相似文献
60.
A general method in considering the core electronic correlation energies has been proposed and introduced into the standard Gaussian-2 (G2)[7] theory by small post-Hartree-Fock calculations. In this paper an additional MP2(FC)/6-31G(d) calculation over the G2 procedures is employed and examined in modification in modification to the flaw of Frozen-Core (FC) approximation of G2 vai eq.:
ΔE(full)= E[MP2(full)/6-31G(d)]-E[MP2(FC)/6-31G(d)]
where the MP2(full)/6-31G(d) energy has been obtained in the molecular geometry optimizations. This energy, ΔE(full), is directly added into the total G2 energy of a molecule in facilitating the effect of core electronic correlations for each molecule in chemical reactions. It has been shown that the over-all average absolute deviation for the 125 reaction energies of the G2 test set (test set 1) is slightly reduced from 5.09 to 5.01 kJ, mol(-1) while for the 55 D0 values, which have been used for the derivation of the A coefficient of the empirical High-Level...更多-Correction (HLC), it is also reduced from 4.99 [for both G2 and G2(COMPLETE)[8]]to 4.77 kJ• mol(-1). In addition, larger errors (greater than ±8.4 kJ•mol(-1) for the D0 energies are improved, especially for the largest error of the D0 of SO2 This error is reduced from 21.3 to 15.4 kJ. mol(-1), in which the experimental geometry would further reduce it by 7.1kJ.mol(-1)[8]. Another improvement is the absolute value of the A coefficient in HLC being reduced from 4.81 for G2 to 4.34 milli-hartrees which is believed to be useful in isolating the relationship between the HLC and the FC approximation. Modifications to the original G2 from this work is denoted as G2(fu 1) and thus the G2 (fu 1) total energy for a molecule is
E[G2(fu 1)]= E[G2]+Δ E(full)h
with a new ΔE[HLC] =-0.19α- 4.34nβ milli-hartree. 相似文献
ΔE(full)= E[MP2(full)/6-31G(d)]-E[MP2(FC)/6-31G(d)]
where the MP2(full)/6-31G(d) energy has been obtained in the molecular geometry optimizations. This energy, ΔE(full), is directly added into the total G2 energy of a molecule in facilitating the effect of core electronic correlations for each molecule in chemical reactions. It has been shown that the over-all average absolute deviation for the 125 reaction energies of the G2 test set (test set 1) is slightly reduced from 5.09 to 5.01 kJ, mol(-1) while for the 55 D0 values, which have been used for the derivation of the A coefficient of the empirical High-Level...更多-Correction (HLC), it is also reduced from 4.99 [for both G2 and G2(COMPLETE)[8]]to 4.77 kJ• mol(-1). In addition, larger errors (greater than ±8.4 kJ•mol(-1) for the D0 energies are improved, especially for the largest error of the D0 of SO2 This error is reduced from 21.3 to 15.4 kJ. mol(-1), in which the experimental geometry would further reduce it by 7.1kJ.mol(-1)[8]. Another improvement is the absolute value of the A coefficient in HLC being reduced from 4.81 for G2 to 4.34 milli-hartrees which is believed to be useful in isolating the relationship between the HLC and the FC approximation. Modifications to the original G2 from this work is denoted as G2(fu 1) and thus the G2 (fu 1) total energy for a molecule is
E[G2(fu 1)]= E[G2]+Δ E(full)h
with a new ΔE[HLC] =-0.19α- 4.34nβ milli-hartree. 相似文献