利用ADSS光缆实现岛际CATV联网

位于东海之滨的定海,是千岛新城舟山市面积最大,人口最多,地域最复杂的一个区.全区有人口35.4万,面积54.72km2,下辖21个乡镇,其中8个乡镇为悬水小岛.自20世纪90年代初开始,各乡镇相继安装了有线电视系统,经过近10年的发展已初具规模.随着经济和社会的发展以及有线电视技术的不断进步,特别是最近几年,各乡镇从分散的、独立的、各自为政的系统,正逐步朝着网络化、规模化、多功能化的方向发展.但由于海岛特殊的地理环境,不同程度地制约了全区有线电视联网的进程.1999年完成了本岛各乡镇有线电视光缆联网以后,外岛乡镇的联网工作步履维艰,我们正在积极探索岛际CATV 联网的较佳技术手段.     

C70单晶的生长形貌和结构表征

用气相控制成核密度法 ,生长出了尺寸可达 5mm的C₇₀单晶 .X射线衍射分析及电子衍射分析结果表明C₇₀单晶在室温下为六方密堆积结构 (hcp)相与少量面心立方结构 (fcc)相共存 .用扫描电子显微镜和光学显微镜观察了C₇₀单晶的生长形貌 ,分析了形成机制 ,探讨了生长条件对C₇₀ 单晶生长形态的影响     

Internet电信服务

目前，基于Ｉｎｔｅｒｎｅｔ的电信服务由于其价格低廉，正对传统的电信服务，如电话，传真等构成一定的冲击，首先对Ｉｎｔｅｒｎｅｔ电信及所面临的问题进行了探讨，然后介绍了Ｉｎｔｅｒｎｅｔ电信的软，硬件产品，最后介绍了Ｉｎｔｅｒｎｅｔ电信网关及其工作原理。     

一阶和二阶△∑调制方式的A／D,D／A转换器及应用

本章叙述改进△调制方式的△∑调制方式的特点和工作原理。△调制方式不能转换直流,△∑调制方式可以转换直流。该调制不仅应用到通信领域,最近在数字音频领域也倍受关注。老式数字音频中,用高位A/D、D/A转换和高采样频率产生高精度,与此相反,△∑调制方式只用1位A/D、D/A转换。与老式高位A/D、D/A相比较有下述特点:1位A/D、D/A不需要     

阴控主振式发射机高压打火问题分析

着重讨论基本刚管调制器调制的阴控行波管发射机的打火问题，从工作原理、设计角度进行分析，判定发射机高压打火的原因，以保证发射机在工作中不发生或少发生打火。     

用低负载钯作催化剂的丙烯腈催化加氢反应

低负载钯(w(Pd)=0.05%)催化剂对含其它不饱和基团的双键加氢有很好的选择性和活性,应用于丙烯腈气相加氢可得到高收率的丙腈.采用积分固定床反应器,研究了丙烯腈气相加氢的最佳工艺条件∶温度140℃、n(氢气)∶n(腈)=9∶1.但催化剂失活严重,红外测试表明∶催化剂失活主要源于产物及原料在催化剂上的吸附,可通过焙烧除去吸附物,从而使活性恢复.     

炸药爆轰瞬态温度的光谱法测定

在双谱线原子发射光谱测温原理的基础上,设计了对炸药爆轰的瞬态温度进行实时测量的光纤光谱测试系统,利用光学纤维将炸药爆轰的光谱信号传入测光系统,用多通道数据采集器处理数据,系统的时间分辨率可高达0.1μs,所选择的两条谱线的波长分别为CuI 510.5和CuI 521.8nm,为炸药爆温的测量提供了一种简单有效的方法。利用该测温系统,通过对炸药爆轰光谱的测量,获得了实时瞬态爆轰温度-时间分布曲线。     

焦绿石型复合氧化物对氧电极反应的催化作用

前文介绍了新型双功能氧电极材料Pb_2[Ru_(2-x-g)Sb_xPb_y]O_(7-z)焦绿石型复合氧化物(简称Pb-Sb-Ru氧化物)的合成及其性能。本文介绍氧在该氧化物上还原及析出的动力学特性。 1 实验方法 1.1 材料的制备 Pb-Sb-Ru氧化物的制备、检测方法同文献中的材料4~#。     

镜像核13N-13C 和15N-15O中的激发态晕或皮(英文)

用非线性相对论平均场对两对镜像核13N-13C 和15N-15O进行了研究. 发现无论在基态还是激发态， 用两套参数所得的结合能都跟实验值很接近. 计算结果显示13N的第一激发态（2s1/2）和第三激发态（1d5/2）各存在一个非束缚的质子晕， 而13C的第三激发态（1d5/2）存在一个弱束缚的中子皮. 另外研究表明, 在另一对镜像核15N-15O的第二激发态（2s1/2）和第一激发态（2s1/2）分别存在一个中子晕和质子皮. Properties of two pairs of mirror nuclei 13N-13C and15N-15O are investigated by using the nonlinear relativistic mean field theory. It is found that all the calculated binding energies with two different parameter sets are very close to the experimental ones for both the ground states and the excited states. The calculations show that the first excited state (2s1/2) and the third excited state (1d5/2) in 13N are both unbound resonances with proton halo structure, whereas the third excited state (1d5/2) in 13C is weakly bound with a neutron skin. It is also predicted that there has a proton halo in the second excited state (2s1/2) of 15N as well as a neutron skin in the first excited state (2s1/2) of 15O.