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51.
无线遥控电动飞机,以其无污染、易启动、噪音小、易于飞行操作等特点,吸引着广大电子航模爱好者。但以往无线遥控电动飞机均为国外产品,每套带遥控发射、接收设备售价为二、三千元,使用内燃机的飞机则要数千元,甚至上万元,使一般人难以接受。本文介绍的梦幻——2000型遥控飞机,整机包括:飞机一架、日本FUTABA双通道遥控器、接收设备、电子调速器、动力电机、 相似文献
52.
53.
在色偶极子模型框架下,首次将共线改进的偶极子散射振幅用于研究深度虚康普顿散射(deeply virtual compton scattering,DVCS)过程实光子的产生。首先,利用计算机程序求解微积分形式的共线改进偶极子演化方程,用数值方法求得偶极子散射振幅的解。其次,将共线改进的偶极子散射振幅用于拟合HERA能区DVCS过程实光子产生的实验数据,通过拟合得到微分截面下的χ2/d.o.f=0.51和总截面下的χ2/d.o.f=0.89。最后,利用微分截面分布的理论值,基于dσ/d|t|∝e-Bt抽取了DVCS过程的斜率,所得结果与HERA能区H1实验组测量结果一致。结果表明,共线改进的偶极子散射振幅能很好地描述DVCS实验数据。 相似文献
54.
在色玻璃凝聚框架下,将Sudakov效应运用到矢量介子产生中,计算了衍射遍举和衍射离解两种过程中轻(φ)和重(J/ψ)介子产生的微分截面和总截面。首先,利用数值方法求解微分积分形式的领头阶偶极子演化方程和Sudakov抑制的次领头阶偶极子演化方程,得到相应的偶极子散射振幅,研究发现Sudakov抑制的次领头阶偶极子散射振幅小于同一快度下领头阶的偶极子散射振幅,随着快度增加两者之间的差距越来越大,由此表明Sudakov效应压低了偶极子散射振幅的演化速度。其次,将这些偶极子散射振幅应用到衍射矢量介子产生模型中,描述HERA(hadron electron ring accelerator)能区φ和J/ψ介子产生相关实验数据,得到Sudakov抑制时的χ2/Np=1.26远小于领头阶时的χ2/Np=1.87,由此Sudakov效应提高了模型的精度,使得修正后的偶极子散射振幅能较好地描述相关数据,表明了Sudakov效应在矢量介子产生中起着重要的作用。 相似文献
55.
56.
设计并研制了一种新的直脊波导集总型电吸收调制器——集总型双耗尽电吸收调制器(D-EAM)。同时,作为实验对照组,还制备了一种普通有源区结构的电吸收调制器(N—EAM)。两种器件的测试结果对比分析表明,D-EAM的电容明显要小于N—EAM。脊波导长度为250μm,宽度为2.5弘m的D-EAM在-3V偏压下电容为0.225pF,对应的调制带宽估算为28.3GHZ;1550nm输入波长条件下,D-EAM在偏压为-1V至-2V之间调制效率最大,达到10dB/V,而-3V、-6V下的调制深度分别为22dB和26dB,满足40Gbit/s光纤通信要求。 相似文献
57.
58.
<正> Redfield在[1]中证明了任意一个附有局部凸拓扑τ的可换tl-群G有一个完备化(G,τ).但[1]中的证明冗长,本文将给出一个简短的直接证明.有关概念及术语符号见[2]、[3]. 设(G,τ)是一个可换tl-群,为G上由τ导出的一致结构,即 相似文献
59.
60.