光子晶体中的磁控光子开关线路

提出了一个光子晶体中的磁控光子开关线路的理论模型,并利用平面波展开加超原胞方法计算了它的光学性质.这个模型由设置在空气中的介电柱子光子晶体构成,其中一排柱子被具有同样介电常数的铁氧体柱子替换.当外加磁场时,铁氧体柱子产生了不等于一的磁导率,这就会在光子带隙中产生波导模.当撤去外场,整个体系还原为完美光子晶体.由此便可形成磁控光子开关线路.具体选择了正方形柱子设置在正方形格点上,计算结果证明这种设想是可行的,并给出一些有价值的结果. 关键词： 光子晶体 传导模 磁导率     

不同晶格光子晶体异质结的界面传导模

利用平面波展开方法与超原胞方法研究了两种不同晶格的光子晶体异质结的界面态. 这两种异质结都是在纯电介质背景上放置空气散射子. 一种异质结由正方形格子上放置正方形散射子和三角形格子上放置六角形散射子组成（SSTH异质结）. 另一种由长方格子上放置长方形散射子和三角形格子上放置圆形散射子组成（RRTC异质结）. 对于SSTH异质结，当沿着界面作晶格的横向拉开或者侧向滑移，都可产生界面态. 而对于RRTC异质结，无需从界面做晶格拉开或者侧向滑移就可产生界面传导模，这个结果有别于其他纯电介质光子晶体异质结的性质. 关键词： 光子晶体 异质结 传导模 超原胞     

Co-Pt-C颗粒膜的磁性

利用磁控溅射方法制备多层膜后，再经热处理得到Co-Pt-C颗粒膜.热处理使Co-Pt颗粒从非晶相转向fcc CoPt3和fct CoPt稳定有序相，C则保持非晶态.Pt成分占Co，Pt总体积的70%时，膜的矫顽力Hc可超过400?kA/m.C插层厚度为0.2—0.6nm时，Hc最大，且在磁滞回线上出现“肩膀”.分析认为这是由于存在两个磁性不同的Co-Pt晶相，受C成分比的影响，使它们之间的耦合性质和强度不同造成的. 关键词： Co Pt C 磁滞回线 颗粒膜     

磁性合金膜相图的VCE计算方法

将VCE方法推广到反铁磁-磁顺磁相变的情况中去,从而使VCE方法不仅可以计算居里点,同时也可计算耐尔点.利用随机键（包括稀释随机键）层状伊辛模型,给出了磁性合金（包括稀释磁性合金）膜临界点的计算公式,进而计算了某些条件下的T_c-χ相图并作了讨论. 关键词：     

多层伊辛膜的磁学性质

用变分累积展开(VCE)方法的一阶近似计算了包括最近邻和次近邻作用的多层伊辛膜的磁学 性质,导出了自发磁化强度、矫顽力、居里点、奈尔点、顺磁磁化率及分子场系数与层数的关系表达式,并做了数值计算和讨论. 关键词： 多层膜 伊辛模型 磁化     

Cl原子在γ-TiAl(111)表面吸附的第一性原理研究

基于密度泛函理论,在广义梯度近似下研究了Cl在γ-TiAl(111)表面的吸附.计算结果表明:γ-TiAl(111)表面的面心立方位置(fcc)和六角密排位置(hcp)为Cl吸附的稳定位置,当覆盖度Θ小于一个单层(ML)时,Cl原子倾向于吸附在γ-TiAl(111)表面近邻为多Ti的位置.电子结构分析发现,Cl原子同表面金属原子形成较强的离子键,并且成键具有一定的方向性.当Cl原子和O原子共同在γ-TiAl(111)表面吸附时,二者都趋     

氧原子在Zr(0001)表面附近的扩散

在密度泛函理论计算的基础上,利用微动弹性带（nudged elastic band）方法研究了氧原子在Zr（0001）表面附近的扩散.首先计算了氧原子从稳定的表面面心立方（SFCC）位置向表面六角密排位置的扩散激活能（0.77 eV）;然后计算了氧原子从稳定的SFCC位置扩散到表面下第1层与第2层之间的八面体间隙位置,再继续向表面下第2层与第3层之间的八面体间隙位置扩散的激活能,在此过程中氧原子需克服两个能垒,其激活能分别为2.14和2.57 eV.结果表明,氧原子在Zr（0001）表面上方的扩散比较容易,而氧原子向Zr（0001）表面下的扩散相对较难. 关键词： Zr（0001）表面 微动弹性带 氧的扩散     

Characteristics of local photonic state density in an infinite two-dimensional photonic crystal

The local density of photonic states （LDPS） of an infinite two-dimensional （2D） photonic crystal （PC） composed of rotated square-pillars in a 2D square lattice is calculated in terms of the plane-wave expansion method in a combination with the point group theory. The calculation results show that the LDPS strongly depends on the spatial positions. The variations of the LDPS as functions of the radial coordinate and frequency exhibit “mountain chain” structures with sharp peaks. The LDPS with large value spans a finite area and falls abruptly down to small value at the position corresponding to the interfaces between two different refractive index materials. The larger/lower LDPS occurs inward the lower/larger dielectric-constant medium. This feature can be well interpreted by the continuity of electricdisplacement vector at the interface. In the frequency range of the pseudo-PBG （photonic band gap）, the LDPS keeps very low value over the whole Wiger-Seitz cell. It indicates that the spontaneous emission in 2D PCs cannot be prohibited completely, but it can be inhibited intensively when the resonate frequency falls into the pseudo-PBG.