Synthesis and Crystal Structure of 4,4′-(4-(1-Naphthyl)-4-phenyl- 1,3-butadienylidene)-bis[N,N-diethylbenzenamine]

The title compound (C40H42N2) has been synthesized by the reaction of 1-(1-naphthyl)-1-phenyl-3-chloropropylene and bis(4-(diethylamino) phenyl)methanone, and characterized by IR, 1H NMR, MS and X-ray diffraction analysis. The crystal belongs to the monoclinic system, space group P21/c with a = 17.047(3), b = 10.807(2), c = 1&494(4) (A), β = 105.727(4)°, V=3279.4(11) A3, Mr = 550.76, Z = 4, Dc = 1.115 g/cm3, μ(MoKα) = 0.085 mm-1, F(000) = 1184, the final R = 0.0625 and wR = 0.1384 for 2276 observed reflections (I ＞ 2σ(Ⅰ)). X-ray analysis reveals that the butadiene fragment adopts a planar cisiod conformation and makes a dihedral angel of 69.4(2)° with the naphthalene ring.     

Synthesis, Spectroscopic Properties and Crystal Structural Characterization of a Triphenyltin(Ⅳ) Complex with 5-Bromonicotinic Acid

A novel organotin complex [Ph3Sn(C2H5OH)(OCOC5H3NBr)SnPh3(OCOC5H3NBr)]has been synthesized by the reaction of 5-bromonicotinic acid with triphenyltin hydroxide in ethanol and characterized by elemental analysis, IR and 1H NMR. The crystal structure was determined by X-ray single-crystal diffraction. The crystal belongs to the monoclinic system, space group P21/c with a = 15.564(2), b = 24.975(4), c = 12.2973(19) (A), β = 92.224(2)°, Z = 4, V = 4776.5(13) (A)3, Dc = 1.596g/cm3, μ(MoKα) = 2.765 mm-1, F(000) = 2264, R = 0.0385 and wR = 0.0667. In the molecular structure of the title complex, the tin atoms are five-coordinated in a trigonal bipyramidal geometry.     

Lamb波频域逆散射全聚焦成像方法研究

Lamb波因其传播距离远、衰减小常被用于板状结构的无损检测中,在基于Lamb波损伤检测的诸多成像技术中,全聚焦方法(Total Focus Method,TFM)方法因其成像分辨率高、信噪比高而受青睐.然而Lamb波的频散效应导致时域延时量不能被准确计算,进而影响传统TFM方法对损伤定位及成像的精度;此外,既有的TFM...     

Synthesis and Crystal Structure of a New Mononuclear Nickel(Ⅱ) Mixed Complex Derived from 2-Aminoethyl-bi(3-bi-aminopropyl)amine with 1,10-Phenanthroline

The mixed complex [Ni(L)(L')](ClO4)2 has been synthesized using 2-aminoethyl- bi(3-bi-aminopropyl)amine with phen (1,10-phenanthroline) in the presence of Ni(II) ion, and its structure was determined by X-ray diffraction. The crystal crystallizes in monoclinic, space group P21/c with a = 13.713(2), b = 13.1466(19), c = 14.780(2) (A), β = 97.620(3)°, V = 2640.9(7)(A)3, F(000) = 1272, Z = 4, Dc = 1.540 g/cm3, R = 0.0536 and wR = 0.1207. The Ni2+ ion is six- coordinated to furnish a distorted octahedral geometry.     

完全三部图K(n-k,n,n)的色唯一性

通过对图的特征子图个数的比较,给出了图K(n-k,n,n)色唯一性的数值条件.     

MATLAB曲面绘制中的挖补方法

在MATLAB绘图中,将函数数据的某一部分换成内置变量NaN(或Inf),或者将函数数据中的NaN换成适当的实数,可分别实现绘图中的挖、补方法.并且给出一些具体的应用实例.     

硫化丁苯橡胶纳观界面耐磨机理及参数影响分析

硫化橡胶因其良好的力学和物理化学性能而被广泛作为摩擦副的基础材料. 本文提出了一种硫化交联算法, 实现了C—C键的硫化互交联和自交联, 构建了硫化丁苯橡胶的分子动力学磨损模型, 从微观摩擦学的角度阐明了硫化交联结构对改善丁苯橡胶磨损性能的机理, 研究了不同界面参数对硫化橡胶微观磨损性能的影响. 结果发现 硫化使丁苯橡胶分子链的界面黏附能力和活动能力更弱, 拉伸和解缠能力更低, 磨损过程中界面累积能量更低, 更不容易脱离橡胶基体, 因此可以表现出更好的摩擦学性能, 更强的抗磨损性能; 随着速度的增大, 硫化橡胶的磨损率降低, 与宏观实验结果一致, 原因是硫化橡胶的原子分布函数和相互作用能随着速度增大而降低, 说明橡胶分子链的黏附能力和活动能力随着速度增加趋弱, 温升更低, 导致较低的磨损率; 压入深度对磨损率的影响规律则呈现相反的结果和趋势.     

Boussinesq方程行波解的存在性

利用平面动力系统方法的分支理论,研究了Boussinesq方程,通过对Boussinesq方程进行行波变换,得到了相应行波系统的首次积分和平衡点,给出了不同参数条件下的相图,证实了Boussinesq方程存在孤立波解和周期波解。     

片段化森林中檵木幼苗种内叶经济性状变异及其驱动因子

在异质性生境中,种内功能性状变异有助于植物对环境的适应,进而影响种群更新、群落构建和生态系统过程。探讨了种内叶经济性状的变异及受生境异质性的塑造情况。以千岛湖片段化生境中的常见种檵木（Loropetalum chinense）的幼苗为研究对象,测定了200株檵木幼苗个体水平的7个叶经济性状（比叶面积SLA、叶全碳量C、叶全氮量N等）及其对应的生境因子（郁闭度、土壤全碳量、土壤全氮量等）,采用相关性检验、主成分分析和线性混合效应模型等方法探讨片段化森林中檵木幼苗的种内叶经济性状变异及生境异质性对该变异的驱动作用。结果显示：（1） 在7个叶经济性状所构成的21对相关性分析中,有12对显著相关。经主成分分析降维后,主成分1（PC1）占性状总变异的43.02%,主要与比叶面积、叶绿素浓度、叶全氮量呈正相关,与叶干物质质量分数和叶碳氮比呈负相关,体现了檵木的种内叶经济谱,可反映叶片的最大光合效率。（2）片段化对生境条件和叶经济性状均有影响。岛屿森林群落的郁闭度显著低于大陆。相对于大陆,岛屿中的檵木幼苗趋向于更小的PC1值（缓慢投资-收益策略）;大岛边缘较大岛内部偏向于更小的PC1值。（3）生境因子中,郁闭度对PC1具有显著正效应。研究表明,片段化生境中的檵木在幼苗阶段存在叶经济谱,生境片段化可通过影响生境条件进而改变檵木幼苗的叶经济性状。随着生境片段化程度的加剧,檵木幼苗的叶经济性状逐渐向缓慢投资-收益策略靠拢。     

激光分子束外延方法生长的ZnO薄膜的发光特性

研究了不同温度和不同光激发强度下激光分子束外延方法生长的ZnO薄膜样品的发光性能,发现YAG脉冲激光激发,强度超过一定值时会在长波方向上出现一个新的发光峰,此峰可能起源于电子-空穴的复合。室温下氙灯激发的光谱中可以看到峰值位于381nm的近带边紫外发射峰和位于450nm的强的蓝绿带发射,根据光致发光激发光谱的特征给出了一个简单的蓝光发射模型。对比YAG脉冲激光激发和氙灯激发得到的实验光谱,我们认为不同的光谱特征和样品发光的激发机制有关,紫外峰发射需激发强度超过一定值才能观察到,而蓝带发射则在一定的激发强度下迅速饱和。