双石英玻璃珠的低速冲击破碎行为

应用分离式霍普金森压杆(SHPB)加载装置,对直径为8.30、11.68、15.42、17.50 mm的石英玻璃珠开展了冲击速度为5.6~11.5 m/s的双玻璃珠系动态破碎实验。利用高速摄影技术记录双玻璃珠在动态冲击下的破碎过程,结合透射载荷-位移曲线以及破碎产物的粒度分析结果,探讨了石英玻璃双颗粒在冲击下的破坏机制。结果表明:由于双颗粒系中载荷的不均匀特性,两个玻璃珠的破碎具有时序特征,随冲击速度的增加而改变;玻璃珠的冲击破碎源于接触部位局部的Hertz裂纹扩张和裂纹系的扩散,而不是通常认为的贯穿性的斜裂纹体系;瞬态红外测温揭示了玻璃珠冲击破碎的两种主要机制和临界破碎扩散阻力的存在。研究结果对认识脆性颗粒介质的动态破坏机制具有良好的参考意义。     

Multiple-quantum operator algebra spaces and description for unitary time evolution of multilevel spin systems

A general operator algebra formalism is proposed for describing the unitary time evolution of multilevel spin systems. The time-evolutional propagator of a multilevel spin system is decomposed completely into a product of a series of elementary propagators. Then the unitary time evolution of the system can be determined exactly through the decomposed propagator. This decomposition may be simplified with the help of the properties of the finite dimensional Liouville operator space and of its three operator subspaces, and the operator algebra structure of spin Hamiltonian of the system. The Liouville operator space contains the even-order multiple-quantum, the zero-quantum, and the longitudinal magnetization and spin order operator subspace, and moreover, each former subspace contains its following subspaces. The propagator can be decomposed readily and completely for a spin system whose Hamiltonian is a member of the longitudinal magnetization and spin order operator subspace. If the Hamiltonian of a spin system is a zero-quantum operator this decomposition may be implemented by making a zero-quantum unitary transformation on the Hamiltonian to convert it into the diagonalized Hamiltonian, while if the Hamiltonian is an even-order multiple-quantum operator the decomposition may be carried out by diagonalizing the Hamiltonian with an even-order multiple-quantum unitary transformation. When the Hamiltonian is a member of the Liouville operator space but not any element of its three subspaces the decomposition may be achieved first by making an odd-order multiple-quantum and then an even-order multiple-quantum unitary transformation to convert it into the diagonalized Hamiltonian. Parameter equations to determine the unknown parameters in the decomposed propagator are derived for the general case and approaches to solve the equations are proposed.     

新型荧光探针光猝灭的光物理机制含时密度泛函理论计算

3-羟基黄酮(3-HF)是二代新型荧光分子探针的典型代表,用高精度的量子化学计算方法—密度泛函理论对3-羟基黄酮的光物理机制进行研究。计算了3-羟基黄酮分子在理想状态下的最优构型,电荷布居和激发光谱。得到3-羟基黄酮荧光的发射光谱,从而分析出3-羟基黄酮分子内质子转移的光物理循环图,解释其光物理机制。通过与实验值的对比,计算所得分子构型合理有效,激发光谱谱峰位置切合实际。该工作只是用量子化学计算方法在分子荧光探针领域进行光物理响应机制分析的初步探索,可以为该领域提供有价值的理论参考。     

1,2-取代乙烯衍生物结构的核磁共振研究

该文对1,2-取代乙烯衍生物的化学结构的NMR测定方法进行了研究. 结果表明,多频率位移激发双梯度自旋回波1D NOE新方法用于阐明这类化合物的化学结构具有独到之处. 强偶合自旋体系信号的选择性粒子数转移 (SPT)影响可得到有效抑制,NOE信号为吸收型,微小(约0.8%)的NOE信号也可明确测定,重叠复杂的谱峰可分离和辨认,测定顺反异构体不需要标准样品对照,结果准确、可靠. 该文以2-甲氧基-4-(2-苯基-2-环己基氨基甲酰基-乙烯基)-乙酸苯酯为例,阐明1D NOE方法在1,2-取代乙烯衍生物的化学结构和立体化学研究中的应用.     

通过双色场和静电场的合成来拓宽高次谐波谱

本篇文章提出了一种通过双色激光场和静电场合成来拓宽高次谐波谱平台区域的方案.我们针对氦原子数值求解了一维舍时薛定谔方程,并且得到了不同合成激光场条件下的高次谐波谱,并结合了经典电离-回碰动能分布图和时频分布图分析了静电场对高次谐波谱产生过程的影响.计算结果表明.通过在双色激光场上叠加一个静电场,可以有效地拓宽高次谐波谱的平台区域,从而得到一个频带宽度为358 eV的超连续谱.     

Biased bit commitment based on the twisted conjugacy search problem

提出了基于扭共轭搜索问题的有偏比特承诺方案.(双)扭共轭搜索问题是指:已知G上的一对自同态(ω),(ω)及G中两元素ω,t,找出s∈G,使得:t=(ω)(s-1)ω(ω)(s).(假设至少存在一个这样的s.)给出了方案的正确性,安全性的证明,并且在一个具体的平台上讨论了密钥空间,参数设置,并且给出了安全性分析.     

上市公司信用风险分析模型中的变量选择

当前上市公司信用风险数据所呈现出的高维度以及高相关性的特点严重影响了信用风险模型的准确性。为此本文结合已有算法以及信用风险模型的特点设计了一种新的基于非参数的变量选择方法。通过该方法对上市公司用风险相关变量进行分析筛选可以消除数据集中包含的噪声变量以及线性相关变量。本文同时还针对该方法设计了高变量维度下最优解求解算法。文章以Logistic模型为例对上市公司信用风险做了实证分析,研究结果表明与以往的变量选择方法相比该方法可以有效的降低数据维度,消除变量间的相关性,并同时提高模型的可靠性和预测精度。     

浅水舰船引起水底附近的扰动速度研究

基于浅水波浪理论,建立了亚临界和超临界航速条件下舰船运动引起水底附近扰动速度的理论计算模型。通过数值计算,揭示了扰动速度分量的变化规律和分布特点。建立了舰船扰动速度的测试系统,对船模运动引起的扰动速度进行了测量。横向扰动速度分量计算结果与实验结果基本吻合,纵向扰动速度分量计算结果与实验结果定性一致。理论与实验研究表明,...     

带有可渗透隔板的液舱内流体晃荡的时域模拟

针对液舱内隔板的可渗透特性,采用多域边界元方法,对流体晃荡问题进行了非线性时域模拟计算与分析。计算研究表明,多域边界元方法能够准确地模拟带有可渗透隔板的液舱内流体晃荡现象。对应于没有隔板和有完全不可渗透隔板情形的计算结果与相应的实验和理论结果吻合良好,带有不同渗透率的隔板在一定程度上改变了结构的固有振荡频率,隔板的可渗...     

几类有趣图的奇优美性和奇强协调性

对于简单图G=〈V,E〉,如果存在一个映射f:V(G)→{0,1,2,…,2|E|-1}满足:1)对任意的u,v∈V,若u≠v,则f(u)≠f(v);2)max{f(v)|v∈V}=2|E|-1;3)对任意的e_1,e_2∈E,若e_1≠e_2,则g(e_1)≠g(e_2),此处g(e)=|f(u)+f(v)|,e=uv;4)|g(e)|e∈E}={1,3,5,…,2|E|-1},则称G为奇优美图,f称为G的奇优美标号.设G=〈V,E〉是一个无向简单图.如果存在一个映射f:V(G)→{0,1,2,…,2|E|-1},满足:1)f是单射;2)■uv∈E(G),令f(uv)=f(u)+f(v),有{f(uv)|uv∈E(G)}={1,3,5,…,2|E|-1},则称G是奇强协调图,f称为G的.奇强协调标号或奇强协调值.给出了链图、升降梯等几类有趣图的奇优美标号和奇强协调标号.