35Cr25Ni12奥氏体耐热钢中碳化物的电子显微分析

应用扫描电镜（SEM）和透射电镜（TEM）研究了长期使用前后的35Cr25Ni12奥氏体耐热钢中的碳化物演变行为；该钢固溶时效后的组织由初晶奥氏体及M23C6共晶碳化物组成，奥氏体基体中析出了二次M23C6，二次碳化物总是与基体保持立方－立方取向关系；长期使用（3、5年）后，奥氏体中析出的二次碳化物量明显增加，部分M23C6已转变为M6C，M6C与奥氏体基体以及二次碳化物M23C6保持[001]M6C//[221]A//[221]M23C6孪晶取向关系。     

CTAB对四-(4-N-甲基吡啶)卟啉SERS谱的影响

研究了阳离子表面活性剂十六烷基三甲基溴化铵 (CTAB)对四 ( 4 N 甲基吡啶 )卟啉 (H2 TMPyP)及其银配合物 (AgTMPyP)在Ag胶中的表面增强拉曼散射 (SERS)谱的影响 .SERS光谱表明 ,吸附于Ag胶粒的H2 TMPyP与衬底银原子结合形成AgTMPyP ,加入CTAB后 ,部分AgTMPyP表面络合物还原为H2 TMPyP .相似的去金属化反应也出现在AgTMPyP/Ag胶 /CTAB体系中 .CTAB的加入使SERS谱带强度明显增加 .AgTMPyP的去金属化被认为是由于CTAB的存在使Ag胶颗粒表面附近微环境发生改变     

Hg1-xCdxTe/Cd1-zZnzTe的X射线反射率及半峰全宽的动力学研究

X射线衍射摇摆曲线的计算机模拟是一种获得材料晶体质量参量的有效方法，其中材料本征摇摆曲线的计算是计算机模拟的基础。用X射线动力学理论计算了Hg1-xCdxTe和Cd1-zZnzTe本征反射率曲线，并研究了组分、膜厚分别对本征反射率和半峰全宽的影响。结果表明Hg1-xCdxTe和Cd1-zZnzTe的本征反射率和半峰全宽与材料组分和厚度有明显的依赖关系，且该依赖关系取决于X射线在材料中的散射和吸收的相对强弱。薄膜的厚度也是直接影响本征摇摆曲线峰形、半峰全宽和反射率的重要因素，当薄膜厚度小于穿透深度时，表征本征反射率曲线的各个参量均与薄膜厚度有直接的关系。对于(333)衍射面，碲镉汞材料厚度大于7μm后，本征反射率和半峰全宽将不再发生明显变化。     

化学非平衡夸克-胶子物质中等质量双轻子的产生

研究了正在进行化学平衡的富重子夸克-胶子物质的双轻子产生，发现由于产生在RHIC能量 的化学非平衡的富重子夸克-胶子物质冷却慢和高的初始温度，导致中等质量双轻子产生重 大增强.因此，中等质量双轻子的增强可以是夸克-胶子物质形成的信号.同时，这个增强能 补偿由于初始夸克化学势增加引起的双轻子抑制，因而双轻子产额的抑制不再是夸克-胶子 物质产生的信号. 关键词： 化学非平衡夸克-胶子物质 热粲夸克 双轻子     

The Dual Properties of Lk-UR and k-SS Space

In this paper, we get some properties in the dual space of Lk-UR and k-SS Banach space.AMS Subject Classification: 46B09     

非线性参数估计的极小化L∞模方法

研究了L∞模的拟凸性质，利用极大熵方法得到极小化L∞模的Q算法．这是一种具有显式搜索方向的变尺度算法，在非线性参数估计中取得较好效果．     

FULL DISCRETE NONLINEAR GALERKIN METHOD FOR THE NAVIER-STOKES EQUATIONS

This paper deals with the inertial manifold and the approximate inertial manifold concepts of the Navier-Stokes equations with nonhomogeneous boundary conditions and inertial algorithm. Furtheremore, we provide the error estimates of the approximate solutions of the Navier-Stokes Equations.     

激光二极管泵浦单频连续工作的Nd：YAG激光器

在国内首次报道了激光二极管泵浦单频连续工作的Ｎｄ：ＹＡＧ激光器，采用扭摆模腔技术方法，在８０８ｎｍ激光二极管连续泵浦下，取得１０６４ｎｍ连续单频工作，输出功率５５ｍＷ的结果，泵浦阈值２７６ｍＷ，斜率效率２３％，线宽小于２５ＭＨｚ（受仪器测量精度限制）。     

半流及其逆极限的混沌

该文对连续动力系统研究了Devaney意义下的混沌的不变性质．证明了：（1）半流是混沌的（resP，ω混沌的）当且仅当它的逆极限是混沌的（resp,ω混沌的）；（2）自映射是混沌的（resp.ω混沌的）当且仅当它的扭扩半流是混沌的（resp．ω混沌的）；（3）自映射逆极限的扭扩流拓扑共轭于其扭扩半流的逆极限．从（2）和（3）可知，结论（1）是对自映射的推广．