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81.
One of the basic problems in the dynamics of polymers concerns the importance of geometrical or topological interactions which are directly related to the large scale molecular structures. In the famous reptation model these constraints are pictured in terms of a tube of localization following the average chain profile and confining the chain motion to the curve‐linear tube. Recently studying the dynamic structure factor of a single labeled chain in a polymer melt by means of neutron spin echo spectroscopy (NSE) led to a direct observation of these tube constraints. Here I shall summarize these neutron spin echo experiments. I shall address the NSE technique, present results on the entropy driven segmental chain dynamics, discuss the dynamics of single chains in the melt where the chain length is increased through the transition to “reptation” dynamics and display NSE measurements on long chain systems which revealed the molecular existence of the entanglement distance. Their magnitudes agree very well with tube diameters derived from dynamical mechanical measurements on the basis of the reptation model proving thereby the basic assumption of this Nobel Price winning concept. This revised version was published online in August 2006 with corrections to the Cover Date.  相似文献   
82.
Hyperfine Interactions - Perovskite-related phases of the type LaFe1?x Co x O3 (x=0 and 0.5) have been synthesised by milling techniques. The materials are of smaller particle size and more...  相似文献   
83.
84.
85.
Li Y  Raushel FM 《Tetrahedron: Asymmetry》2007,18(12):1391-1397
The ability of commercially available amino acid derivatives, especially Fmoc-Trp(Boc)-OH, to differentiate enantiomers of chiral phosphonates, phosphinates, phosphates, phosphine oxides, and phosphonamidates is demonstrated with (31)P, (13)C, and (1)H NMR spectroscopy. The chiral differentiation provided a rapid and convenient method for measuring the enantiomeric purity of these phosphorus compounds.  相似文献   
86.
87.
We consider the nonlinear Schrödinger equation: (1) $${{i\partial u} \mathord{\left/ {\vphantom {{i\partial u} {\partial t}}} \right. \kern-\nulldelimiterspace} {\partial t}} = - \Delta u - \left| u \right|^{{4 \mathord{\left/ {\vphantom {4 N}} \right. \kern-\nulldelimiterspace} N}} uandu\left( {0,.} \right) = \varphi \left( . \right),$$ whereu:[0,T)×? N →?. For any given pointsx 1,x 2,...,x k in ? N , we construct a solution of Eq. (1),u(t), which blows up in a finite timeT at exactlyx 1,x 2,...,x k . In addition, we describe the precise behavior of the solutionu(t) whent→T, at the blow-up points {x 1,x 2,...,x k } and in ? N ?{x 1,x 2,...,x k }.  相似文献   
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89.
90.
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