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441.
442.
在数字全息干涉原理的基础上设计了用于泊松比测量的数字激光全息实验装置,利用该装置经过样品加载、全息图记录、全息图数值重建和泊松比计算步骤即可以获得材料的泊松比,实现非接触和实时测量.碳/碳复合材料的泊松比测量结果表明实验准确,重复性较好. 相似文献
443.
The hot infrared transitions of C2D6 from the υ4(A1u ) to the υ4 + υ6(A2g ) and υ4 + υ8(E g ) vibrational states, observed from 960 to 1180 cm?1, have been rotationally analysed on a high-resolution Fourier transform spectrum (full width at half-maximum about 0·0030 cm?1). The vibration-rotation interactions affecting the upper vibrational states are very similar to those of the corresponding cold system. A strong x,y Coriolis interaction between υ4 + υ6 and υ4 + υ8, with K-level crossing, generates large displacements of the rotational components of both vibrational states, tuning them to additional local resonances in several spectral regions. Thus l resonances with Δl = ±2, Δk = ±1 occur within υ4 + υ8. A x,y Coriolis-type resonance between υ4 + υ8(?l,K ? 1) and υ3 + 2υ4(K) occurs at K = 11,12,13, and a further coupling of υ4 + υ8(+l,K + 1) and υ3 + 2υ4(K + 3) is most effective at K = 11 and 12. These resonances induce torsional splittings on the perturbed levels of υ4 + υ8 and allow us to determine the torsional splittings in the υ3 + 2υ4 state. The vibration-rotation constants of υ4 + υ6, υ4 + υ8 and υ3 + 2υ4, several interaction parameters and the torsional splitting of υ3 + 2υ4 have been determined by least-squares fit of 1391 observed transition wavenumbers, with an overall standard deviation σ = 0·75 × 10?3 cm?1. The vibrational wavenumbers found for the four torsional components of (υ3 + 2υ4)? υ4 are υ(E3d) = 1040·961 82(809)cm?1, υ(A3d) = 1041·218 27(865)cm?1, υ(E3s) = 1041·225 23(662)cm?1 and υ(A1s) = 1041·407 77(633)cm?1. These are anomalous for both the order of the torsional components and the magnitudes of their separations. We believe that this is mainly due to the interactions of υ3 + 2υ4 with the torsional manifolds with υ3 = 0 and υ3 = 2, through the vibration-torsion Hamiltonian term (?V 6/?q 3)q 3cos (6γ)]/2. The further observation of a few doublets of υ8 and υ3 + υ4 at resonance provides information on the torsional splitting of the latter state. 相似文献
444.
由于大气压均匀放电等离子体在工业领域具有广泛的应用前景,为了获得大尺寸的大气压均匀等离子体,采用氩气作为工作气体,在大气压空气环境中利用同轴介质阻挡放电点燃了针-板电极间的大气隙(气隙宽度达到5 cm)直流均匀放电。研究发现,同轴介质阻挡放电能够有效降低针-板电极间的击穿电压。该均匀放电由等离子体柱、等离子体羽、阴极暗区和阴极辉区组成。其中等离子体柱和阴极辉区都是连续放电。而等离子体羽不同位置的放电是不同时的。事实上,等离子体羽放电是由从阴极向着等离子体柱移动的发光光层(即等离子体子弹)叠加而成。利用电学方法测量了放电的伏安特性曲线,发现其与低气压正常辉光放电类似,均具有负斜率。采集了放电的发射光谱,发现存在N2第二正带系、氩原子和氧原子谱线。通过Boltzmann plot方法对放电等离子体电子激发温度进行了空间分辨测量,发现等离子体柱的电子激发温度比等离子体羽的电子激发温度低。通过分析放电机制,对以上现象进行了定性解释。这些研究结果对大气压均匀放电等离子体源的研制和工业应用具有重要意义。 相似文献
445.
磷钨钒杂多酸-TMBPS电荷转移配合物光度法测定钒 总被引:4,自引:0,他引:4
提出了一种基于形成磷钨钒杂多酸 3,3′,5 ,5′ 四甲基联苯胺 -丙磺酸 (TMBPS)电荷转移配合物的分光光度法测定钒 (Ⅴ )的新方法 ,其最大吸收波长为 45 0nm ,摩尔吸光系数 2 74× 10 4 L·mol-1·cm-1,线性范围 0 0 2~ 1μg·mL-1。采用浮选反萃取分光光度法 ,可提高测定灵敏度 ,其表观摩尔吸光系数增至 3 10×10 5L·mol-1·cm-1。 相似文献
446.
大气压均匀放电等离子体在工业领域具有非常广泛的应用前景,它是利用直流电源激励的空心针-板放电装置,以氩气为工作气体在大气压空气中产生均匀稳定的放电。对氩气流量和气隙间距对辉光放电发光特性的关系进行了研究,结果表明放电所产生的等离子体柱连接两个电极,发光较为均匀(观察不到放电丝)。在板电极附近放电等离子体柱直径最大,最大直径随着电流和气流的增大而增大。放电伏安特性研究发现,与低气压辉光放电相类似,两电极间的电压随着电流的增大而减小,并且随气流和气隙间距的增大而增大。对该大气压直流均匀放电在扫描范围为330~450 nm的光学发射光谱进行分析,获得了放电等离子体的分子振动温度和谱线强度比I391.4/I337.1随氩气流量和气隙间距的变化关系。I391.4/I337.1均随流量和气隙间距的增大而降低。对等离子体柱的I391.4/I337.1沿气流方向(等离子体柱轴向)进行了空间分辨测量,并进行了定性分析,结果表明,振动温度及电子平均能量随着远离空心针口距离的增大而增大。这些结果对大气压辉光放电在工业中的应用具有重要意义。 相似文献
447.
多巴氧化生成黑色素过程中锰和铝协同作用的紫外-可见光谱研究 总被引:3,自引:0,他引:3
采用紫外-可见光谱法研究了铝和锰离子在多巴氧化生成黑色素过程中的作用。实验结果表明:在pH 5.5的弱酸性缓冲溶液中,锰和铝离子对多巴氧化生成黑色素的过程具有协同催化作用。铝不是过渡金属,本身不能启动氧化作用。锰离子可启动多巴的氧化,生成中间体多巴色素。铝离子可催化多巴色素转化为5,6-二羟基吲哚的反应,它是黑色素形成过程中很重要的一步反应,其产物可进一步氧化并聚合生成黑色素。因此,锰和铝离子的协同作用促进了多巴氧化生成黑色素,增加了体系的氧化压力。 相似文献
448.
报道了用高能电子衍射研究Co在GaAs(001)表面上分子束外延生长的实验结果.发现当生长温度为150℃时,Co膜的外延可以分为三个阶段:最初的3nm Co膜的晶体结构是体心立方亚稳相;接下来的4nm是复杂的多相结构;从7nm往后,Co膜则是单晶的六角密堆积结构热力学稳定相.这一新的实验结果,澄清了前人有关这一体系外延层晶体结构的矛盾之处,并清晰地建立了Co在GaAs(001)表面外延生长的物理图象.
关键词: 相似文献
449.
450.
以相空间为基础,研究了具有无限时滞中立型泛函微分方程解的稳定性和有界性,建立了方程解为一致稳定,一致渐近稳定的充要性判据;证明了当方程右端泛函满足Lipschitz条件时,解的一致渐近稳定性蕴涵了有界解的存在性,推广了文献[4-6]中已有的相关结果. 相似文献